Свойства газов и жидкостей - Рид Р.
Скачать (прямая ссылка):
Теория Чэпмен я-dHCKnra детально paccwaipi ваег взануоилЧттп- между стадкивамцнмцсп молекулами. иОвяьзуя потенциальную энергию Т| (г) ilrii уравнении хорошо извсстт1Ь(, ко реши j. i х часто быиаст очень трудно Для каждого выбранного лкжнолекулярього потенциала требуется отдс-'Ыи «-• решсан« В м'щек виде решение дди аязкоеп] ньжно записать следующим о'.разом'.
- »"• что идентично уравнению (93 8), за пск.иочением появившегося хмэ интеграла столкновений О-, Вязкость по уравнению (9 ЗУ) голу чае tea в микрону asax. Величина пите] ра-'а столкновений ранпа единице. если между молекулами отсутствуй f притяжение При лзпеспюй готенниалыюй энергии взаимодействии ij (г) можно рассчитать значение ?2„ резучьтач.-, оснспанные на использовании нотой' 1.1 алaiiuv Фуньцнн Jlcin нрдя—Джонса и Штокиайера, Д81 ы в разделе (I 4 Первый [ ч диух указанных потеннналоп i*im'iiiO прикимае ся, если молекулы неполярны второй, ножа.гуй, б.«лее приемлем для ючярпих молекул с силами, зависящими от ориентации (12. 11!> 121].
9.4. РАСЧЕТ ВЯЗКОСТИ ГАЗОВ ПИИ НИЗКИХ ДАВЛЕНИЯХ
В оанспом мелмичи расчета вяоюсги |аза базируется или на теории Кэп-мена—Энсвога, или на принципе сттвечетвенных состояний Оба эти -кыхола рассмотрели ниже Рекомендации даны в млце раздела.
Теоретический подход. Урап ic-вче Чэнмепа с'нскога ., ik вязк.сти Oj.io приведено в разделе 9 3 |см. уравнеше (9 34) *)] Чтобы исечЧмнват-. его для расчгга вязкоеи й нужно чайти диаметр столкновений а и интеграл столкновений 1!.. В случае решения уравнен» я (9 3 В) S2a получается как tv и а; пая функции u."ipa^мерной темпера iуры 7'“. Функцданаль >ая зависимость меняется с выбором меа:молекулпрного то пищала Как показа! о на рис 9.1, t (г) представляет •¦-uVifi ¦ютенгиальную энериго взаимодействия между дзумя мотекуламн. иахочясимися на расстоянии г друг от друга При (Vibj ом расстоянии между молекула» н чмче ше « (г) описи тслыю-). чолску.ты притищни-отси При ip/iojb IHI.V расстояниях г пропс хпздт оттатк|.ванне .Минимум на кри
Корректирующий K"TJ |»|»кциснт, который но существу равен единице, был OTvnltb в уравнении (9 30)
-] Отрицательным градиентом «|- (г) является ей'in вз ki мо, ie йс тв i > я
1Ч1Й tj- (г) — / I тс толы притилспни II опалшгминя р-шиы ш^идс-чи-г харч тсрнстпчссмю энергию I Дли ди>№0 iioTniiu-a.si.iiois крппм* бсзразшрнлм км ¦шратура связана < к мпношенном
где * — ИГЛ -ILI.1IH а я Во ii nuai а Пэ рис 9 I следует -акже, «то тнамегр симки.» ионий с определяется как расстояние Mtt.ay молекулами ири i] (г) -= С
Ссх>1исН№]ШС межзу <] (г) и г назмни-чс я ыежмлчекулирноп i октЩиалыюн функцией Такие фунюил:. иыражясмыс только г помощью параметров е и о, носят название двухнарамсгрпче-скнх голенциячот Потенциал Леппарда— Джонса 12 fi |ем уравнение (ft 4 2) J является примером такого типа Пред-гжсно также много других потенциальных фучкиий с иными диРо дополнительными т рамегрлчн Однако важно то. что тибхздимо знап, U iV) — f (г), чтобы получить U„ но уравнению {9 3 9) Рабочее уравнение Дли tj о любом случае будег иметь столько же параметров, сколько используется дли ип^деления ф (f)
Неполярные газы. Потендиал Леппард i—Лжинса 12 6 определяется как
Такие соотношения чисто огиош.паются на незначительных пластических i р-д посылках н петому широко i.pi тикуюггя- Однако потендиал Леннарда Джонса являегст. пожалуй, одним из наиболее легко поддающихся обработки соотноиге ПИЙ для ф (л), и, так как ии"егряч гтлкнош-нпй f2„ опнмнтедыю нечутствичелсп к тиной ijupvc завкимости ij (-•) уравнение (9.4 2) применяется широко
С испсЛиЗозапием щггь потенциала интеграл стедкропенпй пыл определен рядом исследователей ||2, ЧЯ ЮЗ, 119, 121, 117J Н«*Ч|х'льд и др. 11-5J предложил! эмпирнчесьи** уравнение удобно? ял у машинною применен in
-! - 1,1614*» ; «-0,14-74
С -- 0,-52467, f> - 0,773:» С -- 2 1617». Г - 2,137В?
Уравчинге (9.4 3) применим» при 0,3 аС Т* с рх'. срсднм отклонение со. сгапчяет только 0.1Й.1 One рекомендуется в«*-*чо друга Y предложениих аиа логических гои-к.-шсинЙ [37, 1,331 п полютрачи f22. 26, 28)
Величина уменьшается с увеличением Г*, и. как будет доказано ни», в диапазоне Т*. предещнлию.це'! Пнтеюсе для йкТыишптип ншкенеров-хнмпкон (0.3 Т* --;2). 'шшхныоиь glJp от Ig Т‘ поч'И линейная (ргс 8 -I- чго ввг-подлт к ннтсрсспым п<к;ледстпням
О» значениями интеграла столкнорсннп Ov как фуhkiinи 7 * ряд и.следователей использовал уэавленяе (У 3 9) и, ел'фабатмпая мси-лом репрессии эксперимента тыше да iw.ic iifi чависн^остн вязкости ог гс\пц ратуры, нолучрд пеплучище значения р/4 н п для многих веществ В приложении ( приведет-, такие комплекты, опубликованные Свехлой |19й| Сдан»г. однако, заметить ч-¦ ¦ но нпДимому. имеется ряд других вполне нрпсч :«нд kovi тскгов к 4 «гм л-оГиго ; .итого вгшества На* римор д ш и СутанаСвеуча грехтолн т т -t -- 513 4 К <> ! 730 Д
•тогда как Ф min и Тодос 104] рекомендовали t /> - 2!kS к и о БЫ>Ч \ Она указанных комплекта при расчете нкл-.-чт! i) дают пчп <iuii г го-ас рсiyль-iaс (рис 9 3) Эюг нирсПом Сы<| о мечей многими ИСГДСДОзате iwki. !97 I IS. J49. 17! J г н.учеи РаГкенбергом f 170] Он пнекя’ач ¦ ;мд ко-.кенке ч-ю lg?>„ кн-ляс-тся точти /иипиюй функцией lg Т* (см рне 0.2) !j
