Физические величины - Бабичев А.Н.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка):
5,3 0,00399 0,0217
5,4 0,00371 0,0200
5,5 0,00341 0,0188
5,6 0,00314 0,0176
5,7 0,00290 0,0165
5,8 0,00264 0,0153
5,9 0,00243 0,0143
1096
Продолжение табл. 39.1 Продолжение табл. 39. 1
E^, МэВ ЛГ(?т ) Еэф, МэВ/деление
6,0 0,00223 0,0134
6,1 0,00204 0,0124
6,2 0,00188 0,0117
6,3 0,00172 0,0108
6,4 0,00157 0,0100
6,5 0,00139 0,0090
6,6 0,00128 0,0084
6,7 0,00115 0,0077
6,8 0,00103 0,0070
6,9 0,000916 0,0063
7,0 0,000833 0,0058
7,1 0,000731 0,0052
7,2 0,000629 0,0045
7,3 0,000547 0,0040
7,4 0,000467 0,0034
7,5 0,000388 0,0029
7,6 0,000308 0,0023
Таблица 40.12. Полная энергия E^ полн мгновенных -^-квантов, образующихся при делении некоторых ядер [20] (N^ — среднее число -/-квантов, приходящихся на одно деление, En — энергия нейтронов, вызывающих деление)
Ядро En, МэВ yvT E , МэВ T полн
235JJ Тепловая 7,4 (8) 7,2(8)
2,8 7,5(11)
14,7 _ 7,5(11)
238JJ 2,8 _ 7,5(11)
14,7 _ 7,5(11)
252Cf Спонтанное 10,3 8,2
деление
40.9. ЗАПАЗДЫВАЮЩЕЕ ИЗЛУЧЕНИЕ ПРОДУКТОВ ДЕЛЕНИЯ
?- и у-Излучение продуктов деления, ?- И
Излучение продуктов деления является следствием распада более 100 радионуклидов, поэтому часто рассматривают совокупное ?- или ¦у-излучение в момент времени t после деления, усредненное по многим актам деления. Зависимость интенсивности распада, МэВ-с_1-де-ление~', продуктов деления от времени может быть приближенно представлена выражениями
Ap (O^ 1,4 t-1'2; Лт «)~8,2<-'-2 ,
где t — время после деления, с. Эти выражения справедливы для интервала 10<<<107 с с погрешностью ±20% (рис. 40.8—40.10).
V
\ \
\ N1
\|
є ЮВ
Тмин 1ч/1неделя^год1ІЮлепі 1 cgm 7 мес
Рис. 40.8. Зависимость интенсивности у-излучения продуктов деления от времени [20]
IO2 1
I 70-2
I®4
^itre
70"8 70-® і
\
\
ч \
\
\
Рис. 40.9. Зависимость интенсивности ?-нзлучення продуктов деления от времени [20]
IT I
S \ С
\| \ S1 \ [\ \Y -T=E ІМЄС
\ \ 4V
7 МЄС Nr" \
I \V \
1 сут - -V \\
\Y
1ч- А
\
1D3 70* 10s 1O6 W7 IO8 10s Wm Время после остановка t,c
Запаздывающие нейтроны. Нейтроны, испускаемые возбужденными осколками деления, в соответствии с периодами полураспада родоначальников запаздывающих нейтронов условно делятся на группы. Чаще выделяют шесть групп (см., например, рис. 40.11 и табл. 40.13). Родоначальниками запаздывающих нейтро-
Таблица 40. 13. Относительный Iom выход запаздывающих нейтронов в группах на однн акт деления при делении изотопов урана и плутония тепловыми нейтронами [20]
Нуклид Номер группы V-с 7OTH
233JJ 1 2 3 4 5 6 55,00 (54) 20,57(38) 5,00(21) 2,13 (20) 0,615(242) 0,277(47) 0,086 0,299 0,252 0,278 0,051 0,034
Полный выход 1,000
235U 2 3 4 5 6 55,72(128) 22,72 (71) 6,22 (23) 2,30(9) 0,610(83) 0,230(25) 0,033 0,219 0,196 0,395 0,11 0,042
Полный выход 1 ,000
239 Pu 1 2 3 4 5 6 54,28 (234) 23,04(1,67) 5,60 (40) 2,13(24) 0,618(213) 0,257 (45) 0,035 0,298 0,211 0,326 0,086 0,044
Полный выход 1,000
24lPu 1 2 3 4 5 6 54,0(10) 23,2 (5) 5,6(6) 1,97(10) 0,43(4) 0,009 0,233 0,176 0,397 0,185
Полный выход
1,000
нов обычно называют первые ?-активные осколки деления, а продукты распада осколков называются излучателями запаздывающих нейтронов. Периоды полураспада и выходы нейтронов для одного н того же делящегося ядра слабо зависят от энергии нейтрона (до Eя= 5 МэВ), вызывающего деление. Полные выходы запаздывающих нейтронов приведены в табл. 40.14 и на рис. 40.12.
Рис. 40.10. Мощность источников у-излучения — продуктов деления из активной зоны реактора, работавшего в течение времени T с тепловой мощностью 1 ГВт [33]
1097 Рнс. 40.11. Характеристики излучателей запаздывающих нейтронов [9]
16 ZD т,с
Рис. 40.12. Зависимость выхода запаздывающих нейтронов от времени для различных делящихся ядер [9]
Таблица 40. 14. Число запаздывающих нейтронов
на 100 делений н средняя энергия запаздывающего нейтрона En зап [32] [ (т), (р), ?14) означают деление ядер при облучении тепловыми, реакторными нейтронами и нейтронами с энергией 14 МэВ соответственно, (сп) — спонтанное деление ядра]
Ядро Nn Еп зап • юв
232Th (P) 4,76 (0,34) 424,6
232Tft (14) 3,03(0,29) 457,9
233 Ll (T) (P) 0,845 (0,066) 0,916(0,089) 407.7 394.8
(14) 0,708(0,095) 389,4
235Li (T) 1,77(0,081) 415,8
(P) 1,98(0,18) 0,978(0,097) 517,6
(14) 400,8
236U (P) 2,26 (0,19) 424,0
238U (P) 3,51 (0,27) 421,9
(14) 2,69(0,21) 428,5
237Np (P) 1,28 (0,13) 0,769(0,058) 418,5
239Pu (T) 419,8
(P) 0,724 (0,009) 412,9
(14) 0,387(0,062) 383,2 416,6
2IOPll (P) 0,923 (0,108)
241Pu (T) 1,58(0,13) 428,1
(P) 1,49(0,16) 1,41 (0,14) 426,7
242Pu (P) 420,0
252Cf (СП) 0,690(0,092) 409,8
1098 СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Hahn O., Strassmann F.//Naturwissensc.hoften, 1939 Pd 27, Heft 1. S. 11-15.
2. Флеров Г. H., Петржак К. А.//Журн. эксперим. теорет. физ. 1940. Т. 10, вып 9—10. С. 1013—1017
