- .
( ):
вании с F) сохраняются, то в пределе мягких пионов матричные элементы
(Nn11 (а®, д/м/г I л), (Ля/1 (агйГ), д/ I а> . (2.38)
. также должны обращаться в нуль.
Это рассуждение не применимо к распадам 2-гице-рона, поскольку система 2N может иметь / = 3/2- В этом случае Судзуки и Сугавара показали, что соотношение треугольника, соответствующее | А/ | = 1/2, выполняется тогда и только тогда, когда параметр распада 2+->п + я+ в S-волне [обозначаемый S(2+)] обращается в нуль. Это же условие обеспечивает выполнение соотношения треугольника Ли —Сугавары. Таким образом, алгебра токов связывает между собой следующие экспериментальные факты: 1) 2-распады в S-волне подчиняются правилу | А/1 = ‘/2> 2) выполняется соотношение
110
Глава 2
треугольника Ли — Сугавары для S-волны и
3) S(2+)»*0. Поскольку из анализа Судзуки и Сугавары следует, что
S (2+) ~ (N | (2эффс)27.плет I ^)> (2-39)
то их результат для 2-распадов можно сформулировать в другом, эквивалентном виде: если с самого начала предположить существование октетной доминантности в £эфф, то в дополнение к обычным предсказаниям (правило | Д/| = 72 и соотношение треугольника Ли —Сугавары) мы получим новое, удовлетворяющее эксперименту предсказание S (2+) <=» 0.
Из сравнения соотношений Судзуки для параметров S-волновых распадов с экспериментом следует, что отношение D/F для матричного элемента
/барионный I /рnipc\ I бариоиный\ ...
\ октет | ч*-»ФФ ^октет I октет / {Z.W)
равно приблизительно —0,4, что почти совпадает со значением — 0,32 этого отношения для матричного элемента расщепления масс барионов
/барионный I ^ I барионныйЧ \ октет I | октет /•
Другими словами, матричные элементы лагранжиана (2эФФС)октет Для барионного октета численно пропорциональны соответствующим матричным элементам оператора являющегося членом того же октета, что
и и соответствующего AQ = 0, |AS|=1 и положительной зарядовой четности:
/барионный I /рnipc\ I барионныйЧ ^
\ октет 1\*-»ФФ /0ктет I октет / ~
_ /барионный I ^ I барионныйЧ .
х\ октет I I октет /•
Анализ, подобный проделанному Судзуки, может быть применен к нарушающим четность распадам К.-+2п. Он позволяет связать матричные элементы этих распадов с матричным элементом {К 12эффС | я). Сравнение
Низкоэнергетические теоремы для пионов 111
/псевдоскалярный I (antPC\
\ октет I у^-эфф ;октет /псевдоскалярный I ^ х \ октет I 6
с экспериментом показывает [14], что с точностью до множителя 1,5
псевдоскалярный^___
октет /
псевдоскалярныйЧ ,» .q\ октет />
где х —та же константа, что и в равенстве (2.42).
Простейшим объяснением равенств (2.42) и (2.43) было бы допущение, что сами операторы (2эффС)октет и а не только их матричные элементы между состояниями барионных и псевдоскалярных октетов пропорциональны между собой
(2эФФС)0Ктет = ^б. (2.44)
Однако Коулман и Глэшоу [15] показали, что если бы выполнялось равенство (2.44), то не было бы сохраняющих странность нелептонных распадов гиперонов. В самом деле, если полный гамильтониан имеет вид (мы опускаем нарушающую четность часть гамильтониана) H = H0 + gHs + xH6 + HEM, (2.45)
