Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Трембач В.В. -> "Световые приборы " -> 64

Световые приборы - Трембач В.В.

Трембач В.В. Световые приборы — М.: Светотехника и источник света, 1990. — 463 c.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка): svetoviepribori1990.djvu
Предыдущая << 1 .. 58 59 60 61 62 63 < 64 > 65 66 67 68 69 70 .. 166 >> Следующая

186
Расчет КСС параболоцилиндрического отражателя в меридиональной плоскости может быть описан аналитически, что делает возможным этот расчет на ЭВМ.
Так как для шарового и цилиндрического СТ зависимость | от
Ф известна ?(cp) = dcos2-^ то совместное решение этого урав-
нения с уравнением прямой а = |Ф (рис. 4.55) дает значение угла, координирующего светлую часть отражателя,
(Pa/2 = arccos ]/ a/?max. (4.68)
Размер светлой части светового отверстия Яа = 2Ха, что позволяет найти связь между размером На и фа:
^a=4/ tg(arccos Ka/$max). (4.69)
Мк
Рис. 4.55. К расчету размера Н (светлой части отражателя в меридиональной плоскости)
Сила света /а для интервала углов а от а = 0 до а = 5тш = -d cos2 — j 2/ равна осевой /0 = рЯ/?с, для углов а от a = ?min •1 = |тах она выражается формулой
Л =4р///.с tg (arccos /аДтах) . (4.70)
Блок-схема расчета меридиональной КСС параболоцилиндрического отражателя с шаровым или цилиндрическим СТ дана на рис. 4.56.
В случае неравнояркого СТ, распределение яркости которого от центра по радиусу описывается кривой L(r'), где г' — текущее
187
значение радиуса, расчет КСС проводится так же, как и для параболоидного отражателя при зональном методе. Для этого кривую яркости, выраженную в линейной мере, переводят для каждой зоны в угловую меру L(g'), гДе V — текущая угловая координата в меридиональном сечении ЭО (?' изменяется от 0 до ?). Так как фокальные лучи параллельны осп OZ и имеют максимальную яркость Lmax, то по направлению оптической оси вся зона светит с яркостью Lmax и осевая сила света /0(t>=2pLmaxA/M где d диаметр шарового СТ.
По всем остальным направлениям (I = Sa, ВПЛОТЬ ДО ге = !тах, зона светит с яркостью L(?«), следовательно, зональная КСС — кривая распределения яркости, масштаб которой определяется
1 оФ. При этом зональная КСС оказывается не прямоугольной, как было при равпоярком СТ, а спадающей с максимумом силы света по оптической оси (рис. 4.57). Суммирование зональных К.СС дает полную КСС всего отражателя.
В случае псравпояркого СТ может быть применен и беззо-нальный метод в графической или аналитической его интерпретации.
Рис. 4.56. Блок-схема программы мс- Однако для применения тако-ридионалыюн КСС параболоцилинд- го метода следует воспользовать-рического зеркального отражателя с ся делением неравнояркого СТ шаровым а цилиндрическим СТ на рЯД paBH0HpKHXj как эт0 дела-
лось ранее (см. рис. 4.42), имеющих разные диаметры и яркости. Для полученных условных источников строим кривые |г(ф), где i — номер источника (рис.. 4.58).
Светлая часть поверхности отражателя в случае неравнояр-костного источника будет тоже неравнояркой для углов а<0. Однако расчетная неравномерность яркости будет не плавной, а ступенчатой, что видно из рис. 4.58, где даны кривые ? (ср) для четырех равноярких источников, имеющих диаметры d’i<zd2<zdi-<.di и яркости Li>L2>L3>L4. Прямая пересекает ряд кривых ?,-(ср). Точки их пересечения определяют границы отражателя ср1а, ф2а, фза, фтах, соответствующие его яркостям (L1 + L2 + L3 + L4), (L2 + L3 + -rL4), (L3 + L4). Сила света отражателя по направлению а равна
188
I а — КА ~Ь L<i -f- L3 -f- A) Hu "b (^2 "Ь 4" ^4) Нг%-\~
+ (^3 + ^4)^]-
(4.71)
Для применения ЭВМ может быть использована программа расчета для равнояркого источника света (см. рис. 4.56). В этом случае исходными данными будет массив параметров равноярких источников: d\... di... dn; Lx ... Li... Ln.
Рис. 4.57. Зональные и суммарная КСС параболоцилпнд-рического отражателя с нерав-ноярким СТ
Vmax <Рга Уза-Чья
Рис. 4.58. Нахождение углов ср в случае неравнояркого СТ
Пример 4.3. Рассчитать на МК-54 меридиональную КСС параболоцилиндрического отражателя с цилиндрическим равноярким источником. Данные отражателя фшах = 60°; / = 0,2 м; р = 0,85; 9? — 0,6 м; данные СТ 1 = 4-106 кд/м2, /=0,3 м, i=0,05 м.
Таблица 4.9
Регистры 0 I 2 3 4 5 6 7 8 9 а Ъ С
X о1 Is и * фтах, град /м 4р L, кд/м2 1, м d, м Б ?miu рад ах* рад h , а рад а, рад 1 , а КД h, кд
1. Расчет произведем по (4.70) (см. рис. 4.56).
2. Шаг приращения а = (Imax—?min)jn, где п — число точек рассчитываемой кривой.
3. Распределение регистров памяти (табл. 4.9).
4. Программа (запишем без адресов и кода операции)
F ПРГ; В | ; П-к*1; П-кг2; X; П-кгЗ; хП-к*4;
189
X; jc—»-П6; с/п; П->-л'0; 2; ; F cos; Fx^\ П->-л:5;
X; П-к*М; 2; ; х-+П7; с/п; П->-л:5; П->-л:1;
ч-; 2; ~ь; лг^П8; с/п; П^л:7; П^л:8; ; F У~\
F cos~i; ^tg; П-кгб; X; л:-*-17с; с/п; П->-л:а;
П->-л:9; +; х^-Па; с/п; П-»-л:8; — ; < 0; 44;
П->-л:а; П->-л:8; F У ; F cos-1; F tg; П->-л:6;
X; х^ПЬ; с/п. Далее FABT, ввод данных, например бОлг^-ПО и т. д.
5. Результаты расчета: константа ? = 828-103, ?m[n = 0,09375 рад, 5тазс = = 0,125 рад, ha =0,0052, осевая сила света /о=478-103 кд—для углов а= = 0-f-0,094 рад, значения углов и силы света даны в табл. 4.10.
Таблица 4.10
а, рад 0 | 0,0938 0,0989 0,1042 0,1094 0,1146 0,1998 0,1249 0,1250
/а1 кд-103 478,0 478,0 424,8 370,5 313,3 250,1 173,4 16,56' 0
Расчет КСС пластинчатого параболоцилиндрического отражателя. В пластинчатом отражателе зона является не воображаемым, а физическим понятием. Каждая пластина отражателя обладает разворотом фокальных лучей как в меридиональной Аа=Аф, так и в экваториальной плоскостях А р = А Ртах. Поэтому зональный метод расчета КСС является единственным и КСС отражателя представляется в виде суммы зональных КСС.
Предыдущая << 1 .. 58 59 60 61 62 63 < 64 > 65 66 67 68 69 70 .. 166 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed