Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
-- -- JiUlVlUOi iriuti J-X J- i/ I Г1 \_r
будет иметь убывающее рас- элеме11Та (п=1,52) пределение яркости лучей. При
этом размеры ЭО могут быть меньше угловых размеров падающих ЭО gc И 1сс.
Если для всех лучей ЭО коэффициент поглощения стекла а считать одинаковым, то распределение яркости лучей ЭО можно рассчитать с помощью кривых n= (1—pi) и Т2="-(1—рг) =
={(h), где pi и рг — коэффициенты отражения первой и второй преломляющих граней, ix и 12— углы падения осевых лучей на эти грани (рис. 7.14). Для того чтобы судить об изменении яркости, следует отложить угловые размеры |сь 1с2 и |сс по обе стороны от i\ и найти кривую изменения xi(i\) для осевых лучей вдоль большой и малой осей падающего ЭО. Окончательное изменение яркости лучей может быть найдено аналогично, если размеры I/, и после первого отражения отложить по обе сто-
20 Ю
о ^ ю гозо^ио 150
Рис. 7.14. К расчету яркости лучей ЭО лямпы типя ПР.ГТ и ттпрлпмляттттргп
367
роны от точки 12 и найти t2=f(i2) и |i", \2", in". Практический расчет следует вести с некоторым упрощением из-за несимметричного изменения яркости лучей относительно осевого луча и неравномерной яркости лучей самого светящего тела. Для этого следует пользоваться средней яркостью ламп типа ДРЛ и тогда иметь дело с неравномерной яркостью лучей ЭО, получающейся вследствие изменения %\ и тг, либо принять неравномерное распределение яркости лучей ламп ДРЛ, но значения ri и тг усреднять в пределах ?" и ?п', ?п" так, чтобы, пользуясь усредненным коэффициентом тСр, иметь ЭО с распределением яркости лучей, подобным распределению яркости лучей падающего ЭО. Из рассмотрения факторов, обусловливающих снижение яркости лучей ЭО ламп типа ДРЛ, следует необходимость такого ограничения преломляющих углов 0 призматических элементов, чтобы угол падения ii^24—35°, а угол —15°, а также необходимо увеличение размеров призматического колпака, снижающего размеры ЭО лампы типа ДРЛ (что бывает не всегда возможно). Следует заметить, что в снижении яркости лучей ЭО большую роль играет вторая преломляющая грань стекло — воздух. Например, для 12=15° при |с = 25° часть лучей ЭО испытывает полное внутреннее отражение. Поток лампы типа ДРЛ, отраженный от первой и второй преломляющих граней призматических элементов внутрь колпака, не является полностью потерянным для светильника. Однако он будет рассеян по разным направлениям, т. е. придаст призматическому колпаку диффузное свечение, которое необходимо рассчитать и определить КСС колпака от этой составляющей потока светильника.
Особенности расчета зональной КСС меридионального призматического элемента. Кривая силы света призматического элемента, расположенного между двумя меридиональными плоскостями (см. рис. 7.2), рассчитывается для направлений р в экваториальной плоскости I (р) при a = consl, так как кривая силы света такого призматического элемента в меридиональной плоскости подобна КСС источника, если пренебречь небольшим преломляющим действием в этой плоскости.
Зональная кривая /(р) призматического меридионального элемента рассчитывается в той же последовательности, что и КСС круглосимметричного экваториального элемента. Особенность расчета в этом случае заключается в том, что изменения размеров ЭО, преломленного по сравнению с угловыми размерами падающего ЭО, будут происходить в экваториальной плоскости, а ОСОЛ по углу р ограничена угловым разворотом Др. Кроме того, зональная кривая 1(р) призматического меридионального элемента находится как сумма кривых силы света отдельных его участков Дф, действующих по направлению а = const. В пределах этих участков размеры падающего ЭО можно считать постоянными.
368
Расчет КСС /pfp) при a = const начинается с определения размеров эквивалентного ЭО для средней точки участка ДфДг|), причем
$=$с- ?П = ?с=(^ + ^э). . (7.36)
Я, град 4
й 1 0
5 5 7 I1
I
Afi=AvV
Aa=A<pV Р,град
где коэффициенты V и U3 определяются по формулам, приведенным выше.
ОСОЛ рассматриваемого участка на плоскости, перпендикулярной оси ОХ, изобразится в виде прямоугольника, по оси р,
размер которого рассчитывается по (7.21), а размер по оси а
равен Да = Дф=(ф/—фу-i) (рис. 7.15). Разделив ОСОЛ на одноградусные ячейки, находим их число N=ДаДр. ФОСТ для данного направления р, a=const находится тем же методом, что и в предыдущем случае, т. е. совмещением цен-
тра следа ЭО с точкой, обозначающей выбранное направление, и вычерчиванием той части следа, которая попала в ОСОЛ. Число ячеек
Пар, перекрытых следом ЭО внутри рис 7 15 Область следов осевых
области ДаДр, подсчитывается лучей участка AaAji меридио-
обычным способом. Следует заме- нального призматического элемен-
тить, что угловой размер светлой та
части призматического элемента по
оси а равен угловому размеру светящего тела в меридиональной плоскости (?=?с), поэтому при Да>|с для направления аср= = ФсР= (ф/ + ф/-])/2 действовать будет только один участок призматического элемента. Зная N и пар участка, можно определить коэффициент заполнения зоны Ка для избранного направления р.
