Физические величины - Бабичев А.Н.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка):
Вероятность деления ядра (в капельной модели) при малых энергиях возбуждения E^6 МэВ связывалась с проницаемостью потенциального барьера, зависимость которого от деформации ядра б вблизи вершины предполагалась примерно параболической:
V (S) = Bmax - const (8 — S0)2,
где б0 — деформация, отвечающая максимальной высоте Smax.
Таблица 40.1. Барьеры деления Ba и Bb и глубина второй ямы E11 , МэВ [10]. Здесь и далее в круглых скобках указаны погрешности
Делящееся
22SRa 226Ac 225Th 2u8Th
229Th 230Th 23ITh 232Th 233Th 234Th 23Фа 232Pa 233Pa гэгу
234U 2SbJJ 236JJ 237JJ 238U 239U 240JJ
234Np
235Np
236Np 237Np 238Np 230Np 232Pu 234Pu 235Pu 236Pu 237Pu 238Pu 23SPu 240Pu 24IPu
24 2pu
243PU 244Pu
245pu
237Am
238am
239Am 240Am 24IAm 242 Дщ 243Am 244Am 245Am 247Am 241Cm 242Cm 243Cm 244Cm 245Cm 246Cm 247Cm 248Cm 249Cm 250Cm 249Bk 250Bk
8,0 (0,5)
6,0 (0,6) —
5,9 (0,3) —
6,2 (0,3) —
6,1 (0.2) _
6,0 (0,1) <5,8
5,8 (0,2) «4,5
6,3 (0,2) <6,2
6,1 (0,2) —
5,9 (0,2) —
6,1 (0,3) <5,7
6,1 (0,3) —
5,2 (0,2) —
5,6 (0,2) —
5,9 (0,2) 2,5 ±0,3
5,6 (0,2) 2,3 ± 0,2
6,1 (0,2) 2,5± 0,4
5,7 (0,2) 2,6 ± 0,1
6,3 (0,2) 1,9 ± 0,3
5,7 (0,2) —
5,5 (0,2) —
5,5 (0,2) —
5,8 (0,2) —
5,7 (0,2) 2,8± 0,3
6,1 (0,2) 2,3 ±0,3
5,9 (0,2) —
5,3 (0,4) —
5,8 (0,7) —
5.5 (0,2) 6,2 (0,2)
5.6 (0,2) 6,1 (0,2)
5.5 (0,2) 5,9 (0,2) 5,4 (0,2)
5.6 (0,2)
6.2 (0,3) 6,5 (0,2) 6,0 (0,2) 6,5 (0,2) 5,9 (0,2)
6.3 (0,2) 5,9 (0,2)
5.5 (0,2)
6.3 (0,3) 5,8 (0,4)
6.4 (0,3) 5,8 (0,2) 6,2 (0,2) 5,7 (0,2) 6,0 (0,2) 5,7 (0,2)
5.6 (0,2) 5,3 (0,2) 6,1 (0,2) 6,1 (0,2)
2,6+0,4
2,8± 0,2 2,7 ±0,2 2,6 ±0,2 2,4 ± 0,3 1,9 ±0,3
1,7 ±0,3
2,4 + 0,2 2,6± 0,2 2,4 ±0,2 3,0 ± 0,2 2,2± 0,2 2,9 ± 0,2 2,3± 0,2 2,8± 0,4
2,1 ±0,3 1,9 ± 0,3 2,1 ± 0,3
1088 Продолжение табл. 39.1 Продолжение табл. 39.1
Делящееся ядро ВА EU ВВ
250Cf 5,6 (0,3) _ _
253Cf 5,4 (0,3) — —
250Es 6,7 — —
255Fm 5,7 —
Таблица 40.2. Высота барьеров деления Bmax ядер от 213At до 158Tb [11]
Составное ядро Bniax) МэВ Составное ядро ?max, M*B
213At 17,3 ls7Au 23,4—25,1
212At 18,6 196Au 22,5—23,9
2I2PO 19,6 198Au 20,8—22,9
Zlip0 20,5—20,6 194Au 20,1—21,7
210Po 21,2 196Pt 24,9—26,3
209Po 21,1 1!14р( 22,8—24,4
208Po 19,9 193pt 22,7—24,2
2(" Po 19,3 192Pt 21,4—23,1
210Bi 24,2—24,4 191Pt 20,8—22,5
208Bi 23,6—24,1 "Иг 23,2
'•«'Bi 22,8—22,9 190Ir 22,6—22,9
206Bi '.22,4 189 Ir 22,0—22,1
208Pb 27,4 1881г 22,2
207Pb 26,9—27,0 190Os 25,6
ажрь 25,3 188Os 24,4
205рЬ 24,6 187Os 24,6—24,8
204Pb 23,2—23,8 186Os 24,1
201Tl 23,1 186Os 24,0
200 J J 22,8 186Re 26,2
200Hg 23,5—24,6 184Re 26,3
199Hg 23,1—24,7 і 181Re 19,0 [12]
j 184W 28,3
198Hg 21,4—22,7 183W 28,3
197Hg 21,1—22,7 182\y 27,4
196Hg 19,7—21,2 ISlW 26,9—27,0
180W 26,5—26,6
I98Au 23,7—24,9 179W 25,8
179Ta 28,6
173Lu 30,5
173 Yb 33,4
170Yb 30,6
isfTb 28,9 [12]
Обнаружение в недавнем времени ряда новых явлений (спонтанно делящихся изомеров, широких подбарь-ерных резонансов, групп узких резонансов с большой парциальной делимостью и других) привело к представлению о более сложной, двугорбой структуре барьера с максимумами высотой ВА и Bb при деформациях соответственно б а—0,4 и бв « 0,8. Седловина между максимумами располагается при значении бц~0,6, а дно этого минимума расположено на ?ц выше основного состояния [10].
В табл. 40.1 приведены параметры двугорбой структуры барьеров тяжелых ядер (z>88), а в табл. 40.2— значения В max для ядер с 2<85, с одногорбым барьером деления. Внутренний барьер Ba ядер от Th до Fin равен 5—6 МэВ.
Барьеры деления ядер с Z <85 увеличиваются с уменьшением ZiIA. Для еще более легких ядер модель жидкой капли предсказывает увеличение барьера деления, прохождение его через максимум в области ядер молибдена и затем уменьшение до нуля при Z2/А—>-0.
40.3. СПОНТАННОЕ ДЕЛЕНИЕ
В табл. 40.3 и 40.4 приведены периоды спонтанного деления ядер из основного и изомерных состояний.
В табл. 40.3 приведены значения периодов спонтанного деления ядер из основного состояния изотопов трех природных и пятнадцати синтезированных элементов. Период полураспада уменьшается на ~31 порядок от Th до Ku, а далее слабо изменяется. Там же приведены значения чисел мгновенных нейтронов и кинетической энергии парных осколков при спонтанном делении ядер Кроме того, в таблицу включены сведения о новом типе радиоактивности — спонтанном расщеплении с испусканием фрагментов типа 14C в случае ядер франция и радия и 24Ne в случае урана. В этих случаях (отмеченных звездочкой) вместо Txtz приведена доля распадов на тяжелые фрагменты по отношению к испусканию а-частиц. В столбце Ek для этих случаев приведены значения кинетической энергии этих фрагментов.
В табл. 40.4 приведены значения периодов спонтанного деления из изомерного состояния во второй яме для ядер от U до Bk. В сравнении со спонтанным делением из основного состояния в первой яме спонтанное деление из изомерного состояния имеет гораздо меньшие времена жизни, что связано со значительно меньшими значениями величин и ширин внешнего барьера Вв.
