Избранные сочинения по теории электромагнитного поля - Клерк Дж.
Скачать (прямая ссылка):
соединения: н) элемент^ тока, расположенный с элементом проводника вдоль
одной прямой, наводит в последнем токи прямо противоположных направлений
- при возрастании и убывании силы наводящего тока.
682 ПРИМЕЧАНИЯ РЕДАКТОРА И ПЕРЕВОДЧИКА
Если ?! и е2 - Два электрических заряда на расстоянии г, движущиеся с
некоторой относительной скоростью, радиаль-
dr
ная составляющая которой -, то потенциал Вебера имеет следующую форму:
(I)
Соответствующая сила взаимодействия по Веберу будет:
*V=-^d-"*r*-2a*,r). (II)
Для определения постоянвой а Вебер получает очень важное равенство:
/ (стат) _ 1
I (ал. маг.) а]/2
Согласно измерениям Вебера и Кольрауша в 1855 г. вели-
1
чина - оказалась равной 439 450 • 10е миллиметров в секунду, или 41 949
геогр. милям н секунду, чтЪ соответствовало значениям для скорости света,
полученным Брадлеем (41 994) и Физо (41 882). Вебер мог поэтому считать
свою константу •1
а2 = - . Он действительпо с 1858 г. придал своему потенциалу
форму Pw=^ (jl - ^ , где с - скорость света. Одиако более точные
измерения скорости света показали, что именно
I (стат) : / (эл. маг.)= 1 : а]/-2 =е, так ^то константа Вебера а2 "
1
оказалась равной ^ .
Вебер ограничился констатацией указанного соотношения между
электростатической и электромагнитной единицами, не желая или не решаясь
сделать отсюда важнейшее заключение о физической природе электромагнитных
сил.
Боязнь выйти за пределы формализма особенно ярко выступает в признаниях
Гаусса. Когда в 1845 г. Вебер сообщил Гауссу о своем электродинамическом
основном законе, Гаусс ответил, что он уже лет десять думает о том, чтобы
построить электродинамическую теорию не на основе понятия дальнодействия,
а исходя из представления о постоянно распространяющихся наподобие света
взаимодействиях. Гаусс признает, что он не решался опубликовывать
ревультатон своих исслело-Э(Ший, так как "ему недоставало конструктивного
представ-
ПРИМЕЧАНИЯ РЕДАКТОРА И ПЕРЕВОДЧИКА
683
лсния о том способе, каким образом это распространение происходит".
Чтобы получить, такого рода представление, необходимо, в самом деле,
выдвинуть гипотезу среды, но этого не могли сделать приверженцы
формально-эмпирической школы.
Сам Гаусс предложил следующий закон силового действия:
гле и - относительная скорость, г -радиальная составляющая. Максвелл
показал, что формула- Гаусса противоречит законам индукции. Открыто, хотя
и формально, представление о конечной скорости распространения
электромагнитных действий выднинул Риман в 1858 г. и развил в сочинении
"Тяжесть, электричестно и магнетизм", изданном в 1876 г. Риман предложил
обобщевное уравнение Пуассона:
где р-объемная плотность, а-величина скорости распространения. Решением
указанного уравнения является потенциал
где r(t\ t') - расстояние ех в момент t от е2 в момент t'. В электронной
теории Лоренца принята та же форма для так называемого "запаздывающего
потенциала". В первом исследовании (1858 г., опубликованном в 1876 г.)
Риман для двух токов получает выражение потенциала Неймана с величиной а
= с, т. е. скорости света.
В работе 1861 г. (опубликована в 1876 г.) Риман выдвигает понятие так
называемого эффективного потенциала *):
где и-относительная скорость зарядов ех и е2, с-скорость света. То
обстоятельство, что в потенциале Римана фигурирует не радиальная
слагающая скорости, а самая скорость и, имеет глубокий методологический и
физический смысл.
*) Эта форма связана с действительной формой потенциала Вебера:
684 ПРИМЕЧАНИЯ РЕДАКТОРА И ПЕРЕВОДЧИКА
Одним из последних представителей школы Ампера был Карл Нейман. Первые
исследования Неймана относятся к 1865 г. и опубликованы в ряде изданий.
Снодной работой является книга "Общие исследования ньютонова принципа
дальнодействия" (1896 г.). Нейман в отличие от Римана стремился исключить
из рассмотрения понятия абсолютного пространства (эфира) и абсолютной
скорости и оперировать лить относительными расстояниями г. Будучи,
однако, вынужденным ввести понятие о распространении во времени силовых
действий, К. Нейман прибегнул к представлениям, которые по характеристике
Максвелла рационально понять весьма трудно и даже невозможно. Согласно
Нейману "потенциал" распространяется относительно-вдоль переменного
радиуса-вектора, а отнюдь не в абсолютном пространстве. В .момент 1\ от
электрической частицы ег исходит "приказ", распространяющийся с большой
скоростью вдоль переменного радиуса-вектора и достигающей
f
частицы ег в момент г = 11 + Д(, где Дг = -^- и г-расстояние
между частицами в момент г. Этот "приказ" или "эффективный потенциал"
определяется расстоянием г, =г - Дг между частицами в момент tY. Полагая
Р^ = еге2 <р (r1)=eJei ? (<"-Дг) и раз-
р
дагая <р(>4) в ряд по степеням малой величины bt = -rr , Ней-
р
ман из условия, что его потенциал должен удовлетворять принципу
Гамильтона, получает следующее выражение для потенциала;
где Р = |/2с (с-скорость света).
Нейман подчеркивает отличие его эффективного потенциала, который он также
