Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Распределение освещённости E в изображении двух точечных источников света, расположенных так, что угловое раостояние между максимумами освещённости Д<р равно угловой величине радиуса центрального дифракционного пятна ДО (Дф = ДО — условие Рэлея).
Если точки предмета самосветящнеся и излучают ие-когерентные лучи, выполнение критерия Рэлея соответствует тому, что иаим. освещённость между изображениями разрешаемых точек составит 74% от освещённости в центре пятна, а угл. расстояние между центрами дйфракц. пятен (максимумами освещёкиости) определится выражением Д(р = 1,21 XfD, где X — длина волны света, D — диаметр входного зрачка оптич. системы. Если оптич. система имеет фокусное расстояние /, то линейная величина предела разрешения б'= 1,21 XffD. Предел разрешения телескопов и зрительных труб выражают в угл. секундах н определяют do ф-ле 6 = IAOfD (при X = 560 нм и D в мм) (о Р. с. микроскопов Cm. в ст. Микроскоп). Приведённые ф-лы справедливы для точек, находящихся на оси идеальных оптич. приборов. Наличие аберраций и ошибок изготовления снижает Р. с. реальных оптич. систем. Р. с. реалькой оптич. системы падает также при переходе от центра поля зрения к его краям. Р. с. оптич. прибора Ron, включающего комбинацию оптич. системы н приёмника (фотослой, катод электронно-оптического преобразователя к др.), связана с Р. с. оптич. системы TJoc и приёмника Rn приближённой ф-лой
-і -і -і
R =R -\-R ,
on OC п
из к-рой следует, что целесообразно применение лишь таких сочетаний, когда Roc к Rn одного порядка. Р. с. прибора может быть оценена по его аппаратной функ-
r
цим: чем шире аппаратная ф-цня, тем хуже разрешение б (меньше R).
Для определения Р. с. оптич. приборов существуют миры — прозрачные или непрозрачные пластинки с нанесённым на них стандартным рисунком.
Jlum.: ТудоровскнЙ А. И., Теория оптических при. борон, 2 изд., ч. 1—2 М.— Jl., 1948—52; Jl а н д с б е р г Г. C-, Оптика^ 5 изд., М., 1976- Л. Н. Капорский»
РАЗРЕШЕННЫЕ ЛИНИИ — спектральные линии, возникающие при излучательных квантовых переходах, для к-рых выполняются отбора правила для электрич. дапольных переходов (в отличие от запрещённых линий).
РАЗРЫВНЫЕ КОЛЕБАНИЯ — колебания, прк к-рых наряду со сравнительно медленными изменениями величин, характеризующих состояние колебат. системы, в не к-рые моменты происходят столь быстрые изменения этих величин, что их можно рассматривать как скачки, а весь колебат. процесс в целом — как последовательность медленных изменений состояния системы, вачинающихси н кончающихся мгновенным его изменением (скачками или разрывами). Релаксационные колебания часто рассматриваются как Р. к.
РАЗРЫВЫ МАГНИТОГИДРОДИНАМЙЧЕСКИЕ — тонкие переходные области, в к-рых происходит резкое нзмеиение (скачок) магнитогидродинамич. (МГД-) параметров (давления, энтропии, плотности, скорости течения, магн. поля) или их производных. Р. м. возникают при столкновении двух потоков, обтеканик тел (иапр., обтекании планет солнечным ветром), взрывах (вспышках новых и сверхновых звёзд), при сжатии газа поршнем, внезапном включения эл.-магн. поля, изменении (исчезновении) начальных или граничных условий и т. д. Р. м. распространяются в идеальном газе (жидкости, плазме) с высокой (строго говоря, бесконечной) электрич. проводимостью в присутствии магн. поля. Если пренебречь эффектами неидеальности вещества (вязкостью, теплопроводностью, джоулевым нагревом), то толщина переходной области равна нулю, т. е. Р. м. сосредоточены на поверхностях.
Различают слабые и сильные Р. м. Слабым наз. разрыв, иа поверхности к-рого имеет место скачок к.-л. производных МГД-параметров как ф-ций координат при непрерывности самих параметров. Поверхности, на к-рых возможен слабый Р. м., являются харак-теристнч. поверхностями ур-ннй идеальной магнитной гидродинамики. Существует 7 тнпов слабых Р. м.; энтропийный, 2 альвеновских, 2 быстрых н 2 медленных магиитозвуковых. Слабые Р. м. движутся относительно среды со скоростью соответствующих линейных волн.
Р. м. наз. сильным, если на его поверхкостк имеет место скачок одного или неск. МГД-параметров. Сильный Р. м. может образоваться при пересечении слабых разрывов одного типа. Граничные условия иа поверхности сильного Р. м., связывающие значения МГД-параметров по разные стороны разрыва, получаются иа законов сохранения массы, импульса и энергии и ур-кий Максвелла в интегральной форме. В системе отсчёта, где сильный Р. м. покоится, они в изотропном случае (P11 =. Pi) имеют вид:
{Яп)=0, {р»п}=0, Яп(в,} = (HfPn)1
2
{p-fp^+-^-}=0, |pynct-HtJ=O1 (1) 2
M
с2)+ру«+ -^yn--HtCtJ=O.
Здесь р, р и S — соответственно давление, плотность и уд. внзггр. энергия вещества; уп, ст и Hn, Н, — нормальная и тангенциальная (относительно поверхности разрыва) компоненты соответственно скорости .вещества и напряжённости магн. поля; скобки {/} обозначают
скачок параметра / при переходе через поверхность разрыва, т. е. разность (/, — Z1) значений этого параметра за фронтом разрыва /, и перед ним Z1.
