Свойства газов и жидкостей - Рид Р.
Скачать (прямая ссылка):
(Ч.. - )=„-(• *>«» [- V I 4 >Ч ^ - t\p (-11 **)J Ci 7 И
где т]/|(.. вязкость 1.чссп при вьнокпч дав генси. ыкП, т| - вязкость смеси при низком давлении, мкП, р,.„ — р.;.; р1((—пссвдолригедо.н ая плотность cvccii рп - глот носи, смеси, моль/™3, ре,п — рс —псеп то кр пт п -их. w я
плотность см се и моль^см5. ?... = '/'У/с / '
«•Чолеьу.чярвая Mai ia* счесп является сроднен из j < льныч долей. 11<чччо критические нарамот л IV н ?с., Тс и Р. п могут Btdiu ,- iTaH'i ни ка
¦кому-либо принятому прапплу смешения. Див н Сщл п[*дпочлн прнмспкть модпфнцнгоппипиг правила Прауснина г Гаппа (гл. 4). т. с.
Т'ш= 1\У'ТЧ C> 7.2)
Zc,4 “ (9.7.3)
(9.7.4)
ZcmRTcn
Vcm (9.7.5)
Эти значения псецдокритических параметров используются для расчета plfIi и
Уравнение (9 7 1) ммжпо применять только для неполярных смесей, кяк указывалось, оно может быть использовано как для газов при высоком давлении, так и для жидкостей при высокой температуре, но точность для жидкостей, приведенная плотна ib для которых превышает приблизительно 2, предполагается невысокой. Уравнение никогда широко не проверялось для области жидкости. Когда же была проведена проверка «а дезяти газовых смесях с различной плотностью (1396 экспериментальных точек), средняя погрешность была равна 3,7 %; большинство смесей составляли легкие углеводороды или углеводороды и инертные газы. График уравнения (9.7.1) показан на рис. 9.15. Для простых смесей достигается удипптельное аятвещине. Методика иддюетрирустси i рпмером 9 11. Подгоняя же корреляция была предложена Гнддингсом [73] В этом случае для определения псевдокритических констант были приняты другие правила. Хорошие результаты были получены для смесей легких углеводородов, найдено также, что корреляция может быть улучшена, если ¦'Молекулярную массу» смеси, определенную по млльным долям, использовать как третий коррелирующий параметр.
Гамбилл |68] сделал обаир методов расчета Цт и в нескольких статьях обсу дил методику корреляции ijm с составом систем легких \глсводородов [33. 54, 55. 77]
377
iii с и ir с Приник i'niii ii за компонент 1, а зтпп ча кгличнкш 2. и не i А ими м. - 2ЛЗ,4 К. 303,4 1ч, Мх 28.054. Af, ¦- 30,0 «:¦ ZSl~ 0,27(5; 7.,., - 0,285 V 124 гн*/и<и1>: VV-3~ 148 см*'ноль, со, — О Ом со* =0,098 Тогд г
Т>,и — (0.1Я6Г.) (2*2.4) + (0,8135) (305,4) — 301,1 К Mm ~ (0.1805) (28,054) + (0,8135) (30,070) - S3.W VCm ~ (0.IW5) (129) -I- (0,8135) (148) == 144,5 cw'/mojii,
7Cm-= (0,1 «155) (0,276) H- (0,8135) (0.285) —- 0,283 <„m =_ (O.I6G5) (0,085) -L (0.8Г1&) (fl,(W8l - O.OM
f,„ - _ «.4 ™
7,,(i - i «
_.iis------------------_____________________nn.™
Для определения p.„ корреляцию Питера (уравнение (3.3.1) | табл п 32 можно иСшмь-адпать с 'Гг_ — 433/301 — 1,40. Тыла
7.%> 0,747; - 0.214
Zm=/$ i C02j*>-= 0,747 j (0,0%) (0.214) = 0.707
/,nRT (0.767) (??,07) (424) ,
i.—j,-------------------->-----------------»«¦«•
(.i _ V'"> . 144 5 _065)
Вязкость смеси при низком давлении может бьпь определена любим мсп дом, рассмотренным п разделе 9.5. Пчскольку siur пример иллюстрирует iipej ложеппый Дином и Стилом метод расчета вязкости при высоком давлении, л<* гично нспо.тьчопать их же метод расчета вязкости при низком давлении, 1. с п уравнению (9 5 13) ц’ — 128,1 мкМ. Тогда по уравнению (9.7. П
(п.. -ч„)5„ — (ч,-1Ж.|)(0.ШИ), I.W 1_
„ = 187 мкП 187- 188 „ч
?’ вкрптш'сскиии icoiiciaигами, определенными no модифицированным правилам Ipayciimia и I'aiuia Ожидаемые iioipciinrocTii составляют менее 10 "ii для смесс-й газов с шчкий мплск\'Ля|1||он массой Для смесей [‘слоляримх газов с высоко» молекулярной Mai'L'i'M и смесей, содержащих 041111 или болгг полярных ком по пептон, nil «тин v одмньорптельный меюд еще не pa фаЛоган Все же мишн» использовать \равиот с (9 7 II по при эюм h\aio ожигать более высокие но грешности
9.8. ВЯЗКОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ
Вязкость ia.-юп может быть рассчитана с помощью методов, основанных на теоретических нредносычках. но для определения шнкчптн жндкосгси аналогичной теоретичеч кий базы не cyiai-'Tnjer Конечно, вязкости жидкостей значительно отличаются от вязкосгсй га?>-в. 1 с они много больше по мличмие к резко уменьшаются г повышением температуры Вязкопь газа прп пнзком давлении нбуч-ловлена главным обратом перетачей количества двнжепнн ь результате отдельных столкновений молекул движущи v< я бес юрядочно между слоями е различными скйро^тчми Аналогичная передача количества движения может такда сущее 1 оолать п жидкостях, хотя обычно она мато замены из-за влияния далей сил взаимодействия между плотно \ вкопанными килскх чамн Плотности жидкостей такие, о io среднее межмолекулярное расстояние не очень значительно Отли чается от w]«Ioktiihhoio Диапазона действии lawix силовых нолей
В общих чертах распространенные теории вязко, те жндкг*тц >тг\т быть нодратчелеим Hccko.ti.ko хстовю на те, которые чп-НОвамы ил »гаЧооСра'шон» жндкогп', н гс. KoiuDue основаны на «крнстя¦иичс-ьо*'» жиякостн. В первых из них жидкости ра'ч матрпвается кик имеющая ншжкпш и дальнюю разупорядоч-ность
В гсорняч пт|1|Ч)ю типа пр.шимае кн. Ч10 жидкость iincot регу.чярнхю струк туру, причем передача количества дннжсиия рротхочт от молекул, колеблющихся внутри структуры peujCiKii нлп герсмещаиппхгя п близко рас по лт ..хс н ные «дырки». либо в речх.тьтите обоих nnv явлений Выбранные кристаллические решетки имеют самые раэнппбра^пые формы—от кчбцчсскпх и до ниномина тощих га рал.ильные туннели. В i дноГг ш 1 poi.o известной теории движение от местоположения в pcine-ке к «дырке*- рагематвивастся анаюгпчно активированной химической реакции.
