Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Трембач В.В. -> "Световые приборы " -> 58

Световые приборы - Трембач В.В.

Трембач В.В. Световые приборы — М.: Светотехника и источник света, 1990. — 463 c.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка): svetoviepribori1990.djvu
Предыдущая << 1 .. 52 53 54 55 56 57 < 58 > 59 60 61 62 63 64 .. 166 >> Следующая

Ранее отмечалось, что вследствие допущения о постоянстве углового размера ЭО в пределах зон безаберрационная зона с шаровым светящим телом видна светлой или темной. Теперь к такому утверждению следует добавить, что зона в пределах углов от а = 0° до а=| видна светлой, но с разной яркостью. Для а=0° она имеет максимальную яркость (это направление перекрывается следами осевых лучей ЭО, имеющих максимальную яркость), а для a = g — минимальную, так как яркость краевых лучен ЭО минимальна. Нетрудно сделать вывод о том, что изменение яркости светового отверстия зоны следует закону изменения яркости шарового СТ. Если говорить о свечении поверхности всего параболоидного отражателя, работающего с дугой высокой интенсивности, то для этого надо обратиться к рис. 4.23. В пределах от а = 0° до a = Emi.i будет светиться вся поверхность отражателя (см. рис. 4.23, а), однако для всех этих направлений разные зоны будут иметь различные яркости.
Расчет кривых силы света. Кривая силы света параболоидного безаберрационного отражателя, работающего с шаровым неравноярким СТ, достаточно легко рассчитывается зональным методом. Ранее, рассматривая свечение зоны, убедились в том, что ее яркость для различных углов а меняется в соответствии с кривой ?/(?;)• Так как при этом для всех а<? светится все световое отверстие Асо, то сила света зоны будет изменяться так же, как меняется ее яркость. Следовательно, кривая яркости ?г(?;) (рис. 4.41) есть зональная кривая силы света в относительных единицах. Масштаб этой кривой рассчитывается по осевому значению СИЛЫ СВета ЗОНЫ /оф = р^тах;4соф.
Следовательно, расчет кривой силы света безаберрационного отражателя с шаровым неравноярким СТ выполняется так же, как и для такого же тела постоянной яркости, но с обязательным расчетом для соответствующих зон яркостных кривых в угловой мере ^i(gi). являющихся зональными кривыми силы света, нахождением масштаба последних и их суммированием (рис. 4.43).
При расчете кривых силы света аберрационного отражателя, работающего с неравнояркими СТ, целесообразно за основу расчета взять замену неравнояркого СТ рядом равноярких, как бы вложенных друг в друга. Такая аппроксимация делается по кривым распределения яркости. Она может иметь достаточно произвольный характер. Для уменьшения вычислительной работы, при ее достаточной точности, обычно берут от трех до пяти аппроксимирующих равноярких СТ.
Произвольный характер замены неравнояркого светящего тела рядом равноярких ограничивается следующими условиями. Суммарная яркость заменяющих СТ должна быть не менее 0,9 от максимальной яркости источника, а размеры наибольшего равноярко-
го СТ должна быть примерно равны размерам аппроксимируемого СТ (см. табл. П.1.11).
Вторым обязательным условием является равенство сил света реального СТ и суммы сил света заменяющих его равноярких СТ. Это условие обеспечивает равенство световых потоков реального и равноярких источников (см. табл. П.1.5; П.1.8; П.1.9):
лом a; Lu L2, Li, Ln — яркости заменяющих СТ; Aia, А2а, Л/а, Апа — площади проекций тел, заменяющих СТ, на плоскость, перпендикулярную направлению а.
Выражение (4.45) позволяет найти Lu L2... в абсолютных единицах (кд/м2), если кривые распределения яркости, как это часто делается, даются в относительных единицах (Z.max=l). Выражая значения яркостей Li аппроксимирующих СТ в долях от Lmax — ть т2, ..., rtii, тп, уравнение (4.45) может дать максимальную яркость реального СТ поданному направлению:
Используя совокупность равноярких Lmaxmь Lmaxm2 и шаровых СТ, можно с помощью аналитической беззональной методики (см. рис. 4.24) найти КСС для каждого из них и, просуммировав эти
Рис. 4.42. Построение зональной кривой силы света аберра ционного отражателя с неравноярким шаровым СТ
?,Пах =*,Ащ Л1в + т2А2х + щАи + тпАпа).
(4.46)
172
кривые, получить распределение силы света для всего прожекторного прибора.
В случае аберрационного отражателя и неравнояркого светящего тела можно применить зональную методику, которую покажем на примере графоаналитического определения зональной КСС (рис. 4.42).
Для расчета зональной кривой следует разделить ЭО неравнояркого светящего тела на ряд равнояркнх учлгтков. Такое деление позволяет для каждого равпояркого участка следа ЭО найти свой коэффициент заполнения К™ и силу света, соответствующую данному значению яркости /,<•. Зональная кривая силы света в этом случае находится суммированием полученных значений силы света зоны по данному направлению а.
Практически это делается следующим образом. Для некоторой /-й зоны берется яркостная кривая L(r), которую рассчитывают в угловой мере L(|). Затем кривая L(|) наносится на графике в левом верхнем квадрате прямоугольной системы координат L, ?, причем начало координат О' смещено относительно центра О полярных координат а, р на угловую величину аберрации Ааа. В соответствии со ступенчатой аппроксимацией кривой L(|) след ЭО зоны делится на ряд следов разного радиуса (рис. 4.42), и каждому такому следу приписывается некоторая постоянная яркость лучей (рис. 4.42). Таким образом получается п следов ЭО с равномерной яркостью. Пользуясь принципом взаимности, можно для некоторого направления а найти углы ра, определяемые частями окружности а, заключенными внутри соответствующих следов равноярких ЭО. В этом случае сила света зоны по выбранному направлению
Предыдущая << 1 .. 52 53 54 55 56 57 < 58 > 59 60 61 62 63 64 .. 166 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed