- .
( ):
27*
408
Л. Д. Соловьев
же), .Вайнберг (ст. 4) получил для длин лл-рассеяния величины ао = 0,16, а\ = 0,03, аг = —0,045 (в единицах массы пиона при экспериментальном значении fn), которые являются малыми и, следовательно, эффективно определяются не массой пиона, а ее отношением к некоторой большей массе (заметим в этой связи, что простая р-мезонная модель [7] дает 2а0 — 5а2 = 0,6, щ = 0,04 в согласии с алгеброй токов). Для определения этих длин из экспериментальных данных по реакции nN-+2nN приходится использовать не очень надежную экстраполяцию или модели. Одну из таких моделей дает алгебра токов, позволяющая вычислить непериферический вклад в этот процесс вблизи порога (см. [5] в гл. 2; [8]). Сравнение этой модели с данными, полученными в Дубне [9], дает |2а0 + а2\ — 0,4 ± 0,1 в согласии с алгеброй токов. Относительно проверки соотношения ао/а2 = —7/2 (вытекающего из предположения о Е-операторе) см. работу [10]. К сожалению, данные о /Ограспаде пока не позволяют надежно определить длины ля-рассеяния. Использование правил сумм при конечной энергии (см. ниже) позволило оценить высокоэнергетический вклад в соотношение Адлера — Вайсбергера для лл- и л/С-рассеяния (ст. 1), при этом оказалось, что этому соотношению можно удовлетворить без большого скалярного вклада при низких энергиях, так что оно не противоречит малым длинам ял-рассеяния [11].
В случае яМ-рассеяния пренебрежение как эффектом экстраполяции, так и вкладом Е-оператора приводит к хорошему согласию с экспериментом (гл. 2, § 2, п. 1; ст. 4). Как обстоит дело для л2-, /(W-рассеяния и других процессов с отличной от нуля странностью? Попытка исследовать поправки к длинам рассеяния за счет экстраполяции была предпринята в работах [12]. Авторы этих работ отказались от правил сумм при р—*■ оо и рассмотрели случай р — 0 (гл. 4). С помощью представления Лоу они получили для амплитуды рассеяния дисперсионное представление по энергии и массам внешних мезонов, так что предельная точка, в которой справедлива низкоэнергетическая теорема, лежит на пути интегрирования. Делая вычитание в этой точке, они получают представление для амплитуды, в котором константа
Послесловие. Дальнейшее развитие алгебры токов
409
вычитания известна из низкоэнергетической теоремы, а дисперсионный интеграл дает искомую поправку. Правда, оценка этого интеграла невозможна без модельных предположений. Сравнение этой теории с экспериментальными значениями длин мезон-барионного рассеяния проделано в работе [13]. Вычисляя поправочный интеграл в некоторой единой для всех процессов модели, авторы получили, что поправка на экстраполяцию и вклад 2-оператора малы для яЛ/-рассеяния и велики почти для всех процессов с отличной от нуля странностью. При этом вклады 2-оператора не противоречат тем его свойствам, которые были использованы при выводе длин лл-рассея-ния и которые вытекают из определенным образом нарушенной симметрии SU3 XSU3 [22], хотя это заключение сильно зависит от модели экстраполяции (см. также [14]). Заметим, что вклады 2-оператора важны в тех случаях, когда нельзя пренебречь массой пиона или когда существенно нарушение St/з-симметрии.
