booksshare.net -> -> -> . -> " " -> 186

- .

., . .: , 1970. 434 c.
( ): algebritokoviihprimenenievfizike1970.djvu
<< 1 .. 180 181 182 183 184 185 < 186 > 187 188 189 190 191 192 .. 202 >>

Таким образом, до сих пор мы видели большое число экспериментальных подтверждений алгебры токов и лишь одно противоречие (распад г) —*3я). В настоящее время для проверки этой теории большое значение имеет уточнение данных о /С/3-распаде. Из коммутатора аксиального заряда с векторным током вытекает связь формфакторов f± этого распада с константами К.ш и лгг-распадов (ст. 6)
Деля обе части этого равенства на f+ и используя для правой части экспериментальные данные и теорию Кабиббо, получаем 1 + g « 1,28, где gss/L/f^ « 0,3. Это число хорошо согласовывалось с экспериментальным значением, приведенным в ст. 6. Однако новые поляризационные измерения дали величину £ ~ —1 (см. доклад Руббиа [2]). Такое большое расхождение трудно объяснить эффектами экстраполяции, если не предполагать аномально сильного л/С-взаимодействия при низких энергиях (его можно было-бы объяснить, если бы в эксперименте был обнаружен странный скалярный мезон к с массой меньшей 600 Мэе). Заметим, что в приближении
410
Jl. Д. Соловьев
St/з-симметрии £ = 0. Учет нарушения этой симметрии с помощью алгебры токов (с единственным предположением о малости эффектов экстраполяции) дает близкое к этому значение ~0,3. Если эксперимент подтвердит, что I = —1 и что нет легкого х-мезона, то это будет серьезным противоречием для алгебры токов. Однако прежде всего нужно уточнить экспериментальное значение I.
Эффективные лагранжианы и модели с жесткими пионами. Как показано в гл. 2 и ст. 3, алгебра токов позволяет получать низкоэнергетические теоремы для процессов с произвольным числом пионов и нуклонов, но их практический вывод в случае большого числа пионов весьма громоздок, если использовать обычный аппарат алгебры токов. Оказывается, однако, что все эти теоремы можно записать с помощью одного эффективного лагранжиана ([2] в гл. 2). Для этого достаточно нарисовать для заданного процесса все диаграммы Фейнмана типа деревьев (т. е. не содержащие замкнутых петель), соответствующие этому лагранжиану, а для вершины без испускания реальных пионов воспользоваться экспериментальным матричным элементом. Эффективные лагранжианы в последнее время привлекают большое внимание, поэтому остановимся на них несколько подробнее.
Большим достоинством лагранжева подхода является то, что в нем одна функция — лагранжиан — заключает в себе все свойства симметрии процессов, которые автоматически выполняются в любом порядке теории возмущений. Поэтому если построить лагранжиан, зависящий от полей пионов и других частиц, участвующих в процессе, для которого выполняется алгебра токов и частичное сохранение аксиально-векторного тока, то этим же требованиям будут удовлетворять и вклады диаграмм типа деревьев, т. е. амплитуды процессов с мягкими пионами (заметим, что, как видно, например, из формулы (2.3) гл. 2, диаграммы типа деревьев могут соответствовать только мягким пионам). При этом простейший вид лагранжиана (минимальное число производных) будет соответствовать простейшему предположению о гладкости, используемому в обычном аппарате алгебры токов. Трудность здесь состоит лишь в том, чтобы исключить из
<< 1 .. 180 181 182 183 184 185 < 186 > 187 188 189 190 191 192 .. 202 >>

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

, ?
2009 BooksShare.
.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed