Нелинейная теория упругости - Лурье А.И.
Скачать (прямая ссылка):
произведениями г;Хг^, получим величину
о=уО)1,Г(Хгл=|-(1)йе(^г? (Q=^o)strsrt), (1)
называемую сопутствующим тензору Й вектором. Его ковариантные компоненты
по (2.1) равны
coj = ~ V"g((o32-со23) = V~g(0S2, (о2= V~g(o1:!, (o3=yg(On. (2)
Следствием определения (1) являются соотношения
Й-а = с"Ха, а-Й = аХш. (3)
Действительно,
йХа = у e(j,os(r?xa=ye(j,e''"os(fl"r" =
=\ (бГб?-6Гб?) costamrn - (оптаттп = й-а,
как и требовалось. Рассматривая теперь квадратичную форму, образуемую сим
метричным тензором Йа
а*Й.Й-а = (аХО))-(<"Ха) = а-[о)Х(о)Ха)] =а-0)й)-а-а2о)-о) = а-(о)(о -Ет-
(о)-а,
имеем
Й2 = шо) - Есо-со. (4)
Инварианты кососимметричного тензора определяются формулами
/х(Й) = 0, /2(Й) = -1/1(Й2) = о)2, /3(Й) = 0. (5)
Определяющий полином (9.6) и его корни оказываются равными
!р (Я) = - Я (Я2+со2), Я1==-/со, Я2 = /со, Я3 = 0. (6)
Правые и левые векторы е3, е3 по (9.1) определяются из соотношений
Й-е3 = соХе3 = Я3е3 = 0, е3-е3=1, е3 = е3 = -^-. (!)
Поэтому
й-е, = соХе1 = сое3Хе1 = -/соех, е1 = /е3Хе1, е2 = -/е3Хе2;
е1.Й = е1Хсо = сое1хе3 = -/сое1, ех = -/е3Хе1, е2 = /е3хе2
И сравнение этих соотношений позволяет принять
е! = е2, е2 = е1, Е = е1е2 + е2е1 + е3е3.
Комплексно сопряженные пары векторов (ег, е2), (е1, е2) представимы в
видах
ei= e2 = -pn=-(ci-(с2), e2 = e1=-i=-(c1+/c2)
и условия е1-е1 = 1, е2-е2 = 1 удовлетворяются, если принять |с1| = |с2|
= 1. Получаем
Ci-/с2 = /е3Х(с1 - /с2), с1 = е3Хс2, c2 = C!Xe3
440
ПРИЛОЖЕНИЕ I. ТЕНЗОРНАЯ АЛГЕБРА
- триэдр вещественных векторов сх, с2, е3 ортонормирован, расположенные в
плоскости, перпендикулярной е3, векторы сх, с2 определены с точностью д0
поворота вокруг е3. Тензор О по (9.14) представляется выражением
ii = - т (eje1 -е2е2) = - ito (ехе2- е2ех) = to (схс2-с2сх) =
= сое3ХЕ = (оХЕ = ЕХш. (8)
Ортогональный тензор. Его инварианты определены формулами (8.17);
характеристическое уравнение приводится к виду
5* (Я) = - X3 + (1 + 2 cos to) (к2-Я) + 1 = (1 - К) (Т.2 - 21 cos ш + 1)
= 0 и собственные значения оказываются равными
XJ = e-ia, 12 = еш, ?.3=1. (9)
Для корня 7.3
е3-0 = е3, 0-е3 = е3
и этим определяется направление е3 = е3, остающееся неизменным при
ортогональном преобразовании-ось осуществляемого им поворота. По (9.14)-
0 = е1е1е" ш4-е2е2е'ш +e3e3 = (e1e1-f-e2e2) cos to - (eie1 - е2е2) i sin
co+e3e3
и это выражение приводимо к вещественному виду (8.16), если принять
ех = е2 = -~ (сх - tc2), е2 = е1 = -у=- (сх+ ic2),
причем удовлетворены все условия (9.11) в ортонормированном триэдре с1;
с2, е3. Получаем, как и требуется
О = (cjCj -f с2с2) cos to -f (cxc2-c2Cj) cos to -{- ее =
= Ecosto-f-(l-cos to) ее-eXEsinto. (10)
§ 12. Полярное представление тензора
Неособенный тензор Q представйм произведением симметричного
положительного тензора U (или V) справа (или слева) на ортогональный
тензор
Q = U.O, Q = O.V. (1)
Это следует из определения ортогонального тензора
Q.QT = UOOTU = U2, QT-Q = VOT-O.V = V
u = (Q-QT)1/2, V = (QT-Q)
Симметричные тензоры U и V, как говорилось в § 9 в связи с определением
корня нз положительного тензора Q-QT, положительны.
Ортогональность О при таком определении U и V-следствие соотношений
0 = U-i.Q, 0T = QT-U-i, O.Ot = (Q-Qt)-i/2-Q-Qt(Q.QT)-,/2 = E>
0 = Q.V~1, 0T = V-iQT, 0T-0 = (QT-Q)-'/2.QTQ.(QnQ)-V2 = E.
Определения тензоров U и V согласуются с соотношениями
U 0 = 0 V, U = 0 V От, V = 0T U 0, (3)
если тензор О в формулах (1) один и тот же. Действительно, как и
требуется V2 = От • и • О • От • и • О = От • и2 • О = QT • Q.
J 13] СУММА ШАРОВОГО ТЕНЗОРА И ДЕВИАТОРА 44]
§ 13. Представление тензора суммой шарового тензора и девиатора
По тензору Q определяется его шаровая часть 1/3/J (Q) Е, а отклонение
тензора от этой наиболее простой структуры определяется его девиатором
dev Q
Q = y EMQ) + devQ. (1)
Из определения следует, что /j(devQ) = 0. Первый инвариант
кососимметричного тензора П равен нулю, dev 0 = 0, и рассмотрение его
девиатора теряет смысл. Далее предполагается, что Q-симметричный тензор
Q = QT, Q-e = Ae, dev Q-e= |\ - у /х (Q)j e = -
xe.
/1(0) (s = 1,2,3). (2)
Главные направления тензоров Q и dev Q совпадают, а главные значения ks
девиатора определяются формулами
_1_
3
По (9.8)
/х (dev Q) = X! + x2 + x3 = 0,
1 2
12 (dev Q) = xxx2 +х2Хз+х3хх = /2 (Q) - "g" (Q)> ^
Jз (dev Q) - xxx2x3 = /3 (Q) -g- I\ (Q) I2 (Q) + 27 ^
Еще одно представление второго инварианта девиатора следует из (7.8) /а
(devQ) = -i-(
При обозначениях
/2 (dev Q) -----2" (иг + ХгН-Хз) -----g- [(T-i -Т-г)2 4" (^2
-^з)2-Ь (^-з - ^г)2]- (4)
- /2 (dev Q)= jg2, /3(devQ) = j^3 (5)
характеристическое уравнение девиатора приводится к виду
4х3-g2x-g3 = 0. (6)
Переход к нему от уравнения ^p(k) = Qi воспроизводит
хорошо известный прием
сведения полного кубического уравнения
У3 + ау*+Ьу+с = О
к стандартной форме
x3Jrpx-\- q = 0.
Дискриминант уравнения (6)
Д =^-27^=64
97
| /2 (dev Q) р__ /| (dev Q)] > 0, (7)
так как собственные числа х5 вещественны. Это "неприводимый случай",
