Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
/* = рАрС0 (Lj АТа1 + L2Ka 1 +... + LiKai +.... -|- LnK«n). (4.47)
где Lu Z-2.Li, ..., L„ — значения яркости равноярких участков следа ЭО; Kai = ~-------коэффициент заполнения, соответствующий
180
/-му равнояркому участку следа ЭО.
В уравнении (4.47) углы ра1- для каждого равнояркого участка определяются графическим или аналитическим способами (в случае применения ЭВМ, рис. 4.28).
Осевая сила света зоны /оФ определяется яркостью La=0, отсчитываемой по угловой аберрации Ааа. Таким образом, Z.a=o<?max, из чего можно сделать вывод, что даже небольшое значение аберрации сразу сказывается (рис. 4.43) на уменьшении осевой силы света параболоидного отражателя. Влияние угла охвата отражателя на световой пучок прибора с неравноярким шаровым СТ такое же, как и для равнояркого.
Расчет КСС с прямоугольным равноярким светящим телом. Ранее рассматривались способы расчета кривых силы света параболоидного отражателя, работающего с СТ, обладающими свойством
173
круглой симметрии относительно оси отражателя. Поэтому все его точки М, координируемые постоянным углом <р, имели одинаковые форму и размеры ЭО для любой меридиональной плоскости i]). В случае несимметричного светящего тела относительно оптической оси (например, прямоугольного) или несимметричного расположения светящего тела (например, цилиндр поперек оптической оси) каждая точка для одной и той же зоны будет иметь ЭО, отличающееся от других по форме и размерам. Из этого следует сделать два вывода: световой пучок параболоидного зеркального отражателя, работающего с несимметричным относительно оптической оси СТ, будет иметь некруглосимметричную форму; при расчете кривой силы света нельзя использовать принцип взаимности и необходимо иметь полное зональное отображение. Таким образом, в этом случае соответствие между точками ее активной поверхности зоны и следами ЭО устанавливается по их форме и размерам. Ранее для круглосимметричных тел это соответствие уста-сс -0,8 -О,Ц- 0 0,4- 0,See,град навливалось по повороту следов
ЭО, так как размеры и форма их Рис. 4.43. Зональные и сум- были одинаковыми, марная кривые силы света от- g качестве примера несиммет-
ражателя с неравноярким ша-
ровым СТ ' ричного светящего тела возьмем те-
ло наклона прожекторной лампы. Его можно рассматривать как бесконечно тонкий прямоугольник с высотой h и длиной I постоянной яркости, равной (габаритной яркости по данному направлению <р). Если поместить такой прямоугольник в плоскости, перпендикулярной оптической оси OZ, а его центр совместить с действительным фокусом параболоидного отражателя, то для ряда точек М$, имеющих постоянными координаты г и ф, форма ЭО будет различна (рис. 4.44). Например, точка Мв в вертикальной меридиональной плоскости будет иметь пирамидальную форму ЭО, след которого является трапецией с горизонтальными основаниями. Наоборот, точка МГ имеет следЭО с вертикальными основаниями, некоторая промежуточная точка имеет в качестве следа ЭО четырехугольник. Степень отступления формы следа ЭО от прямоугольной для различных точек отражателя характеризуется углами <р и i|). Таким образом, только для центральной зоны, а точнее для точки М0 (ф = 0), форма
174
еледа ЭО является прямоугольной. При f^$>l можно сделать допущение о прямоугольной форме следов ЭО. Угловыми размерами '-Ю точки при таком допущении следует считать угловые размеры длины и высоты прямоугольника по линиям, проходящим через фокус отражателя. Рассчитаем, пользуясь этим допущением, размеры ЭО точек некоторой круговой зоны, характеризуемой координатами <р, г.
Рис. 4.44. Форма ЭО точек зоны при прямоугольном светящем теле
Размеры ЭО точки Ма (г|з = 0) рассчитываются исходя из видимых размеров прямоугольника, высота которого h' = h coscp, а длина 1' = 1. Размеры h' и I' определяют угловые размеры ЭО в вертикальной (меридиональной) и горизонтальной плоско-
стях:
?ЛГв= h’/2r = —— cos2 — cos ср; \M*=lj2rcos2 — .(4.48)
/ 2/ 2 г 2/ 2
Размеры ЭО точек Мг (г|з = 90°) рассчитываются также исходя из высоты h' — h и длины 1'=1 coscp прямоугольников, видимых из этих точек:
= h cos2 12/; ^r = /cos2-^-cos cp/2/. (4.49)
Таким образом, из (4.48) и (4.49) можно сделать заключение
о том, что горизонтальный размер в ЭО точки Мъ наибольший из горизонтальных размеров ЭО точек всей зоны, а вертикальный
175
Ьмв—наименьший. Наоборот, ЭО точки Мг имеет вертикальный
размер ?Мг, наибольший из вертикальных размеров ЭО точек зоны,
в „ ум
а горизонтальный г — наименьший.
Для точек M,j, (ОСф^ЭО0) указанные размеры и бу-
дут иметь промежуточные значения и определяться видимыми из этих точек высотой h' и длиной I' прямоугольника. Определим h' и I' для некоторых точек М$, лежащих в меридиональной плоскости, составляющей с вертикальной угол ’ф. Для определения вертикального размера к', видимого из точки М$, воспользуемся
Рис. 4.45. Расчет размеров ЭО прямоугольного СТ:
a — вертикального; б — горизонтального
рис. 4.45, а. Высота прямоугольного светящего тела и перпендикуляр к радиус-вектору M$F лежат в вертикальной плоскости М^М F. Угол ув между высотой и перпендикуляром находится из выражения
