Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
одного фотона в резонаторе, кооперативные эффекта Дикке для неск. атомов (см. Сверхиалучение) и др.
Астрофизические приложения рядберговскнх состоя* ний. Первые наблюдения излучат, переходов междо Р. с. от астрофиз. объектов (линии 90а и 104а) бшцг> выполнены в СССР [5]. Радиолинии излучения, соответ* ствующие переходам между Р. с., наблюдаются вплотк до п ~ 300 от галактич. зон H II, планетарных туманностей, центральных областей нашей Галактики г иек-рых др. галактик. Обнаружены также линии He»! He II, С II. Осн. механизмом образования Р. с. в астро* физ. объектах является фото рекомбинация, поэтому радиолинии излучения наз. также рекомбинац. радшь линиями. Радиолинии между Р. с. играют важную, роль в диагностике астрофиз. объектов. Для гс < 100 ширина таких линий обусловлена эффектом Доплера ш позволяет судить о ионной темп-ре космнч. плазмы.. Для более высоких гс в уширение вносят вклад столк-. иовения с электронами, и т. о. по ширине радиолиний; можно оценить также плотность электронов. Отиоще-ние интенсивностей радиолиний и континуума дайї электронную темп-ру.
В межзвёздных облаках обнаружены радиолинии поглощения, принадлежащие иону С II и соответствующие переходам между Р. с. с гс > 700.
Лит.; I) RydbergJ. R., «Z. Phys. Chem.», 1890, Bd & S. 227; 2) Ридберговские состояния атомов и молекул, пеп*. с англ., М., 1985; 3) Вайнштейн JI. А., С о б е л ь? м а н И. И., Ю к о в Е. А., Возбуждение атомов и ушнренне спектральных линий, М., 1979; 4) Haroche S., Ral-
m о n d J. М., «Adv. In Atom, and Molec. Phys.», 1985, v. 20, p. 347; 5) С о p о ч e H к о P. JI., Рекомбинационные радиолинии, в кн.: Физика космоса, 2 изд., М., 1986. И. JI. Бейгяипь
Ридберговские состояния молекул. Высоковозбуж* дёниые электронные состояния М., так же как и атом*; ные, подобны серии состояний атома водорода. Рид») берговские орбитали молекул обозначаются главны* п и орбитальным I квантовыми числами и типом симмет-нн группы симметрии молекулы (напр., nsai, npb\)« нергия Р. с. (отсчитываемая от границы ионизации MO* леку л) определяется ф-лой Ридберга (2). Для молекулы* состоящей из атомов первого периода, величина квантового дефекта б для nd-орбиталей очень мала (<0,l)t для пр-орбиталей несколько выше (0,3—0,5), а для пл-орбиталей значительно больше (0,9-1,2). Стабильность Р, с. молекул зависит от стабильности осн. состояния, или иизколежащего возбуждённого состояния молеиу-ляриого иона, получающегося прн удалении ридбергов-ского электрона, т. к. ридберговская орбиталь, вообще говоря, является иесвязывающей. Стабильность иона, зависит от того, удаляется ли электрон со связываю* щей, разрыхляющей или несвязывающей молекулярной орбитали осн. состояния нейтральной молекулы. Напр., для H2O из занятых молекулярных орбиталей в оси. состоянии самой верхней является иесвязывающая молекулярная орбиталь Ibi. Поэтому осн. состояние иоиа H2O+, получающегося при удалении электрона с этой орбитали, столь же стабильно, как и осн. состояние молекулы HaO: практически все Р. с. молекулы H2O, сходящиеся к оси. состоянию иона HaO+, ста-бильиы.
Если электрои переходит с низколежащей на более высокую молекулярную орбиталь с тем же гс, то получающиеся состояния наз. субридберговски-м и. Т. к. п не является вполне определённым квантовым числом для иизких молекулярных орбиталей, суб-ридберговские состояния мало отличаются от Р. с. молекул, хотя субридберговские орбитали могут быть и связывающими.
Р. с. молекул отличаются от Р. с. атомов гл. обр. благодаря колебаниям, вращениям н возможности диссоциации ионного остова молекулы. Еслн ионный остов находится в возбуждённом колебат. состоянии, то рнд-берговский электрон при проникновении в ионный остов (что происходит довольно редко, с вероятностью ~п~г) может испытать неупругое столкновение с остовом, приобрести достаточную кинетич. энергию за счёт
колебат. энергии остова и привести к ионизации молекулы, наз. колебательной автоиоииза-ц и е й. Процесс автоиоиизацни возможен также за счет вращения. Высоко возбуждённые Р. с. молекул обычно лежат так близко, что энергетич. интервал между ними бывает такого же порядка или даже меньше, чем кваит колебат. или вращат. энергии молекулы. Поэтому часто разделение электронного и ядерного движений, принятое в приближении Бориа — Оппеигей-мера, для молекул в Р. с. становится непригодным.
Лит.: Герцберг Г., Электронные спектры и строение многоатомных моленул, пер. с англ., М., 1969; Ридберговские состояния атомов и молекул, под ред. Р. Стеббингса, Ф. Дан-винга, пер. с англ., М., 1985. М. Р. Алиев.
РИМАНА ВОЛНЫ — нелинейные волны в гипербо-лич. системах вида
Tl
[Vi)t +^iaJiiv Jc)^ у (1)
j—i
Гдв щ — набор п вещественных переменных; коэффициенты Oji и bi могут не только зависеть от переменных и ио также явно зависеть от х и t. Система (1) ив ля-
К
ется гиперболической, если ур-ние для характеристич. скоростей, det(aj;- — сбу) = 0, имеет п веществ, корней Cw, ц = 1, ..., п. Каждой характеристич. скорости соответствует характеристика на плоскости (x,t), ур-иие к-рой dx/dt — Cm. Вдоль каждой характеристики волновые поля эволюционируют согласно ур-ииям
