Теория ядерных реакторов - Белл Д.
Скачать (прямая ссылка):
59. de Hoffmann F. and Rickard C. L. Proc. Third U. N. Conf. on Peaceful Uses of At* Energy, 1964, vol. 5, p. 101.
60. Reactor Physics Constants. Argonne National Laboratory ANL—5800, 1963, Section 2.2.1.
61. The Technology of Nuclear Reactor Safety. T. J. Thompson and J. G. Beckerley, eds. The M. I. T. Press, 1964, Appendix I, Table III; Directory of Nuclear Reactors. IAEA, 1968, vol. VII, p. 251.
62. Joanou G. D. and Dudek J. S. GAM—I, A Consistent Pj Multigroup Code for the Calculation of Fast Neutron Spectra and Multigroup Constants. General Atomic Report GA— 1580, 1961.
63. Bell J. SUMMIT, An IBM—7090 Program for the Computation of Crystalline Scattering Kernels. General Atomic Report GA—2492, 1962.
64. Stewart H. B. and Merrill M. H. Cm. [37], vol. I, p. 495.
65. Stewart H. B. and Merrill M. H. Cm. [37], vol. I, p. 497 (Fig. 3.7).
66. Amouyal A., Benoist B. P. and Horowitz J. «J. Nucl. Energy», 1957, vol. 6, p. 79; La-marsh J. R. Cm. [30], p. 382 et seq.
67. Lenihan S. GAZE—2, A One-DimensionalMultigroup Diffusion Code for the IBM—7090. General Atomic Report GA—3152, 1962.
68. Dorsey J. P. GAMBLE, AProgram for the Solution of the Multigroup Diffusion Equations in Two Dimensions with Arbitrary Group Scattering, etc. General Atomic Report GA—4246, 1963.
69. Todt F. FEVER, A One-Dimensional Few Group Depletion Program for Reactor Analysis. General Atomic Report GA—2749, 1962.
70. Glasstone S. and Edlund M. C. Cm. [30], §4.57 Lamarsh J. R. Cm. [30], Section 9—I;
Weinberg A. M. and Wigner E. P. Cm. [30], Chap. VII.
71. !Stewart H. B. and Merrill M. H. Cm. [37], vol. I, p. 490. (Table 3—I).
72. Stewart H. B. and Merrill M. H. Cm. [37], vol, I, p. 498 (Fig. 3—9).
73. Stewart H. B. and Merrill M. H. Cm. [37], vol. I, p. 496 (Table 3—6), p. 499 (Table 3—7).
74. Leslie D. C. The SPECTROX Method for Thermal Spectra in Latice Cells. U. K. AEA
Report AEEW-M-211, 1961.
75. Brown G. e. a. Proc. Second U. N. Conf. on Peaceful Uses of At. Energy, 1958, vol. 11, p. 202.
76. Stewart H. B. and Merrill M. H. Cm. [37], vol. I, p. 498 (Fig. 3—11).
77. Stewart H. B. and Merrill M. H. Cm. [37], vol. I, p. 497 (Fig. 3—8).
78. Merrill М. H. Temperature Coefficient Calculations for Peach Bottom. General Atomic Report GAMD-7357, 1966.
79. Fischer P. U. and Winker N. F. An Interim Report on the Temperature Coefficient of the 40 MW (e) HTGR. General Atomic Report GA—2307, 1961.
80. Parks D. E. e. a. Slow Neutron Scattering and Thermaiization with Reactor Applications. W. A. Benjamin, Inc., 1970, Chap. 7.
81. Fischer P. U. arid Winker N. F. Cm. [79].
82. Stewart H. B. and Merrill M. H. Cm. [37], vol. I, p. 500 (Fig. 3—14).
83. Stewart H. B. and Merrill M. H. Cm. [37], vol. I, p. 500 (Table 3—8), p. 501 (Table 3—9).
84. Henry A. F. Cm. [16].
85. Garelis E. Cm. [16].
471
86. Mika J. Cm. [16]; Kaper H. Cm. [16].
87. Keepin G. R. Physics of Nuclear Kinetics. Addison—Wesley Publishing Co., Inc., 1965, Section 8.5, 8.6. (Cm. на русском языке: Кипин Дж. Физические основы кинетики ядерных реакторов. М., Атомиздат, 1967).
88. PreskittC. А. е. a. «Nucl. Sci. Engng.», 1967, vol. 29, p. 283; Iiima T. e. a. Ibid., 1968, vol. 33, p. 344.
89. Booth R. S., Hartley R. H. and Perez R. B. «Nucl. Sci. Engng.», 1967, vol. 28, p. 404.
90. Leonard J. H. and Wackman P. W. Cm. [52].
ПРИЛОЖЕНИЕ
Некоторые специальные математические функции
1. Дельта-функция
Дельта-функция Дирака б (х) может быть определена следующим образом:
б (дг) =0 при х Ф 0
и
$f(x)8(x)dx=f(0),
если отрезок интегрирования включает точку х = 0, и этот интеграл равен нулю, если отрезок интегрирования не включает точку х = 0. Второе условие должно выполняться для любой непрерывной функции f, (*). Дельта-функции может быть дана четкая математическая интерпретация: ее можно определить как предел последовательности функций с возрастающими максимумами. В этом смысле дельта-функция является «обобщенной функцией» [1].
Заменой переменных в упомянутом выше интеграле можно доказать равенства:
J / (де) б (лг— a)dx=f(a)\ ^f(X)S ^ jdx=a/(0)
при условии, что отрезок интегрирования включает точки х = а и х = 0 соответственно. В более общем случае интеграл, содержащий б [g (*)], где g (*0) = 0, может быть записан в виде
J f(x)b[g (x)]dx = f(xо) j
dg_
dx
X = Xa
если отрезок интегрирования включает точку х = х0.
Существует много способов представления дельта-функции. Например, используя преобразование Фурье для произвольной непрерывной функции f, (*)
^ OO OO
/(*)= — Jj Jj ехр( — іЦх—у)) f{y)dyd\,
— OO —OO
можно получить уравнение
OO
J ехр( — і |*)d| = 2яб (х).
—OO
Из этого уравнения следует, что лгб (х) = О для любых х. Отсюда можно показать, что хотя уравнение A = B нельзя привести к виду Aix = Biх из-за особенности при х = О, оно может быть представлено следующим образом [2]:
Alx = Blx + сб (*),
где с— произвольная константа. Это равенство использовано в гл. 2 при рассмотрении метода Кейза.
