Световые приборы - Трембач В.В.
ISBN 5-06-001892-Х
Скачать (прямая ссылка):
8.27). Постоянные А, В, С находятся из следующих условий: сумма сил света условных светильников по направлениям
а = 0, 90, 180° должна быть равна силе света реального рассеи-
вателя в тех же направлениях;
световой поток, излучаемый условными светильниками в верхнюю и нижнюю полусферы, должен быть равен световому потоку,
излучаемому в обе полусферы реальным рассеивателем.
Эти условия для нижней полусферы могут быть выражены аналитически следующим образом:
А = /.рЛ[>90-|-/.рЛсод0 С,
(0.(6)
Б=/.рЛр3 -(- /-РЛсо0 — Л,
®нпс = 2я -J- лб -J- я2С/2,
где Фипс — световой поток рассеивателя в нижнюю полусферу.
Расчет Лр0, Лр90 и Ас0о, ЛСО90 нетруден, так как чертеж двух проекций круглосимметричного рассеивателя дает все необходимые данные для такого расчета.
Для верхней полусферы приходится брать новые условные светильники, на которые накладываются аналогичные условия:
A’ — LpAp90 -j- Lp Лсо90 — С',
В'— LpA?m-\-LvAcoXm—А', (8.74)
Фвпс = 2яЛ' + я В' + я2С'/2,
где Фвпс — световой поток рассеивателя в верхнюю полусферу.
Решая системы уравнений (8.73) и (8.74) относительно С и С', получим их значения в следующем виде:
С={Фнпс/Я-[(/’ + /")^90 + (/,4-///)^0]} /(-?-- 1} ,
1 V ' (8.75)
С' = {Фвпс/^-[(/, + П.-90 + (/' + /"). = 1801} /(-f— l) >
где I' и I" — силы света, посылаемые внешней поверхностью рассеивателя и его световым отверстием соответственно.
422
Рис. 8.27. КСС равномерного, косинусного и синусного светильников
Световой поток рассеивателя в верхнюю полусферу рассчитывается по следующей приближенной формуле:
(8.76)
где ЛрВПС, Лсовпс — средние площади проекции в верхнюю полусферу рассеивателя и светового отверстия.
Световой поток в нижнюю полусферу определяется аналогичным выражением:
Величина Лсонпс чаще всего равна нулю, либо световое отпор стие обычно помещается в нижней части рассеивателя.
Точность описываемого метода для круглосимметричных рассеивателей оценивается 10%.
Может быть предложена такая последовательность расчета кривой силы света светильника с рассеивателем (методом
Н. Г. Болдырева):
1. Расчет площадей Лр, Лсо, Лд.
2. Определение коэффициента многократных отражений (8.67).
3. Расчет площадей проекций ЛРо, /4рдо, ЛР18о, ЛСоо. Лс09о, ЛСо18о-
4. Расчет яркости поверхностей рассеивателя Lv' и Lp" (8.68) и (8.69).
5. Расчет световых потоков Ф„пС и Фвпс.
6. Расчет коэффициентов А, В, С и А', В', С'.
7. Расчет КСС светильника с рассеивателем (8.72).
Особенности расчета люминесцентного светильника. Для люминесцентного светильника, рассеиватель которого построен из материала, диффузно пропускающего свет, кривая силы света может быть рассчитана по уравнению (8.70).
Так как яркость поверхности рассеивателя практически постоянна, форма рассеивателя люминесцентного светильника сказывается только на кривой силы света в профильной плоскости. В продольной плоскости (параллельной оси) кривая силы света практически косинусная. Расчет значения силы света в профильной плоскости сводится к определению площади проекции поверхности рассеивателя для направления а, лежащего в той же плоскости. Проекция цилиндрического рассеивателя со световым отверстием имеет форму прямоугольников, один из размеров которых постоянен и равен длине лампы Ln, а два других — hPa и
^соа
определяются профильным сечением рассеивателя (рис.
Для замкнутого рассеивателя его яркость рассчитывается с помощью коэффициента многократных отражений:
где рср — средневзвешенный коэффициент отражения (8.15).
(8.77)
8.28).
(8.78)
423
Если рассеиватель незамкнут, то и рассчитывается по формуле (8.15), для чего следует подставить в нее вместо площади поверхности отражателя Л0 площадь рассеивателя Ар. Сила света люминесцентного светильника с диффузным рассеивателем, имеющим световое отверстие,
^сва = ААО +&2*л) + --1'- (^раТ + ^соаР)^л> (8.79)
л Ар
где k\ и &2 — коэффициенты экранировки ламп краем светового отверстия и ламп друг другом соответственно; тФл' — поток ряда люминесцентных ламп, падающий на поверхность рассеивателя.
Рис. 8.28. К расчету пло- Рис. 8.29. ЭО направленно-рассеива-
щади проекции люминес- ющей поверхности
центного светильника с диффузным рассеивателем
В заключение следует сказать, что люминесцентный светильник с диффузным рассеивателем не может быть признан рациональным, так как нет необходимости прибегать к значительному уменьшению яркости люминесцентных ламп. Применение диффузного рассеивателя может быть оправдано лишь специальными целями.
Расчет КСС светильника с матированным рассеивателем. При
слабой химической (шелковой) матировке, когда v/q<0,1, можно применить понятие ЭО. Действительно, рассматривая бесконечно малый элемент поверхности рассеивателя, можем говорить об элементарном световом пучке лучей источника, прошедшем через поверхность этого элемента, как об ЭО, свойства которого не отличаются от свойств ЭО матированной отражающей поверхности. Только в этом случае осевой луч ЭО будет иметь то же направление, что и осевой луч падающего ЭО (рис. 8.29).
Рассеиватели, выполненные из пропускающих свет материалов с грубой химической или механической матировкой при v/q>0,1, удобнее рассчитывать, не пользуясь понятием ЭО, так как в этом случае размер и форма пятна повышенной яркости («изображения») мало зависят от формы и размеров светящего тела.
