- .
( ):
1Л(? = 0)-^2^ = 0)| = |Л|, |F3(<7 = 0)| = |B|, (31)
которые согласуются с нашими результатами (23), однако Кэллан и Триман ошиблись на множитель ]/2,
') Этот' полюс соответствует диаграммам, на которых /(-мезон испускает два мягких пиона, переходит в виртуальный /(-мезон н затем распадается на I + v. Амплитуда распада К -> / + v пропорциональна p\ = {k — q — р)\ так что этот полюс возникает лишь в F3. Зная амплитуду ККлл [12, 4], можно определить вычет в этом полюсе, причем результат полностью согласуется с равенствами (19),
7 О вычислении формфакторов Кц-распада
209
когда использовали правило А/ = для того, чтобы сравнить равенство (31) с данными по распаду К+ -»я+ +
+ л- + е+ + v.
Итак, мы видим, что в настоящее время имеются четыре величины (две длины лМ-рассеяния в s-волне [12, 4] и два формфактора /Се4-распада), для которых экспериментальные значения прекрасно согласуются с теоретическими предсказаниями, полученными с помощью разложения амплитуды, соответствующей случаю двух мягких пионов, по степеням их импульсов. Эти результаты позволяют высказать некоторую уверенность в том, что коммутаторы токов и гипотеза -о частичном сохранении могут быть использованы для расчетов процессов с мягкими пионами, причем пренебрежение массовыми поправками и ля-взаимодействием не является опасным. Интересно выяснить, можно ли с помощью подобного расчета (он проводится в настоящее время) объяснить имеющиеся данные о рождении многих мягких пионоз в сильных взаимодействиях.
Литература
1. Nambu Y„ Lurie D„ Phys. Rev., 125,. 1429 (1962).
Nambu Y., Shrauner E., Phys. Rev., 128, 862 (1962).
2. Callan C. G., Treiman S. B., Phys. Rev. Letters, 16, 153 (1966) (ст. 6 настоящей книги).
3. M a t h u г V. S.,' О k u b о S., Pandit L. K., Phys. Rev. Lett.,
16, 371 (1966).
4. Weinberg S., Phys. Rev. Letters, 17, 616 (1966) (ст. 4 настоящей книги).
5. Weinberg S., Phys. Rev. Letters, 16, 879 (1966) (ст. 3 настоящей книги).
6. Lehmann H„ Sumanzik K-, Zimmerman W., Nuovo Ci-mento, 1, 205 (1955).
7. Gell-Mann M„ Phys. Rev., 125. 1064 (1962).
8. Low F. E.. Phvs. Rev., 110. 974 (19581.
9. Adler S. L.. Phvs. Rev., 137, B1022 (1965).
10. Birge R. W„ Elv R. P., G i d a 1 G„ К a 1 m u s G. E., Ker-nan A., Powell W. М.. С a m e r i n i U., Cline D„ Fry W. F„ G a i d о s J. G.. Murph ree D., Murphy C. J., Phys Rev., 139, B1600 (1965). .
11. Cabibbo N.. Maksymowicz A., Phys. Rev., 137, B438 П965).
12. T о m о z a w a Y., Nuovo Cimento, 46A, 707 (1966),
Статья 8
КОММУТАТОРЫ ТОКОВ И НЕЛЕПТОННЫЕ РАСПАДЫ ГИПЕРОНОВ
М. Судзуки*
М. Suzuki, Phys. Rev. Letters, 15, 986 (1965)
Как отметил Гелл-Манн [1], пространственные интегралы от временных компонент векторного и аксиальновекторного токов унитарного спина образуют алгебру SU (3) (8» SU (3). Слабые взаимодействия хорошо формулируются на языке кварковой. модели в рамках
st; (3)0 st; (3) [2].
В этой Статье мы обсудим следствия для нелептон-ных распадов гиперонов, вытекающие из коммутационных соотношений между токами, и гипотезы о частичном сохранении аксиально-векторного тока [3]. Наша основная идея заключается в том, чтобы с помощью одновременных коммутационных соотношений между компонентами токов связать матричные элементы нелептонных распадов гиперонов с матричными элементами билинейных произведений векторного и аксиально-векторного
