Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Трембач В.В. -> "Световые приборы " -> 65

Световые приборы - Трембач В.В.

Трембач В.В. Световые приборы — М.: Светотехника и источник света, 1990. — 463 c.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка): svetoviepribori1990.djvu
Предыдущая << 1 .. 59 60 61 62 63 64 < 65 > 66 67 68 69 70 71 .. 166 >> Следующая

Для а = 0 изображение СТ (прямоугольник I, d) находится посередине пластипы (см. рис. 4.53), при увеличении угла а изображение смещается по оси X к ее краю, при этом сила света 1а=1л- Если край изображения совместится с краем пластины, то при дальнейшем увеличении угла ширина изображения уменьшается (краевой эффект в меридиональной плоскости). Поэтому зональная КСС пластины в этой плоскости имеет вид трапеции (рис. 4.59) с высотой, равной р/Лф. Это значение силы света будет сохраняться для интервала углов а от (Дф//2—If-1) до (Аф/2+Е/)- Основание трапеции Ай = Дфу-+ + (5/-i+l/)> боковые стороны ее принимаются прямолинейными.
Особенности расчета меридиональных КСС аберрационных параболоцилиндрических отра-
Рис. 4.59. Зональная КСС d меридиональной плоскости для параболоцилиндрического (ПЦ) пластинчатого отражателя
190
жителей. Выше рассчитывался параболоцилиндрический без-аберрационный отражатель. Если такой расчет вести для реально-к> отражателя, то необходимо учитывать погрешности его изготовления. Практика изготовления металлических и стеклянных пара-гюлоцилиндрических отражателей показала, что наибольшее значение имеют отступления от идеальной формы в меридиональной плоскости, так как угловые размеры ЭО цилиндрического СТ | и этой плоскости значительно меньше размеров в экваториальной U- Кроме того, в этой плоскости фокальные лучи параллельны друг другу, а в экваториальной опн сос i анляю i угол между собой, равный 2ртах. Поэтому в меридиональной плоскопн отступление or параболы, должно быть небольшим и угловая аберрация Ааа<! <|min (рис. 4.60, а).
Рис. 4.60. Меридиональное сечение ПЦ аберрационного отражателя (а) и зональная КСС в той же плоскости (б)
Расчет КСС аберрационного отражателя ведется с учетом того, что зоны, симметричные относительно фокальной плоскости, имеют постоянные и одинаковые по значению угловые аберрации Ааа. В этом случае их элементарные отображения смещаются на угол Acia в разные стороны от оптической оси. Раньше видели, что ири зональном методе точки меридионального сечения (см. рис. 4.54, б) либо полностью светятся (направление перекрывается следом ЭО), либо полностью не светятся (след не перекрывает направление), вследствие этого суммарная меридиональная КСС от двух аберрационных зон имеет ступенчатый вид (при равноярком цилиндрическом или шаровом СТ). Сила света изменяется от 2/оФ (по оси и ближним к ней направлениям) до /0<р по направлениям, где работает одна из симметричных зон (рис. 4.60, б).
При расчете аберрационного отражателя возможно применение беззонального метода. В этом случае на прямоугольном графике га(ф) и |(ф) наносится кривая Ааа(ф), построенная по отдельным значениям угловой аберрации Ааа для различных зон Аф (рис. 4.61). Для этого каждой точке кривой Ааа(ф) приписывают
191
угловой размер ЭО (|ф), т. е. накладывают на указанную кривую еще кривые (ф) (рис. 4.61).
Меридиональный размер светлой части определяется точками пересечения прямой a = const с кривыми ЕФ(ф). В зависимости от вида Лаа(ф) светлая часть (Acp0i, Афаг) отражателя может испытывать разрыв, что означает наличие участков отражателя, для которых Даа>!Ф.
Рис. 4.61. К расчету светлой части аберрационного отражателя в меридиональной плоскости
Другой размер изображения ввиду относительно малой аберрации в экваториальной плоскости, как и раньше, считается равным размеру СТ в этой плоскости. Поэтому сила света отражателя с цилиндрическим СТ по некоторому направлению а рассчитывается с учетом возможных темных полос отражателя:
Ia = ?Lcl v ДА',-, (4.72)
? ~ 1
П П
где ^ ДА',- i— сумма размеров светлых частей в меридио-
1 1
нальной плоскости, п — число светлых полос отражателя.
Расчет КСС параболоцилиндрических отражателей в экваториальной плоскости. КСС /fs(P) отражателя в экваториальной фокальной плоскости можно рассчитать зональным способом, имея в виду закон изменения светлой части отражателя.
Расчет КСС параболоцилиндрического отражателя без торцов. Свечение продольной зоны по своему характеру аналогично свечению всего отражателя. Для р = 0 и некоторых других углов |3 светлая часть представляет собой прямоугольник с высотой, равной высоте зоны А Я, и шириной, равной видимому размеру равнояркого СТ (см. рис. 4.51) по выбранному направлению. При изменении угла |3 площадь светлой части, сдвигающегося по поверхности отражателя б сторону перемещения наблю-
192
дателя, для шарового источника не меняется, поэтому сила света зоны постоянна /(р) = pLdAH.
Для цилиндрического С'Г она изменяется пропорционально видимому размеру /(р) = pLcA# cos p.
Из этих выражений можно сделать вывод о том, что изменение силы света зоны отражателя в экваториальной плоскости подобно КСС источника света и той же плоскости.
Заметим, что сила света так рассчитывается лишь до определенного угла р, для которого светлая часть зоны подходит своим краем к краю отражателя (рис. 4.62). При последующем увеличении угла p>pi появляется краевой эффект, т. е. выход светлой полосы за край отражателя, и ширина светлой части будет меньше видимого размера, причем для некоторого угла Рг она станет нулевой, так как будут светиться только точки края отражателя. Углы Pi и Рг определяются из следующих выражений (рис. 4.62): для шара
Предыдущая << 1 .. 59 60 61 62 63 64 < 65 > 66 67 68 69 70 71 .. 166 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed