Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
В свободном виде серебристо-белый металл с кубич. граиецеитрнров. кристаллич. структурой, её постоянная а = 0,379 им. Плотн. 12,41 кг/дм*, *пл - 1963 X, 'кип = 3627-3700 °С. Уд. теплота плавления 20 кДж/моль, испарения 494 кДж/моль, уд. теплоёмкость ср = 25,0 Дн^(моль-К). Темп-ра Дебая 362— 480 К. Темп-ра перехода в сверхпроводящее состояние 0,002 К. Работа выхода электрона 4,75 эВ. Термнч. коэф. линейного расширения (8,45—8,5) • IO-eK-1
(при 283—313 К). Уд. электрич. сопротивление 0,0394 мкОм-м (прн 273 К). Термич. коэф. хтсктрич. сопротивления 4,57-IO-3K-1 (при 273—373 !^.Теплопроводность 152 Вт/(м*К) (при 300 К). Tb. по Брииеллю 540—1360 МПа, модуль упругости 275—315 ГГІа, модуль сдвига 150 ГПа. Обладает высокой отражат. способностью в видимой области спектра.
Химичесии малоактивен, в соединениях проявляет степень окисления H-3. Заметно адсорбирует водород
Р. применяется для покрытия зеркал, в качестве катализатора хим. реакций (в сплавах с др. платиновыми металлами), служит припоем при пайке Mo и W. Сплавы Rh с Pt и Ir — материал для высокотемпературных термопар. Нуклиды 108mRh (изомерный переход, Р--распад, Zyt= 56,1 мин) и loemRh (р~-распад, Г*/» =130 мин) могут использоваться в качестве радиоакт. индикаторов. С. С. Bepdowxsot,
РОЖДЕНИЕ ПАР частица — античастица — один из вндов взаимопревращения элементарных частиц, в к-ром в результате эл.-маги, или к.-й. др. взаимодействия одиовремеино возникают частица н античастица. Возможность Р. п. (как и аннигиляция пар) предсказывалась как следствие релятивистского Дирака уравнения. В 1933 И. и Ф. Жолио-Кюри (I. et
F. Joliot-Curie) с помощью камеры Вильсона, помещённой в магн. поле, наблюдали рождение электрон-по-знтрониых пар ^-квантами от радноакт. источника.
Согласно законам сохранения эпергии-импульса, Р. п, одиночным фотоном невозможно. Процессы Р. п. фотоном в кулоновском поле (на рнс. помечено крестиком) ядра и атомных электронов при энергии фотона
398 ществится ферромагн. упорядочение, если I
РККИ
пт
<0,—•
e?Y, превышающей удвоенную энергию покоя электрона, и прн ^t, большей 10—30 МэВ (в зависимости от вещества), являются гл. механизмом потери энергии v-квантов при их прохождении через вещество (см. Гамма-излучение). Возможен также процесс Р. п. виртуальным фотоном у* (см. Виртуальные частицы), образовав-
цым в процессе столкновения или распада частиц. Такой механизм Р. п. иаз. также конверсией фотон а. Если энергия фотона (реального или виртуального) очень велика, то он может породить любую пару частица — античастица, иапр. мюоиов
Еслн при эл.-магн. переходе в ядре образование реального фотона запрещено законом сохранения полного момента, то такой переход происходит только за счёт процесса конверсии внутренней *у-кваита илн (при достаточно большой энергии) за счёт конверсии -у-кван-та в электрон-поз ит ронную пару (парная конверсия).
В столкновениях частнц высоких энергий наблюдается также рождение мюонных пар. В адронных столкновениях Р. п. [А+[х~ связывают с эл.-магн. аннигиляцией кварков н антнкварков, входящих в состав адронов, или с процессами конверсии фотонов тормозного излучения, образованных при столкновениях кварков с кварками или глюонами. Поэтому процессы Р. п. ц.+ц.“ и е+е- с большими поперечными (по отношению к оси соударения) импульсами анализируют в рамках квантовой хромодинамики и кварк-партонной модели (см. Партоны.). В Р. п. [а+ (х“ с малыми поперечными импульсами важную роль могут играть эл.-магн. распады адронов (иапр., ті —і> у -f- [х+ -f- И--, to —> л0 -f- [х+ + (х-).
Изучение процессов Р. п. (конверсии) в эл.-маги. распадах адронов позволяет получить информацию об эл.-магн. формфакторах адронов. Процессы Р. п. ио-вмх тяжёлых частиц — с- и Ь-кварков илн тау-лептонов й их последующие лептоиные распады являются источником пар т. н. прямых лептонов в адронных столкновениях.
В общем случае любой процесс образования пары частиц с противоположными лептонными нли бар ножными зарядами можно рассматривать как процесс Р. п. лептонов илн кварков, напр. eve, ий.
Лит.: T я н г С., Открытие j-частицы, пер. с англ., «УФН», І978, т. 125, в. 2, С. 227.
К-ОПЕРАЦИЯ в квантовой теорин поля — матем. процедура, применяемая к коэффициеит-нмм ф-цням (см. Операторное разложение, Производящий функционал) матричных элементов матрицы рассеяния с целью устранения из них ультрафиолетовых расходимостей.
В простых случаях процедуру перенормировок удобно и наглядно проводить с помощью контрчленов. Однако для коэффициентных ф-ций высших порядков, отвечающих Фейнмана диаграммам сложной топологии, напр, содержащим т. н. перекрывающиеся расходимости, операция вычитания расходимостей требует четкой и однозначной формулировки. Такай формализация в импульсном представлении была получена в сер. 1950-х гг. Н. Н. Боголюбовым и О. С. Парасюком в виде теоремы о перенормировках (см. Боголюбова — Парасюка теорема). Рецептурная часть этой теоремы, известная под назв. R-О. Боголюбова, устанавливает относительно простое правило получения конечного, т. е. не содержащего УФ-расходимостей, выражения для коэффициентной ф-ции Г, соответствующей произвольной диаграмме G (обобщённому узлу) даниого порядка теории возмущений.
