Петрология. I. Основы кристаллооптики и породообразующие минералы - Маракушев A.A.
ISBN 5-89176-104-1
Скачать (прямая ссылка):
В сходящемся свете это сечение дает два гиперболовидных темных пятна, которые при вращении кристалла сходятся и расходятся подобно изогирам в сечениях, перпендшсулярных тупой или острой биссектрисам при коноскопии двуосных минералов (2.5.4.). Чем выше двупреломление минерала, тем четче гипер б о ло видные пятна, по форме практически не отличимые от изогир сечений, перпендикулярных к биссектрисам двуосных минералов.
Рассматриваемое сечение в сходящемся свете характеризуется также наличием симмспри^-шой расцветки поля зрения, при этом вдоль оптической оси от сфедины к ее концам происходит понижение интфферешщонной окраски, а по перпещщкулярному направлению - повышение, что связано с неодинаковым изменением разности хода по этим направлениям.
Рассматривая ход лучей в кристалле в поперечном разрезе пластинки в шлифе, можно видеть, что разные лучи пучка света, проходящего через кристалл, проходят в нем разные расстояния. Центральный луч (1 на рис. 18 а) пробегает самый короткий путь, но в точке выхода луча 1 наблюдается максимальное двупреломление пе~п0 и R=dj(ne-n0). По мере увеличения угла между лучом и нормалью к оптической оси увеличивается путь луча, т. е. величина d, но, т. к. в то же самое время направление луча приближается к параллельноста с оптической осью, то (пе'-п0) стремится к нулю, ибо вдоль оптической оси отсутствует двупреломление, т. е. (пе'-по)=0. Но если пе-п0 стремится к нулю, то и разность хода R в пределе стремится к нулю. Следовательно, штарференционная окраска от луча 1 к лучу X будет понижаться.
72
Часть L Изучение прозрачных шлифов
О. О.
З...Х
о. о.
Рис. 18. Изменение интерференционной окраски вдоль оптической оси (а) и вдоль оси N0 (б) в поперечном разрезе кристаллической пластинки.
Рассмотрим изменение интерференционной окраски по направлению N0 также в поперечном разрезе кристаллической пластинки (рис. 18 б). Оптическая ось располагается перпендикулярно к плоскости рисунка и направлена на нас (от нас). Для луча 1 в точке 1 R^d1(Fi6-H0), т. е. будет наблюдаться та жеинтерференционная окраска, что и в первом случае. Сечение N0-N0 представляет собойкруговое сечение и, следовательно, п€ п0 в этом сечении -величина постоянная, а путь, проходимый лучами 1,2, З...Х будет непрерывно возрастать от 1 к X, и разность хода также будетвозрастать.
2.5.4. Коноскопическая фигура двуосного минерала
Для двуосных минералов характерными являются 4 сечения:
1) Сечение, перпендакулярное биссектрисе острого угла.
2) Сечение, перпендикулярное биссектрисе тупого угла.
3) Сечение, перпендикулярное оптической оси, характеризующееся минимальной интерференциошой окраской (черной, темно-серой), не изменяющейся при вращении столика микроскопа.
4) Сечение, параллельное плоскости оптических осей, характеризующееся максимальной интерференщюшой окраской.
Сечение, перпендикулярное острой биссектрисе.
Это сечение в сходящемся свете даетконоскопическую фигуру в виде двух изогир, которые при вращении столика микроскопа сходятсявкрестфис. 19 а) и расходятся на максимальное расстояние при повороте столика на 45° (рис. 19 б). При схождении изогир в крест узкая балка указывает след плоскосш оптических осей, а широкая балка креста соответствует направлению оси Nm.
Глава 2. Поляризационный микроскоп
73
Рис. 19. Общий вид коноскопической фигуры двуосного минерала в сечении, nepi ieiгдикулярном острой биссектрисе, о-оптические оси располагаются на прямой, параллельной горизонтальной нити окуляра, б - оптические оси располагаются в положении 45°.
Наблюдаемая коиоскопическая. фигура в сечении, перпендикулярном к острой биссектрисе, возникаете результате интерференции световых волн при прохождении световых лучей в системе поляризатор - кристалл - анализатор . Направления колебание! электромагнитных волн для любой точки двуосного кристашт определяется правилом Френеля, по которому колебания в каждой точке направлены по биссектрисе угла, составленного прямыми, со-единяющими данную точку с выходами оптических осей (рис. 20).
пл. (XO.
P
А А
Рис. 20. Схема колебаний в разных точках при совпадений плоскости оптических осей с плоскостями поляризации анализатора {A) и поляризатора (P) (а) и при повороте плоскости оптических осей на 45° (б).
На этих схемах хорошо видно, что если плоскость оптических осей совпадает с направлениями колебаний, пропускаемых поляризатором или анализатором , то любая точка на горизонтальной линии (рис, 20 а) является вер-
74
Часть!. Изучение прозрачных шлифов
шиной равнобедренного треугольника (точки 1,2) с основанием на плоскости оптических осей. Биссектриса вершинного угла совпадает с плоскостью поляризатора, что и дает полное погасание по этому направлению. Вторая ветвь креста располагается по линии плоскости оптических осей, т. к. точки между выходами оптических осей дают развернутый угол в 180°, и все колебания перпендш<улярны к этой плоскости. В точке 3 световые колебания в кристалле не совпадают с P или А, и точка остается освещенной.
При повороте кристалла крестраспадается на две гиперболы, удаляющиеся друг от друга на максимальное расстояние при повороте на 45°. При дальнейшем увеличении угла поворота гиперболы вновь сходятся в крест в тот момент, когда плоскость оптических осей совпадаете плоскостью поляризатора и анализатора. Эти гиперболы получили название "изогиры".
