Физические величины - Бабичев А.Н.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка):
• 68-2159
1089 Таблица 40.3. Периоды полураспада ядер T11^2 из основного состояния путем спонтанного деления, средние числа мгновенных нейтронов ммгн и средние кинетические энергии Er осколков деления
Элемент A Tm 1.3-17] "мгаГ 18I Er, МэВ 119]
„,Fr 221 <4,4-IO-12* _ 31,3 [35]
g8Ra 221 <4,4-IO"12* — 32,4 [35]
222 3,7(6)-10-10* — 33,0 [35]
223 6,1 (10)-10"10* — 31,9 [35]
224 4,3(12)-10"11* — 30,5 [35]
Th 230 1,5(15)-1017 лет 1,24 (15)*1 [20] —
90 232 > 1,0-1021 лет 2,13(20) [21] —
«Pa 230 > 1016 лет [201 — —
231 1,1-1016 лет — —
jj 232 7,8(60)-1013 лет — —
92 232 2,0(5)-10"12* — 32,8 [36]
233 1,2(3)-1017 лет — —
234 1,42(8)-1018 лет 1,63(15)*1 [20] —
235 9,8(28)-1018 лет 2,43(13)-1016 лет — —
236 1,89 (5) —
238 8.08(26)-1015 лет 1,98 (3) 168,2(11)
228 IO8 лет [22] — —
93Np 237 IO18 лет — —
239 >5-IO12 лет [20] — —
94Pu 236 3,5(10)-109 лет 2,21 (18) —
238 4,77(13)-1010 лет 2,24 (8) —
239 7,8(16)-1015 лет — —
240 1,15(4)-1011 лет > 3-Ю15 лет 2,17(1) 180,4 (3)
241 — —
242 6,84(8)-1010 лет 2,153(19) 179,96(20)
244 6,56 (32)-1010 лет 2,30(19) 181,8(10)
S5Am 232 IO2 лет [22] — —
234 IO4 лет [22] IO14 лет [22] — —
240 — —
241 1,06(3)-1014 лет — —
242 8,8(33)-1011 лет 3,35 (31)-1013 лет 2,42(14)*1 [20] —
243 — —
244 IO14 лет [22] — —
9eCm 240 1,9-IO6 лет — —
242 6,5(6)-106 лет 2,538(12) —
244 1,344 (2)-107 лет 2,696(10) 181,5(10)
246 1,81 (4)-107 лет 2,950(14) 184,2(5)
248 4,11 (4)-106 лет 3,157(15) 3,17 (8) 182,5(9)
250 1,13(5)-104 лет 179,1 (27)
97Bk 246 2-Ю13 лет [22] — —
249 1,864(87)-103 лет 3,395(26) —
98Cf 246 1,83-IO3 лет 3,14 (9) 196,6(20)
248 7-IO3 лет _ 189,3(30)
249 6,98(15)-1010 лет — —
250 1,70(7)-104 лет 3,51 (4) 187,0(5)
252 85,38(39) года 3,7675 (40) 3,83(5) 186,3(10)
254 0,1656(5) года 188,3 (20)
99ES 253 6,42(22)-105 лет >2,5-IO7 лет — 191.3(30)
254 — —
255 2,44(14)-103 лет — —
!oopm 242 0,82-10"? — —
244 3,3- 10"3с — —
246 15 с — 199,6(40)
248 3,6-104 с — 198,7 (40)
250 10 лет — —
252 115 лет _ —
254 228(1) сут 3,98 (19) 194,9(10)
255 ~ IO4 лет — —
256 2,6 ч 3,74 (18) 198,2(5)
257 131 (3) гой 3,796 (14) 197,6
258 0,38 мс — 238[15]
259 1,5 с — 245,2(60)
1090 Продолжение табл. 40.3
Эле MeHT А TM1 t13~17l vmrh I18I Ек. MsB [19]
IOiMd 255 >5-10~2 лет
256 > 10"2 лет _ _
257 >6 сут — -
259 95 мин _ 203,9(14)
102NO 250 0,25-Ю-3 с _ _
252 ~8с .4,15 [23] 202,4
254 — 24 ч _ _
256 IO3 с _ _
258 1,2-10"3 с _
u?Lr 256 >10« с — _
ioiKu 254 5-Ю"4 с — _
255 — 4,5 с _ _
256 7-Ю"3 с _ _
257 47 с _ _
258 13(3)-10"3 с _ _
259 3 с _ _.
260 0,02—0,08[16, 34] _ !99
261 70 с _
262 47-IO"3 с _ _
iosNs 257 >8 ~ 15 с — —
260
261 ~ 7 с _
262 47 с _
106 259 >2с _ _
260 7-10"8 с _ _
263 ~ 1 с _ _
107 261 IO"2 с — —
** Значение экстраполировано от полученного при измерениях с Таблица 40.4. Периоды полураспада ядер Т1/2 из изомерных состояний путем спонтанного деления
[22, 24] (в тех случаях, когда к одному нуклиду приведены два значения T1J2, они относятся к разным изомерным состояниям)
Ядро Vс I Ядро V-с
236{J 1,16-10"7 237Am 5-Ю-9
238{J > 10-9 238Am 3,5-IO"5
1,95-IO"7 2з» Am 1,6-10"'
22ВДр 60 240Am 9-Ю-4
237Np 4-Ю"8 241Am 1,5-Ю-6
235Pu 3-Ю"8 242Am 1,4-IO-2
236Pu 3,4-IO"8 243Am 5,5-IO"6
236Pu 3,7-10-и 244Am 1,0-Ю-з
237Pu 1,1-1041 245Am 6,4-10-7
237Pu 1,1- IO"7 246Am 7,3-IO"5
23SPU 6-Ю"0 5-Ю-1» 240Cm 5,5-10-» ю-11
230Pu 8-10"6 241Cm 1,5-10-8
24OPu 3,4-10"» 242Cm 1,8-IO"7
241Pu 3-IO"8 5-Ю"11
2,1-10"'? 243Cm 4,2-10-8
242Pu 5-Ю"« 3,6-IO"9 244Cm > 1 - Ю-7 « 5- 10-1й
243Pu 6-IO"8 245Cm 1,3-10-8
244Pu 3,8-10-10 9•IO"8 242Bk 9,5-10-»
245Pu 6-Ю"7
232Am 85 244Bk 8,2-Ю-7
234Am 150 245Bk 2-Ю"9
тепловыми или быстрыми нейтронами.
40.4. СЕЧЕНИЯ ДЕЛЕНИЯ ЯДЕР
В табл. 40.5 и 40.6 приведены сечения деления uf ядер под действием тепловых нейтронов. Значения, помеченные звездочкой, рекомендованы для энергии En= = 0,0253 эВ (и = 2200 м/с); En — средняя энергия нейтронов деления. Значения, отмеченные буквой р, получены для распределения нейтронов в реакторе. На рис. 40.1— 40.4 даны зависимости af (En) для основных делящихся ядер и 238U.
В табл. 40.6 представлены сечения делений ядер при облучении тепловыми нейтронами. С ростом энергии нейтронов сечения деления хорошо делящихся ядер таких как 233U, 236U, 230Pu, 241Pu сначала спадают, испытывая ряд резонансных подъемов и при энергии нейт ронов 1—5 МэВ образуют первое плато (рис. 40.1, 40.3 40.4). Ядра второй группы, такие как 232Th, 238U, 240Pu 242Pu и другие, начинают хорошо делиться лишь прн некоторой энергнн выше Enllop. Их сечения деления сначала круто возрастают, а затем достигают насыщения первого плато. При повышении энергии нейтронов свы ше 5 МэВ характер изменения сечения деления двух групп ядер подобен: при энергиях нейтронов ~ 8— 14 МэВ сечения деления образуют второе плато, затем третье и т. д •
При презиционных измерениях в сечеииях деления таких «пороговых» ядер как 236U1 238U, 237Np, 240Pu,
