Петрология. I. Основы кристаллооптики и породообразующие минералы - Маракушев A.A.
ISBN 5-89176-104-1
Скачать (прямая ссылка):
некоторыхе^гаяхтшкж сполевым шпатом.
Таблица 3
Взаимосвязь показателя преломления, рельефа и шагреневой поверхности [Феногенов, 1997]
Показатель преломления, п Рельеф Шагреневая поверхность с открытой диафрагмой Шагреневая поверхность с прикрытой диафрагмой Восприятие шагреневой
поверхности (с прикрытой диафрагмой) Эталонный минерал
менее 1,47 средний отрицательный слабая или отсутствует ясная подобна поверхности фирна, межой ряби на воде, бесконечному лабиринту флюорит
1,47-1,536 1,536-1,6 низкий отрицательный
низкий положительный отсутствует отсутствует или слабая если есть, то ее можно сравнить с
шероховатостью ватмана микроклин ортоклаз
кварц плагиоклаз
1,6-1,7 средний положительный слабая или отсутствует ясная аналогично группе с и<1,47 апатит
1,7-1,8 высокий положительный ясная резкая подобна грубой наждачной бумаге авгит
более 1,8 очень высокий положительный резкая очень резкая ' 'шероховатость " еще резче, чем в группе с п = 1,7-1,8, вокруг минерала появляется черная кайма титанит щгркон
Глава 2. Поляризационный микроскоп
59
2.4. Наблюдения с анализатором
При скрещенных николяхдля минералов определяются: двойное лучепреломление (для одноосных п€~п0 и для двуосных ng-np); направление световых колебаний в кристалле; наименование направлений световых колебаний, т. е. ориентировка осей индикатрисы в кристалле; угол погасания; знак главной зоны или знак удлинения.
2АЛ. Интерференционная окраска минералов и причины ее появления
Все минералы средних и низших сингоний являются оптически анизотропными и, следовательно, обладают двупреломлением, т. е. обладают разностью показателей преломления пе-п0 (для одноосных минералов) или ng~-np (для двуосных минералов).
При наблюдении минералов в белом свете разность хода лучей с разными показателями преломления при прохождении через кристалл может быть равна и А,, при которой наступает полное угасание только для отдельных лучей спектра, а все остальные лучи, для которых R^nk+x (где х<Х/2), будут в той или иной степени ослаблены или усилены (см. рис. 8). В результате кристалл сохраняет свое освещение и лишь приобретает ту или иную окраску в зависимости отразности хода R: R=d(ng-np) WmR^dQi6-H0).
Длины воли белого света имеютвсевозможные значения в шггервале приблизительно 380-780 нм (см. табл. 1). Получающаяся в кристаллеразность хода для лучей одних длин волн будет р авна четному, для других - нечетному числу полуволн. Поэтому волны одной дайны, соответствующие одному цвету, входящему в состав белого света, будутхтриига^ференцштун^ггожаться, а другие, наоборот, усиливаться. В р езультате отношение штгенсивх юсгей р азличных цветов будет иным, чем в белом свете, и кристалл будетказаться окрашенным. Каж-дойразности хода, таким образом, соответствует определенная интерференционная окраска. Иитерферевдданньге окраски не являются чистыми монохроматическими спектр альгшшищетами, но представляют собой смесь в различных пропорциях всех цветов, входящихв состав белого, кроме тех, которые уничтожаются при данной разности хода.
В скрещенных николях при R=O кристалл будетказаться темным. Очень малыеразности хода (R< 100 нм) для всех лучей составлшотлишь небольшую часть длины световой волны. Поэтому ни один цвет из входящих в состав белого не будет совершенно погашен. Все цвета будут иметь весьма малую интенсивность, и кристалл будетказаться серым.
ПриЯ»100-150 нм в сером цвете появляется слабый синеватый оттенок, так как в этом случае разность хода приближается уже к половине длины фиолетовых и синих лучей.
60
Часть I. Изучение прозрачных шлифов
При дальнейшем увеличении разности хода до 200-250 нм в аналогичных условиях оказываются длины волн зеленых, желтых и отчасти красных лучей - цвет кристалла будет приближаться к белому. Правда, при этом фиолетовые и синие лучи (X,»400-500 нм) находятся в условиях наибольшего усиления, т. к. для них R» 1/2Х-, но это не скажется на окраске вследствие вообще малой чувста ггелъно ста нашего глаза к этим лучам.
При Л=300 нм максимально усилены желтые лучи (А,=600 нм), вследствие чего интерференционная окраска будет желтой.
й=530 нм приблизительно равна 3/Zk фиолетового цвета, X зеленого и 2/ЗХкрасного. Условия интерференции наиболее благоприятны для фиолетовых лучей, несколько менее - для красных и неблагоприятны для зеленых и желтых. В то же время наш глаз гораздо чувствительнее к красным лучам, чем к фиолетовым. Поэтому мы увидим яркую красную окраску с фиолетовым оттенком и т. д.
Разность хода зависит от величины двупреломления (пе~п0 или ng~np) и толщины (d) кристаллической пластинки, т. е. кристалла. Чем толще будет пластинка (d) (т. е. чем толще будет шлиф) при одном и том жедвупреломле-нии, тем больше разность хода (R) и тем будет выше !штерференциоииая окраска.
2.4.2. Определение силы двупреломления
Цвета интерферегадиоьйлых окрасок повторяются, и для различия они разделены на порядки. 7-ый порядок начинается с серого цвета, сменяется белым, затем желтым, оранжевым и красным. Я-ой порядок начинается синим цветом, сменяется зеленым, потом желтым и красным. Во всех последующих порядках цвета сменяются аналогично //-ому, но их оттенки с каждым порядком становятся все более нежными.
