Энциклопедия практической электроники - Рутледж Д.
ISBN 5-94074-096-0
Скачать (прямая ссылка):
ЗАДАЧА № 35. ИНТЕРМОДУЛЯЦИЯ
Аттенюатор.
BNC-нагрузка 50 Ом. BNC-тройник.
4. BNC-втулка.
5. Кабель BNC 30 дюймов.
6. Кабель BNC 18 дюймов (2).
7. Сумматор.
8. Батарея (2).
Для измерения взаимной модуляции используется делитель/сумматор мощности ZFSC-2-4 2:1. Его можно купить в компании Mini-Circuits Corporation, P.O. Box 350166, Brooklyn, New York 11235-0003, http://www.minicircuits.com.
ЗАДАЧА № 36. ДЕМОНСТРАЦИЯ РАБОТЫ
Тщательно подберите оборудование для демонстрации. Поскольку происходит утечка сигналов, минуя аттенюаторы, трудно обеспечить сигнал, достаточно малый для правильного измерения минимально различимого сигнала (МРС), и вместе с тем достаточный для измерения частотомером. Использование полностью собранного трансивера в качестве источника обеспечивает надлежащий диапазон частот. Если мощность сигнала передатчика уменьшается, но еще поддается измерению частотомером, следующий аттенюатор должен обеспечить достаточный уровень тестового сигнала. Чтобы измерить частоту демонстрируемого трансивера, уменьшайте ослабление до тех пор, пока показания частотомера не станут стабильными. Для измерения мощности можно использовать осциллограф или же на выход испытуемого приемопередатчика добавить измеритель мощности. Для
/
[396~| ПРИЛОЖЕНИЕ 1 _
этой цели подойдет измеритель мощности Diamond SX-200 (Ham Radio Outlet, http://www.hamradio.com).
ЗАДАЧА № 39. ПРОСЛУШИВАНИЕ РАДИОЭФИРА
1. Сканер кода Microcraft для декодирования сигналов Морзе и радиотелетайпного кода.
2. Антенна.
Для работы с сигналами Морзе и записи полученных сообщений можно использовать кассетный магнитофон. Сканер кода предназначен для работы на частоте 800 Гц и должен быть модифицирован, чтобы проводить измерения на частоте 620 Гц. Замена номиналов следующих резисторов вызовет сдвиг частоты активных фильтров:
о R14 и R18 с 150 кОм на 200 кОм; о R15, R19 и R24 с 6,8 кОм на 8,2 кОм; о R16, R20 и R25 с 1,3 МОм на 2 Мом; о R17, R21 и R26 с 4,7 МОм на 6,8 МОм; о R23 с 100 кОм на 150 кОм.
ПРИЛОЖЕНИЕ 2. РЯДЫ ФУРЬЕ
Колебания, которые мы наблюдаем, можно интерпретировать на основе различных частотных составляющих. Например, напряжение U(t) можно рассматривать как сумму трех составляющих косинуса:
В особых случаях можно включить постоянную составляющую, если предположить, что одна из частот равна нулю. Представление функции на основе ее частотных составляющих помогает понять, как работает фильтр в усилителях классов С или D. Частотные составляющие также используются для того, чтобы определить соотношение между постоянным и переменным токами в генераторах и спрогнозировать выходные частоты преобразователя.
2.1. Коэффициенты Фурье
Если функция является гармонической, ее можно представить в виде так называемого ряда Фурье, где каждая частотная составляющая - это гармоника основной частоты. Не касаясь вопроса, почему функция может быть выражена рядом Фурье, постараемся понять, как найти коэффициенты. Начнем с представления функции в виде бесконечной суммы косинусов и синусов:
U(t) = а0 + a, cos(cot) + b, sin(cot) + а2 cos(2cot) + b2 sin(2cot) + ... (2.2)
где 3L0, а„ b„ 3L1, b2 - коэффициенты Фурье. Эту формулу можно упростить. Обратите внимание: если мы заменим знак t, составляющие с косинусом не изменятся. Поэтому говорят, что косинус - четная функция. Напротив, синус - это нечетная функция, и знак слагаемого меняется. Как оказалось, интересующие нас функции - четные, следовательно, члены с синусами можно опустить и записать ряд в следующем виде:
U(t) = a, cos(co,t) + а2 cos(co2t) + а3 cos(co3t)
(2.1)
U(O = Ха„ cos(ncot)
(2.3)
п=0
[3981 ПРИЛОЖЕНИЕ 2
Теперь найдем формулу для коэффициентов Фурье. Для этого воспользуемся интегралом произведений косинусов, например Imn:
+Т/2
Imn = J cos(mo)t)cos(ncot)dt (2.4)'
-Т/2
где T - это период, заданный как:
T = 271/ш (2.5)
Существует несколько вариантов этого интеграла. Если шип равны нулю, интегрируемая функция будет равна 1, а интеграл - Т. Если тип положительны и m = п, интегрируемая функция будет равна cos2(mcot), а интеграл - T / 2. Если m Ф п, то произведение можно представить как сумму косинусов:
J +Т/2
!mn=- J (cos[(m + n)cot] + cos[(m-n)(Ot])dt (2.6)
2 -Т/2
Интеграл косинуса - синусоидальная функция, следовательно, значения слагаемых на каждом пределе должны совпадать, а интегралы - стремиться к нулю. Таким образом, если интегрируется произведение двух различных гармоник по периоду, интеграл будет равняться нулю. Разные гармоники называются ортогональными. Эти результаты можно представить следующим образом:
T для m = n = О
1Hm=T/2 длят = п>0 ¦ (2.7)
О для т Ф п Теперь рассмотрим интеграл Un функции U(t):
Un = 72 U(t) cos(ncot)dt (2.8)
-Т/2
Подставив выражение для U(t) из уравнения 2.3, получим:
+Т/2 / \
ип = J Xamcos(mrat))cos(ncot)dt (2.9)
-Т/2\ m /
В сумме в качестве индекса использовался т, а не п, чтобы показать, что они различны. Запишем множитель косинуса cos(ncot) под знаком суммы:
+Т/2 /
Un= J fea„
-Т/2 \ m
cos(mcot)cos(ncot)Jdt (2.10)
