- .
( ):
Во всяком случае, с помощью рассмотренного выше метода эти предположения позволяют получить ряд следствий для распадов К -> Зя. Именно амплитуда распада /С+-*2я+ + я~ должна обращаться в нуль в пределе нулевого 4-импульса я_-мезона; точно так же амплитуда распада К+ —> 2я° + я+ должна обращаться в нуль в пределе нулевого 4-импульса одного из я°-мезо-нов; наконец, амплитуда распада /С°-*я;+ + я~ + я0 должна обращаться в нуль при нулевом значении 4-импульса . любого заряженного мезона. Это не очень ,;приятные“ предсказания, однако они, возможно, отражают важность поправок за счет выхода за массовую поверхность в том случае, когда имеется сильное взаимодействие в конечном состоянии.
С другой стороны, для распада -*• я+ + п~ + я0 мы получаем, что в пределе нулевого 4-импульса я°-ме-зона
А -> я+ + я") = А [К1 -> я+ + я- + п°; q (я0) = 0],
(18)
6. Одновременные коммутаторы и распады К-мезонов 199
где А — инвариантная амплитуда соответствующего процесса (мы пренебрегаем малыми эффектами нарушения CP-инвариантности); аналогично для нулевого 4-импульса любого из я°-мезонов в распаде полу-
чаем
Л(/С?->2п°) = ^-Л(/(“-Зя0). (19)
Рассмотрим равенство (18). Мы знаем, что амплитуда распада К\ -> я+ + я- + я0 заметно меняется при изменении энергии я°-мезона. Поэтому мы приближенно заменим правую часть равенства (18) физической амплитудой, взятой при нулевом трехмерном импульсе в системе покоя /(^мезона, и пренебрежем эффектами выхода за массовую поверхность. Из экспериментальных данных об этой амплитуде при q = 0 мы получаем в правой части равенства (18) величину (0,38 ± 0,04) • 10-6, в левой же части имеем (0,79 ± 0,02) • 10~6. Согласие нельзя назвать хорошим.
Рассмотрим равенство (19). Мы не располагаем экспериментальными данными о спектре распада К\-+Ъп° и поэтому просто предположим, что этот спектр плоский. Пренебрегая эффектами выхода за массовую поверхность, оценим правую часть равенства (19) из вероятности распада. Эта оценка дает величину (0,40±0,04)-10”6. Для левой экспериментальное значение составляет (0,56 ± 0,01) • 10“6.
Литература
1. Adler S. L., Phys. Rev. Letters, 14, 1051 (1965).
2. Weisberger W. I., Phys. Rev. Letters, 14, 1047 (1965).
3. Gell-Mann М., Phys. Rev., 125, 1067 (1962); Physics, 1, 63
(1964).
4. F u b i n i S., F u r 1 a n G., Rossetti C., Nuovo Cimento, 40, 1171 (1965) (ст. 5 настоящей книги).
Adler S. L., Phys. Rev., 137, В1022 (1965).
5. Alessandrini V., Beg М., Brown L„ Phys. Rev., 144, 1137 (1966).
6. Birge R. W. et al., Phys. Rev., 139, B1600 (1965).
7. С a b i b b о N., Maxsymovicz A., Phys. Rev., 137, B438 (1965).
Статья 7
О ВЫЧИСЛЕНИИ ФОРМФАКТОРОВ ^-РАСПАДА с ПОМОЩЮ КОММУТАТОРОВ токов
С. Вайнберг *
S. Weinberg, Phys. Rev. Letters, 17, 336 (1966)
В течение последних нескольких лет было показано, что с помощью гипотезы о частичном сохранении аксиально-векторного тока и коммутационных соотношений между токами можно получить матричные элементы испускания и рассеяния низкоэнергетических пионов [1, 9]’). Среди этих результатов одним из наиболее успешных является полученная Кэлланом и Триманом [2] формула для формфактора /Сгз-распада, которая очень хорошо согласуется с экспериментом2). Эти авторы проделали вычисления также для распада К~>2я + / + v (1 = е или ц), однако они сделали вывод, что из-за яя-взаимо-действия в конечном состоянии формфакторы /Сг.4-распада быстро изменяются, поэтому не имеет смысла проверять коммутаторы токов и гипотезу о частичном сохранении с помощью имеющихся экспериментальных данных о Я^-распаде.
