Гравитационные линзы и микролинзы - Захаров А.Ф.
ISBN 5-88929-037-1
Скачать (прямая ссылка):
При обсуждении результатов численного моделирования Мао и Пачин-ский (1996) заметили, что пространственное распределение линз и их кинематика, вообще говоря, неизвестны. При наблюдениях БМО большая Часть линз может быть как в нашей Галактике (как считают, например, 256 Глава 9. Микролинзиров aIf(J(
Алкок и др. (1995а)), так и в БМО (как считают Caxy (1994) и By (Igg4^ При наблюдениях Галактического балджа большая часть линз может бьгу как в самом балдже (как считают Кирага и Пачинский (1994); Удальск ^ и др. (1994); Пачинский и др. (1994а); Зао и др. (1995а, 1995b)) в Галактическом диске (Алкок и др. (1995b, 1995с)). В зависимости 0т положения и кинематики линз соотношение между массами линз и харац терным масштабом времени может быть весьма различным, и этот факт может приводить К дополнительным неопределенностям на фоне ЧИСТО CTa тистических неопределенностей, обсуждаемых в работе Мао и Пачинского (1996). Поэтому кажется весьма трудной задачей определить все параметры, необходимые для описания пространственного распределения линз и кинематики, на основе анализа наблюдаемого распределения характерной продолжительности событий.
К счастью, последующее исследование вариаций оптической толщины в зависимости от направления поможет определить положение большей части линз. Так, если линзирование вызывают, главным образом, звезды Галактического балджа, то оптическая толщина должна быстро меняться в зависимости от Галактической долготы (Кирага и Пачинский (19д4)). Если такое изменение не наблюдается, то линзы сосредоточены, главным образом, в Галактическом диске. Если микролинзирование в направлении БМО вызывают, главным образом, звезды БМО, то оптическая толщина должна существенно возрастать в направлении на центр БМО. Если оптическая толщина примерно постоянна при вариациях направления на БМО, то можно говорить о том, что линзы, главным образом, находятся в нашей Галактике.
Несмотря на то, что высказанные Мао и Пачинским (1996) идеи весьма просты в принципе, необходимо иметь сотни событий для того, чтобы сделать уверенный вывод относительно положения линз. Столь большое число событий может быть получено в направлении Галактического балджа, но в направлении БМО для этого понадобится существенно больше времени, поскольку частота наблюдаемых событий значительно ниже (Алкок и др. (1995а)). Только когда геометрия положения гравитационных линз будет известна, можно будет, по мнению Мао и Пачинского (1996), развивать более реальные модели их кинематики и рассматривать более реалистичные соотношения между массами линз и распределением для характерного масштаба времени.
Имеется серьезная проблема, связанная с соотношением между наблюдаемыми временными масштабами и массами микролинз, поскольку, вообще говоря, неизвестно, какая модель может быть принята для пространственного распределения линз и для распределения линз по скоростям. Мао и Пачинский (1986) предположили, что имеет место однородное пространственное распределение линз и однородное распределение по скоростям-Тем не менее, в настоящее время нет общепринятой модели относительно пространственного распределения и распределения по скоростям гравитационных линз по направлению к галактическому балджу и БМО. ДлЯ д 1 Двойные линзы и
планеты 257
аЯИя такой модели необходимо определить вариации оптической тол-c03^bl микролинзирования в зависимости от галактических координат и "^їльзовать эту информацию для определения пространственного распределения линз, вносящих основной вклад в микролинзирование. Эти наблюди я (возможно) позволят уточнить распределение галактического грави-адионного потенциалаі что в свою очередь (возможно) позволит получить g^ge точную оценку распределения гравитационных микролинз по скоростям Кроме того, накопление данных и увеличение точности возможно позволит получить из наблюдений асимптотические степенные зависимости (9 38) и (9.39). Только после того, как будет проделана эта {забота можно будет, по мнению Пачинского (1996), с большим основанием говорить о связи распределения характерных временных масштабов и распределения линз по массе.
Тем не менее, следует заметить, что эта программа может быть реализована только в том случае, если пространственное распределение линз с достаточной точностью описывается функцией с относительно небольшим числом параметров, что может быть в принципе неверно, если микролинзы образуют многочисленные сгустки, расположенные сложным образом в пространстве.
9.7. Двойные линзы и планеты
Следуя Пачинскому (1996), рассмотрим некоторое множество точечных гравитационных линз, расположенных между наблюдателем и источником на одном и том же расстоянии от наблюдателя Dd- Расстоянии между наблюдателем и источником - Ds. Пусть линза с индексом і имеет массу М,- и находится от начала координат (в плоскости линзы) на расстоянии, характеризуемым вектором (X,-, Yi). Луч света, проходящий через плоскость линзы в точке (X, У), находится на расстоянии Ri от линзы с индексом і
Ri
(X-X,-)2+ (Y-у;-)2]1/2 . (9.63)
