Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Трембач В.В. -> "Световые приборы " -> 60

Световые приборы - Трембач В.В.

Трембач В.В. Световые приборы — М.: Светотехника и источник света, 1990. — 463 c.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка): svetoviepribori1990.djvu
Предыдущая << 1 .. 54 55 56 57 58 59 < 60 > 61 62 63 64 65 66 .. 166 >> Следующая

sin у „ = г V = R cos ty/rv = sin cpcos ф. (4.50)
Видимый размер h' = hcosyn = h У \ — sin2cpcos2lp, следовательно, искомый угловой размер ЭО точки
?^t> = Acos2 1 — sin2ср cos2 ф/2у. (4.51)
Аналогично находим угол уг между линией I/2 и перпендикуляром к FM$ в сагиттальной плоскости M^M'F, которой в отраженном свете соответствует горизонтальная плоскость (рис. 4.45, б):
sin уг = Л19М'/Гу = % sin cp/rT = sin ср sin ф. (4.52)
Зная угол уг, можно найти видимый линейный размер l'—lcosyr и соответствующий ему угловой размер:
^ I cos2 ~ V1 — sin2 ср sin2 Ф/2/. (4.53)
173
Зональное отображение зоны параболоидного отражателя с прямоугольным светящим телом образуется бесчисленным множеством прямоугольников, стороны которых расположены между сторонами прямоугольников точек Л4В и (рис. 4.46). Каждый прямоугольник — это множество совпавших друг с другом следов ЭО точек какого-либо меридионального сечения зоны, если считать, что для них размеры ЭО одинаковы.
мг
Рис. 4.46, Зональное отображение при прямоугольном СТ
Светлая часть зоны. Вопрос о светлой части зоны параболоидного отражателя, видимой с различных направлений а, в случае прямоугольного светящего тела должен решаться только для той плоскости, которая содержит углы наблюдения а. Например, для горизонтальной плоскости наблюдения (|3 = 90°) светлая часть формируется зоной иначе, чем для вертикальной (р = 0) или для некоторой наклонной плоскости р.
В горизонтальной плоскости наблюдения (|3 — 90°) светлая часть зоны будет меняться в соответствии с числом ЭО, перекрывающих то или иное направление а, (3 = 90°. Направления а от 0 до перекрываются всеми прямоугольниками и, следовательно, по этим направлениям зона светит полностью (рис. 4.47, а) и дает манже-новскую силу света (Ка= 1). При погаснут точки горизон-
тального меридионального сечения ((3 = 90°) и далее при увеличении а темная часть зоны будет расширяться от горизонтальной к вертикальной меридиональной плоскости. Например, для некоторого угла а светлыми будут точки Ма и все прилегающие к ним точки других меридиональных плоскостей, вплоть до той, след ЭО которой коснется точки а(а). Найдем эту плоскость. Из рис. 4.46 видно, что горизонтальный размер ЭО касающегося выделенного направления, равен а. Зная угловую координату зоны <р, можно определить из (4.53) угол ориентирующий меридиональную плос-
177
кость, лежащую на границе светлой части зоны (рис. 4.47, б), а также коэффициент заполнения /Са = ^а/90°- При а = ?^в вся зона гаснет, за исключением точек вертикальной меридиональной плоскости.
Рассматривая аналогично вертикальную плоскость наблюдения, можно убедиться, что вся поверхность зоны будет видна светлой в интервале углов а от 0 до и, следовательно, для этих углов сила света зоны равна полной осевой /0ф (Кав=1). При а = ?в'1’ светлая часть будет примыкать к горизонтальной плоскости, поэтому мерой светлой части зоны будет угол г|эа/= (90—г|за). Сила света зоны по направлению а не равна полной осевой и определяется коэффициентом заполнения Кав= (90—^a)/90= (1—/Саг).
Рис. 4.47. Светлая часть зоны параболоидного отражателя с пря моугольным СТ
Весьма интересна картина свечения зоны для плоскости наблюдения под некоторым углом р к вертикальной (см. рис. 4.46). Наблюдая в этой плоскости под различными углами а, можно заключить по зональному отображению, что для интервала углов а от 0 до a1 = 5^B/cosp вся зона видна светлой. Для углов a>ai погаснут сначала точки вертикальной меридиональной плоскости, а затем точки плоскостей, рядом с ней расположенных. При а>И2 = = $^r/sin р начнут гаснуть точки горизонтальной плоскости и рядом с ней расположенных плоскостей. Например, по направлению а3 будут светить точки меридиональных плоскостей, расположенных между двумя граничными плоскостями (рис. 4.47, в). Первая граничная плоскость ориентируется углом ¦фаь определяемым из (4.51), либо $^‘ = а3со5р. Вторая граничная плоскость ориентируется углом i])a2> определяемым по (4.53), так как $^2=a3sinp. Для некоторого направления а, когда оно окажется на краю зонального отображения, вся зона погаснет. Следовательно, светлая часть зоны в этом случае стягивается от вертикальной и горизон-
178
тальной плоскостей к некоторой плоскости г|за, которая погаснет последней при соответствующем угле а.
Расчет кривых силы света. Этот расчет в горизонтальной плоскости начинается с расчета размеров и ?Мв ЭО для средней точки зоны МсРФ. Размер определяет диапазон направлений, для которых вся поверхность зоны видна светлой и, следовательно, сила света постоянна и равна /0ф (рис. 4.48). Основание кривой также известно из рассмотрения зонального отображения, оно равно Для нахождения промежуточных точек КСС необходимо задаться некоторым значением силы света 1а либо коэффициентом заполнения зоны Каг=/а//оФ. Далее следует найти угол а, которому соответствует выбранное значение силы света.
Угол а (см. рис. 4.46) равен го-
м
ризонталыюму размеру ЭО точки М^а вследствие того, что ЭО точки М^а касается направления а, |3=90° (см. рис. 4.46).
Предыдущая << 1 .. 54 55 56 57 58 59 < 60 > 61 62 63 64 65 66 .. 166 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed