Избранные сочинения по теории электромагнитного поля - Клерк Дж.
Скачать (прямая ссылка):
пе строит никакой механической картины и переходит к описанию фактов при
помощи чисто математических формул. В действительности следующая теперь
часть сочинения явилась незаконченной и оставалась таковой до тех пор,
пока Максвеллу не удалось пайти в сочинении "О физических силовых
линиях>>*) механической аналогии, которую оп искал уже и здесь.
28. (Стр. 64.) Индекс 2 в этом и следующих уравнениях опять опущен, так
как те же уравнения годны и для магнетизма, где все величийы имеют индекс
1. Впрочем, индекс 2 на том же самом основапии следовало бы опустить и в
уравнениях (А) и (В).
29. (Стр. <56.) To-есть если в решении задачи о стационарном
электрическом токе в материальных проводах заменить термины
"электрическая сила, плотность тока, удельное сопротивление" словами
"магнитная сила, магнитная индукция (магнитный момент единицы объема),
удельная индуктивная способность", то получится решение задачи о
магнитной индукции.
30. (Стр. 69.) Это не та система координат, которая теперь
употребляется в Англии, а французская, где для глаза, смотрящего с
положительной г-стороны, часовая стрелка кратчайшим путем переходит от
положительной я-оси к положительной г/-оси; где обыкновенный випт,
который повертывается по кратчай~ тему пути от положительной г-оси к
положительной у-оси, в неподвижной муфте подвигается вперед в
отрицательном г-направлении; где положительная z-ось обращена к голове,
положительная х-ось к левой руке и положительная у-ось к передней стороне
человеческой фигуры; благодаря этому зрителю, смотря-
*) См. стр. 107 настоящего израпия. (Ред.)
102
Л. БОЛЬЦМАН
щсму на awhj, представляется, что положительная z-осъ обращена кверху,
положительная х-ось вправо, положительная у-ось к аудитории. При такой
системе координат для соленоида,
среднюю линию которого образует ось г и по которому электрический ток
течет так, как нужно для того, чтобы кратчайшим путем перейти от
положительной оси х к положительной оси у, конец, соответствующий
северному полюсу, обращен к отрицательной оси z. Поэтому, если ток течет
в положительном направлении абсциссы через элемент плоскости dy dz, то им
движется северный полюс по периферии элемента плоскости так, как это
нужно, чтобы кратчайшим ву-тем перейти от положительного ж-нанравления к
положительному ^-направлению. Эта система лежит также в основании
последующих вычислений Максвелла (рис. 2).
31. (Стр. 69.) Пусть замкнутый ток имеет ту интенсивность, которую мы
теперь называем (эЯектро-) магнитной единицей силы тока. Если по кривой,
охватывающей ток, обойти ток в том направлении, по которому движется
северпый полюс, так, чтобы возвратиться на прежнее место, то, как
известно, магнитный потенциал тока возрастает на 4т.. Этот прирост есть
то, что Максвелл называет полной напряженностью магнитной силы,
распространенной на замкнутую кривую, охватывающую ток. Если эта
интенсивность равна единице, то он считает в этом сочинении, что и ток
равен единице. Ток, который в наших электромагнитных единицах имеет
интенсивность, равную единице, имеет в этих единицах Максвелла
интенсивность 4л. В позднейших своих трудах Максвелл употребляет наши
обычаые единицы.
32. (Стр. 71.) Потому что, когда U-потенциал первой,
V-потенциал второй системы, то \/2Z7 пропорционально плотности
электрического заряда первой системы, 72V-второй системы. Поэтому Vy2U
dx dy dz пропорционален потенциа-
лу второй системы относительно первой, а ^ ^ ^ U^^Vdxdydz-
потенциалу первой системы относительно второй. Но перемещение первой
системы относительно второй всегда, однако, противоположно перемещению
второй системы относительно пер-РОй-
ПРИМЕЧАНИЯ ЮЗ
33. (Gip. 73.) Пусть источники первовочалъно находятся в среде с
коэффициентом сопротивления, равным единице, а все среды с другими
коэффициентами сопротивления находятся ва таком большом расстоянии, что
источники не могут сколько-нибудь заметно влиять на них. Следует
представить себе работу, которая должва быть произведена для того, чтобы
без изменения положения и силы источников привести различные среды в
любое ивое положение вблизи источников.
34. (Стр. 77.) Здесь в0, р0, играют ту же роль, что и а, {5, у
в теореме- VI. Следовательно, соответственно первому уравнению теоремы VI
' ¦
da о ^То_р
dx dy dz
35. (Стр. 78.) У Максвелла второй член в прямых скобках как в этом
выражении, так и во всех других, имеющих подобные прямые скобки, имеет
при()обратпыи звак, что я считаю типографской ошибкой. Уравнения стр. 43
совпадают с этими, даже помимо звана, когда ?=1, так как теперь р есть
функция, отрицательные производные которой по координатам равны а, р, у,
тогда как положительные производные от V равны а, Ь, с. Вследствие этой
разницы в знаках з^нак первого члена уравнения, к которому относится это
примечание, делается сомнительным, равно как и знак предшествующего
уравнения' На стр. 65 я заменил на обратные знаки правых стороп обоих
последних уравнений.
