Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Лит.: Куликовский А. Г., Любимов Г. А.. Магнитная гидродинамика, М., 1962; Plasma Electrodynamics, v. 2, Oxf., 1975; Баранов В. Б., Краснобаев К. В., Гид-лCA родинамическая теория космической плазмы, М., 1977; Арци-м о в и ч Л. А,, С а г д е е в Р. 3.. Физика плазмы для физи^
ков. М., 1979; Половин P/ В., Демуцквй В. П., Os новы магнитной гидродинамики, М., 1987.
Н. С. Ерохин, О. Г. Онищенщ РАЗРЯДНАЯ ПЛАЗМА — то же, что низкотемпературная плазма.
РАЗРЯДНИКИ — газоразрядные приборы для замыкания и размыкания электрич. цепи; содержат два ил» более электродов. Электрич. разряд, замыкающий нлі размыкающий электрнч. цепь, 6 к-руто включён P.j зажигается или гасится при изменекии напряжения Ur приложенного к электродам. Напряжение зажигании (или пробоя Ї7пр) определяется кривой Пашена — зависимостью Unv от произведения давления р на расстояние между электродами d (см. Пашена закон). В зависимости от сочетания этих величин, а также параметров электрич. цепи в Р. могут иметь место разл. формы разряда: коронный, тлеющий, искровой, дуговой и др. или их смешанные формы (см. Электрические разряди в газах). Многообразие форм разряда и нх параметров определяет применение Р. в электротехнике, радиотехнике, радиоэлектронике, автоматике — для защиты электрич. цепей и приборов от перенапряжений (я с к-ровые Р.), для коммутация цепей в импульсной миллимнкросекундной радиотехнике, для передачи энергии в нагрузку от ёмкости накопителей энергии (газовые Р.), Р. используются для измерения высокого напряжения (измерительные Р.), для индикации вакуума (по характеру свечения определяют степень разрежения). В эксперим. физике управляемые Р. служат для включения импульсных устройств с точностью по времени до десятков не (напр., в искровой камере, ячейке Керра и т. д.).
Л»..' Калашников А. М. ,Слуцкий В. 3.. Электч ровакуумные приборы и импульсная техника, М., 1962.
РАЗРЯДНЫЕ ТРУБКИ (трубки Конверсії, годоскопические трубки) — управляемые газоразрядные координатные детекторы ионизирующих частиц. Представляют собой совокупность тонкостенных стеклянных пли пластмассовых трубок (изредка полых стеклянных шариков) диам. 3—20 мм и длиной ;> 1 м (иногда профилированных полипропиленовых пластин с каналами прямоуг. сечения), наполненных инертным газом (обычно Ne, смесь Ne. с He или Ne с добавкой ~0,2%Ar) под давлением 0,5—3 атм и помещённых между плоскими электродами. Когда через Р. т. проходит ионизирующая частица, то по сигналу управляющих детекторов иа электроды подаётся высоковольтный импульс (длительностью 2—4 мкс и запаздыванием <, 1 мне), создающий в межэлектродном пространстве электрич. п^ле напряжённостью до 8 кВ/см-атм. При этом электроны, освободившиеся в результате ионизации газа Р. т. ионизирующей частицей, и фотоэлектроны, выбитые из стенок Р. т. излучением возбуждённых той же частицей атомов газа, ускоряются электрич. полем и инициируют внутри Р. т. импульсный разряд, к-рый охватывает весь её объём. Этот разряд фотографируют через прозрачный торец трубки или регистрируют в виде электрич. сигнала, используя фотосопротивлеиие, фотодпод, а также с помощью введённого внутрь Р. т. электрода (или внеш. электрода, чувствительного к эл.-магн. полю, создаваемому разрядом).
Поскольку разряд распространяется по всей длине Р. т., она является одномерным детектором. Для пространственной локализации траекторий частий используют многослойные системы уложенных крест-накрест Р. т. (разрядные камеры) площадью до иеск. десятков м2, содержащие десятки п сотпи тысяч Р. т. Подобные камеры, прослоенные блоками плотного вещества, представляют собой разновидность ионизационного калориметра, где энергия частицы измеряется по общему числу зажиганий Р. т.
Осн. характеристики Р. т. как детектора частиц — эффективность регистрации, пространственное (координатное) разрешение, время чувствительности и «мёртвое» время, долговечность. Эффективность Р. т. зависит от её диаметра, состава и давления газа, ионизирующей
г
способности частицы, параметров высоковольтного импульса и обычно составляет 60—100%. При этом вероятность ложпой вспышки не превышает 1%. Координатное разрешение Р. т. определяется её радиусом* однако если частица пересекает большое число Р. т., точность вое становления траектории оказывается значительно выше. Время чувствительности, определяемое как время задержки импульса высокого напряжения, при к-рой эффективность Р. т. падает вдвое, составляет 30— 40 мке, но может быть сокращено до ~ 1 мке введением в газ алектроотрлцат. добавок (O21 SFs.и т. п.) в* кол-ве меиее0,1% или примеиением переменного очищающего электрич. поля напряжённостью до 10 В/см. «Мёртвое» время Р. т. зависит от скорости процессов деионизация и девозбуждення газа после разряда и обычно составляет 0,1—1 с, ио может быть снижено до 10 мс теми же методами, что и время чувствительности. Для предотвращения экранирования внеш. электрич. поля полем статич. заряда, осевшего на внутр. стенках Р. т., материал стенок должен иметь не слишком большое объёмное сопротивление (ниже IO18 Ом-см). Стеклянная Р. т. выдерживает более 1,6 млн. вспышек без изменения характеристик.
