Избранные сочинения по теории электромагнитного поля - Клерк Дж.
Скачать (прямая ссылка):
тока силы i, как мы показали в параграфе 479, равна
Отсюда отрезок второго проводника, параллельного первому и несущего ток
i' в том же самом направлении, будет притягиваться к первому с силой
F = 2W - ,
г
где а .есть длина рассматриваемого отрезка, а г-его расстояние от первого
проводника.
Так как отношение а к г есть численная величина, независимая от
абсолютной величины любой из этих линий, произведение двух токов,
измеренных по электромагнитной системе, должно иметь размерность
374
ДЖЕМС КЛЕРК МАКСВЕЛЛ
силы, отсюда размерности единицы тока будут:
j_ j_ _i_
[i] = [F2] -[Ж 2^2 г-1].
496.] Другой способ определения направления силы, действующей на контур
тока, состоит в рассмотрении отношения между магнитным действием тока и
действием других токов и магнитов.
Если с одной стороны провода, по которому течет ток, магнитное действие,
имеющее своей причиной этот ток, происходит в том же или почти в том же
направлении, как и то, которое происходит по причине других токов, тогда
на другой стороне провода эти силы будут направлены в противоположном или
почти противоположном направлении, и сила, действующая на провод, будет
направлена- от той стороны, где силы усиливают друг друга, к той стороне,
где они противодействуют друг другу.
Таким образом, ерли текущий сверху вниз ток помещается в поле магнитной
силы, направленном к северу, его магнитное действие будет направлено к
северу на западной сторопе и к югу на восточной стороне. Силы
складываются на западной стороне и противостоят друг другу на восточной
стороне, и контур, следовательно, будет испытывать действие силы с запада
на восток (см. рис. 3, стр. 369). *
На рис. 5 маленький круг представляет собой сечение провода, по которому
сверху вниз течет ток и который помещен в равномерное поле магнитной
силы, действующей в направлении левой стороны рисунка. Магнитная сила
больше внизу провода, чем над проводом. Следовательно, провод будет
двигаться по направлению снизу вверх.
497.] Этот принцип мы можем применять, когда два тока расположены в одной
и той же плоскости, но не параллельны. Пусть один из проводников -
представляет собой бесконечную прямую проволоку в плоскости бумаги,
которую предполагают горизонтальной.
ИЗ "ТРАКТАТА ОБ ЭЛЕКТРИЧЕСТВЕ И МАГНЕТИЗМЕ" 375
Рио. 5.
376
ДШВМС КЛЕРК МАКСВЕЛЛ
На правой стороне тока *) магнитная сила действует вниз, а на левой
стороне она действует вверх. То же самое правильно в отношении магнитной
силы, относящейся к любому маленькому отрезку второго проводника,
находящемуся в той же самой плоскости. Если второй ток находится на
правой стороне первого, магнитные силы будут усиливать друг друга на
правой стороне и противостоять друг другу на левой стороне. Поэтому цепь,
несущая второй ток, будет подвергаться действию силы, двигающей ее по
направлению от правой стороны к левой. Величина этой силы зависит
исключительно от положения .второго тока, а не от его направления. Если
второй ток находится на левой стороне первого, он будет испытывать
действие силы слева направо.
Отсюда, если второй ток имеет то же самое направление, что и первый, его
цепь притягивается; если же направление противЛголожно-она отталкивается;
если второй ток течет перпендикулярно к первому и направлен от него, Он
притягивается в направлении течения первого тока, а если он течет по
направлению к первому току, то он движется в направлении, противоположном
тому, в котором течет первый ток.
Рассматривая взаимодействие двух токов, не обязательно иметь в виду связь
между электричеством и магнетизмом, которую мы пытались иллюстрировать
при помощи правостороннего винта. Если бы мы даже забыли эту связь, мы
всегда пришли бы к правильным результатам при том условии, что мы
неизменно придерживались бы одной из двух возможных форм связи.
498.] Рассмотрим теперь в их совокупности магнитные свойства
электрического контура в той мере, в какой мы их изучили.
Мы можем представить, что электрическая цепь состоит из вольтовой батареи
и проволоки, соединяю-
*) {Правой стороной тока является правая сторона наблюдателя,
расположенного спиной к бумаге так, что ток поступает 8 его голову и
уходит через ноги.}
ИЗ "ТРАКТАТА ОБ ЭЛЕКТРИЧЕСТВЕ И МАГНЕТИЗМЕ" 377
щей ее полюсы, или термоэлектрического устройства, или же заряженной
лейденской банки с проводом, соединяющим ее положительпую и отрицательную
обкладки, или из любого другого приспособления для получения
электрического тока вдоль определенного пути.
Ток вызывает по соседству с собой магнитные явления.
Если нарисовать замкнутую кривую и линейный интеграл магнитной силы брать
вдоль всей замкнутой кривой, тогда, если эта кривая не сцеплена с
контуром, линейный интеграл равен нулю, а если она связана с контуром,
так что ток i охватывается этой замкнутой кривой, линейный интеграл будет
равен 4иг, и он будет положительным, если направление интегрирования
вдоль замкнутой кривой, будет совпадать с направлением движения часовых
