booksshare.net -> -> -> . -> " " -> 190

- .

., . .: , 1970. 434 c.
( ): algebritokoviihprimenenievfizike1970.djvu
<< 1 .. 184 185 186 187 188 189 < 190 > 191 192 193 194 195 196 .. 202 >>

Вопрос о происхождении- этой симметрии полностью открыт.
Локальные коммутаторы. До сих пор мы рассматривали коммутаторы, в которые входят заряды токов, т. е. интегралы по пространству от временных компонент токов. Дальнейшей детализацией рассмотренных выше
416
JI. Д. Соловьев
представлений является постулирование одновременных коммутационных соотношений между самими токами в каждой точке пространства (гл. 3—7, ст. 10—12, 14), При этом постулируются, во-первых, вид коммутаторов пространственных компонент токов, а также коммутаторов с временными производными токов и, во-вторых, свойства швингеровских членов. Эти локальные коммутаторы позволяют заметно расширить круг задач, рассматриваемых алгеброй токов. С их помощью можно получать не только низкоэнергетические теоремы для токов (гл.З),но и исследовать (при дополнительных предположениях) слабые и электромагнитные свойства адронов при высоких энергиях.
В настоящее время рассматриваются следующие наборы локальных коммутаторов: 1) Алгебра кварков (см., например, ст. 14), коммутаторы которой с точностью до швингеровских членов совпадают с коммутаторами билинейных комбинаций полей кварков. 2) Алгебра полей [23], коммутаторы которой полностью совпадают с коммутаторами 8 векторных и 8 аксиально-векторных полей, удовлетворяющих уравнениям с минимально нарушенной симметрией относительно локальных градиентных преобразований (уравнения Янга — Миллса с массовым членом). Пространственные компоненты этих полей удовлетворяют каноническим коммутаторам, а коммутаторы с временными компонентами и с временными производными находятся с помощью уравнений полей. При этом швингеровские члены оказываются определенными и имеют простой вид. Основное достоинство этих соотношений — их простота. Однако их связь с алгеброй токов основана на предположении, что адронные токи пропорциональны векторным и аксиально-векторным полям. Это соответствует резонансному приближению в формфакторах, справедливому в ограниченной области энергий.
3) Минимальная алгебра [24], совпадающая с формальным пределом алгебры полей, когда их массы и константы связи стремятся к нулю; в этой алгебре формально нарушается тождество Якоби. 4) Алгебра модели [25], в которой электромагнитный ток пропорционален нейтральному промежуточному бозону. 5) Алгебра [26], соответствующая нарушенной инвариантности относи-
Послесловие. Дальнейшее развитие алгебры токов
417
тельно масштабных преобразований пространства-вре-мени; эта теория предполагает определенные свойства оператора тензора энергии-импульса, и ее можно связать с попытками включить в схему алгебры токов и реализующей ее симметрии также и гравитационное взаимодействие.
Не останавливаясь на последнем направлении, возникшем совсем недавно (см., например, [73]), заметим, что такое большое число рассматриваемых алгебр связано с тем, что приложения алгебр кварков и полей к вычислению радиационных поправок не привели к разумным результатам, а также с тем, что основные высокоэнергетические предсказания алгебр токов еще ждут своей экспериментальной проверки.
<< 1 .. 184 185 186 187 188 189 < 190 > 191 192 193 194 195 196 .. 202 >>

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

, ?
2009 BooksShare.
.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed