Гравитационные линзы и микролинзы - Захаров А.Ф.
ISBN 5-88929-037-1
Скачать (прямая ссылка):
1TeM не менее, Моллерах и Руле (1996) заметили, что в предложенной Беннет-том и др. (1995) теоретической модели не учтено возможное движение источника. Если источник движется в направлении вращения Солнца, то является или звездой диска, или вращающейся звездой балджа, то величина Di должна быть больше, а отсюда следует, что величина массы меньше.
Й11 _ К*'о - ы * ~ Г2(Д«±)2' 50
I I I I I I_I_¦ ¦ ' ' I ' ¦ ¦ '_I_l—C
100 150 200 250
Дни с 1 января 1993 г.
Рис. 9.8. Обнаружение параллакса при наблюдениях микролинзирования группой МАСНО. Штриховая линия соответствует теоретической модели наблюдательных данных без учета движения Земли, а сплошная кривая -теоретической модели, в которой учитывается движение Земли. Ось абсцисс соответствует времени в днях, ось ординат - усилению (Руле и Моллерах (1996)).
і не может быть получена с помощью только наземных наблюдений и, тем самым, возникает необходимость использовать также космический телескоп (Руле и Моллерах (1996)).
9.9. Собственные движения линзы
Для некоторых событий микролинзирования оказывается возможным Получить информацию об угле Эйнштейна Og, связанного (как ранее отмечалось) с радиусом Эйнштейна соотношением
и отсюда узнать " собственное движение", которое определяется как (Руле и Моллерах (1996))
Т.е. угловая скорость линзы относительно источника. Вслед за Руле и Моллерах (1996) отметим, что собственное движение является кинематической переменной, а величина 9е не зависит от скорости линзы.
Наиболее простой ситуацией, когда собственное движение может быть измерено, можно считать случай, когда радиальный размер ис-
вЕ := RE/Di
(9.83)
Ii -.= OeZT = Vl/Di
(9.84) 268
Глава 9. Микролинзиров aIf(J(
точника R3, спроектированный на плоскость линзы, сравним с прй цельным параметром Ь, соответствующим траектории линзы, илй что эквивалентно, угол, определяемой величиной Rg, как в, := Rg f? ' сравним с величиной угла, соответствующей величине b, ? := 6/?)( В этом случае приближение точечного источника оказывается суще. ственно менее точным, чем приближение кругового источника (Витт и Мао (1993)), и из анализа кривой блеска может быть получена информация о собственном движении линзы (Гоулд (1994); Витт и Мао (1993); Немиров и Викрамасингх (1994); Руле и Моллерах (1996)).
Коэффициент усиления кругового источника с однородной поверхностной яркостью точечной гравитационной линзой приведен в работе Витта и Мао (1993). Если ? O3, то кривая блеска практически идентична кривой блеска для точечного источника, однако, если угол ? сравним или меньше, чем угол O3, то кривая блеска существенно отлична. Если ? > в,/2, то максимум коэффициента усиления больше, чем для точечного источника, в то время как при ? ^ 0,/2 максимальный коэффициент усиления всегда меньше, чем в случае точечного источника. В частности, если имеется минимальное значение прицельного параметра, (/? = 0), то максимальное значение коэффициента усиления не обращается в бесконечность, как в случае приближения точечного источника, а принимает следующее значение (в приближении однородной поверхностной яркости)
Сравнивая максимальное значение со значением, получаемым в приближении точечного источника, используемым для обработки данных наблюдений, соответствующих существенно меньшим (по сравнению с максимальным) значениям коэффициента усиления, можно получить величину отношения прицельного параметра к проекции радиуса источника (Руле и Моллерах (1996))
Из выражения коэффициента усиления для точечного источника можно определить величину Umin = Ь/Re. Тогда определим и величину угла
16 GmDl3D3 Rlc-2D1 ¦
s
(9.85)
Z := bD3/R3Di = ?/93.
(9.86)
OE =
b ZR3
(9.87)
"min D1 "min -tyS g if). Двойные источники 269
случае, если можно оценить радиус Rs и расстояние Ds. Отсюда определяется "собственное движение"
Oe ZRs
- T Tu О' (9'88)
1 1 "mm Us
Поскольку рассматриваемый эффект проявляется только в том случае, когда линза пересекает поверхность источника в проекции на небесную сферу, тем самым, он может наблюдаться только в событиях, которым соответствует большое значение коэффициента усиления. Если все события, ДЛЯ которых Umin < 1 (т.е. таких, что ? < Oe) могут быть обнаружены, то /л может быть измерено только для тех из них, для которых ? < 6S, тем самым, можно оценить часть событий с измеряемой величиной "собственного движения" ~ OsJOe ос 1/у/тп (Руле и Моллерах (1996)). Для наблюдений БМО, предполагая m = 0.1 Mq, часть событий, для которых можно измерить собственное движение, составляет ~ IO-3 для Галактических линз и IO-2 для линз в БМО.
Измерение собственного движения событий для БМО должно позволить различить Галактические линзы и линзы в БМО. Линзам в БМО должны соответствовать значения собственного движения (і < 2км/(с • кпк). Более высокие значения этой величины должны указывать на наличие Галактических линз. Для наблюдений балджа, меньшие величины для собственного движения соответствуют линзам в балдже (по сравнению с линзами в диске), однако однозначно определить положение линз по наблюдениям собственного движения в этом случае невозможно (Руле и Моллерах (1996)).
