Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Трембач В.В. -> "Световые приборы " -> 57

Световые приборы - Трембач В.В.

Трембач В.В. Световые приборы — М.: Светотехника и источник света, 1990. — 463 c.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка): svetoviepribori1990.djvu
Предыдущая << 1 .. 51 52 53 54 55 56 < 57 > 58 59 60 61 62 63 .. 166 >> Следующая

Рис. 4.38. Графическое определение углов , 1 а для нитевого СТ: а — Даа<?; б — Даа>?
891
0 ( D \ SOOOJB — \ C»V + 3 ) — (t>/“3) UISOJB (t>/"3) UISOJB ”3 + e(3 + r»v) Д < » "3+г(3 + r»v) /1 >» >(3+p»v) (3+:7nv)>n>“3 + г(3—n»v) 3 < C»V
/ в \ SOOOJB V 3 — »v J 0 ?3+?,(3 - °»v) /4 >n >(3—p»v) (3 — °»v) > » > о
0 ( ю \ j3 + jOv + 3) /1 < »
50ЭЭ1Е — V r»v + 3 J — (я/и3) UISOJB (0/u3) UISOJB / Ю \ SOOOJB — \ °»V - 3 1 — (»/3) uisojb ^ ( D ) SO?OJB — Ц \ Knv — 3 / к (“3 + >v + 3) 4 > > ю > (rt)v + 3) (р»у+3) >» >“3 + s(^»v—3) /1 ”3 4- j(cnv - 3) /1 > о > ”3 1J3 > » > (v'0V — 3) (^nv — з) > Ю > 0 r3 > (r»V — 3) я &
0 ( Ю \ i soooJ!? I + 3 I — (n/u3) UISOJB (n/u3) uisojb 1 K ^ SOOOJB — I c»v — 3 ; — (D/'u3) UISOJB 1 к “3 + zl’V + 3) /¦ < в “3+z(c»V+3) Д >» >(C»V + 3) ("DV + 3) > > ю j3 + z(c»V — 3) /- “3+z(z?1>V--3) /1 >» >(c»v—3) (^ny — 3) > ю > u3 u3 > о > о "3 < (r»v - 3) A rt>
0 (n/3) sooojb — — (n/“3) UISOJB (n/"3) UISOJBg я ‘s5 + гЗ/1 < о 'г3 + г3у1 >0 >3 3 > И > “3 “3 > n > 0 > «Р II о
11 f) BOITJX BHH3&EHg J n aoifjX цинэызне 141гвнс1эхни DV SOlfjX KHHShBHg
8'fr в Пии-9 в х
Кривая силы света всего параболоидного отражателя находится суммированием зональных кривых. В этом случае полочка кривой силы света отражателя равна 1mm — минимальному размеру ЭО краевой зоны. Основание кривой определяется goo — размером ЭО в меридиональной плоскости точки отражателя, имеющей угловую координату ф = 60°. Поэтому зональные кривые глубоко параболоидного отражателя имеют основания, увеличивающиеся с ростом угла ф, а потом, начиная с ф=-=60°, уменьшающиеся (с;.;, ряс.
4.36, б). Три отргжртй.ч'-. ямр^мчс-одинаковый диаметр, но разные углы охвата с источником питевой формы (L = 1 Мкд/м2, I = 10 мм, d= 1 мм), имеют кривые силы света, изображенные на рис. 4.39. Зависимость ширины полочек и оснований кривых силы света от угла охвата примерно такая же, как и для шарового источника света. Это понятно, так как г6о = г12о > г90, а радиус-вектор угловой координаты ф = 60° уменьшается с увеличением угла охвата фтах-
В случае применения зональной методики для расчета КСС прожектора с нитевым СТ на ЭВМ рассчитываются, как и раньше, углы ра. Они определяются при совместном решении прямых, удаленных от начала координат на расстояниях 1 и |п с окружностями радиуса а (ориентирующего угол наблюдения). Аналитические выражения углов ра (рис. 4.38) здесь более простые, однако увеличивается число логических условий их применения, чем при эллиптическом СТ. Значения углов ра для различных углов а в случае безаберра-ционных и аберрационных зон приведены в табл. 4.8.
§ 4.6. РАСЧЕТ КСС ПАРАБОЛОИДНОГО ОТРАЖАТЕЛЯ
С НЕРАВНОЯРКИМИ, НЕСИММЕТРИЧНЫМИ ОТНОСИТЕЛЬНО
ОПТИЧЕСКОЙ ОСИ СТ
Расчет КСС с шаровым СТ неравномерной яркости. Многие источники света (РЛ в шаровых колбах типа ДКсШ, ДРШ, угольные дуги высокой интенсивности) имеют СТ примерно сферической формы с неравномерной яркостью, спадающей от центра к краям. Яркостные характеристики таких источников света, имея в виду круглосимметричное зональное отображение, а стало быть усреднение для одного и того же направления а значений яркости лучей
Рис. 4.39. Кривые силы света с нитевым светящим телом в град:
I- Фтах = 6°. 2 — Фтах“90, 3-
Фтах™
169
разных меридиональных плоскостей, получают в виде кривых L(r), где г — текущее значение радиуса СТ для разных направлений ф [2]. Практически такое усреднение ведется с помощью установки, создающей оптическое изображение проектирующей СТ на экране, в котором вырезаны кольцевые диафрагмы на разных расстояниях от центра. Измеряя световой поток от этих диафрагм в фотометрическом шаре и находя связь освещенности стенок последнего с абсолютным значением яркости, получают яркость кольцевого участка СТ, соответствующего фотометрируемой кольцевой диафрагме. Это позволяет построить яркостные L(r) кривые (рис. 4.40).
Рис. 4.40. Яркостные кривые шарового Рис. 4.41. Распределение яркости лу-СТ дуги высокой интенсивности, диа- чей ЭО шарового СТ и зональная метр положительного угла rf= 16 мм, КСС 1=150 А
Форма ЭО и свечение зоны и всего отражателя. Вследствие неравномерной яркости лучей ЭО необходимо перейти от яркостных характеристик (оис. 4.40) в линейной мере L(r) к характеристикам угловой меры L(|) (рис. 4.41). Это значит, что недостаточно характеризовать ЭО только формой и размером его следа. Необходимо каждс“. его точке приписать определенную яркость луча, следом которого она является. Выделение на следе ЭО окружностей равной яркости можно сделать следующим образом. Возьмем радиус rt СТ, которому соответствует на яркостной характеристике для некоторого угла ф яркость L,-. Тогда угловой размер этой части светящего тела рассчитывается по формуле
%l=dl cos* 2/. (4.44)
На следе ЭО окружность радиуса будет иметь яркость Li. Для /-й зоны отражателя по (4.44) можно рассчитать, меняя значение г,-, кривую распределения яркости лучей Ь, (|,) по следу ЭО
170
п угловой мере. Меняя угол <р/, получают распределение яркости лучей ЭО для различных зон отражателя.
Предыдущая << 1 .. 51 52 53 54 55 56 < 57 > 58 59 60 61 62 63 .. 166 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed