Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
E — 1
/связ—Рсвяз*** Рсвяз= divP, P= ^ E, (1)
где P — поляризация диэлектрика во внеш. электрич. поле Е, е — диэлектрич. проницаемость. Наличие тока связанных зарядов означает, что в движущемся поляризов. диэлектриие появляется намагиичеииость с плотностью магн. момента М, равной
M-IPuf с]. (2)
Это вкдно из того, что /связ = — и divP = rot [Pu] = = crotAf, где предпоследнее равенство справедливо при пост, скорости и. Соотношение (2) автоматически получается из материальных ур-ний Мннковского (си. Оптика движущихся сред), к-рые для медленно движущихся немагнитных (магн. проницаемость ji = 1) сред можио записать в виде
Р=(0-?)/4л = {(е—1)/4л)(?+[(м/с)В]),
М=(В—Я)/4л={(в-1)/4я}[(и/с)Е], ’
или P = [М«/с], M = {Ри/с], где E к H — напряжённости электрич. к магн. полей, D и В — электрич. и магн. индукции.
Схема Р. о., в к-ром был обнаружен ток связанных зарядов (1), такова. Круглый диэлектрич. диск (эбонитовый или стеклянный) вращается вокруг своей оси между обкладками плоского дискообразного соосного конденсатора. Если конденсатор заряжен, то в нём появляется электрич. поле, поляризующее диэлектрик. На поверхностях диска, обращённых к обкладкам конденсатора, появляются связанные заряды с поверхностной плотностью стСвяз = {(8 ¦— 1)/4я}Е. При вращение диска вокруг его оси эти связанные заряды создают ток, появление к-рого обнаруживается по отклонению чувствительной магн. стрелки, помещённой вблизи прибора. При изменении знака напряженая на обкладках конденсатора (при этом меняется знак связанного заряда) или при изменении направления вращения диска ток связанных зарядов, а следовательно, и отклонение маги, стрелки меняются иа обратные. Ввиду малости величины этого тока, пропорционального величине и/с, точные количеств, измерения Рентген осуществить не смог. Впоследствии их выполнил А. Эйхенвальд (см. Эйхенвальда опыт).
Кроме тока связанных зарядов (1), Рентген обнаружил также ток поляризации:
/поляр”dPfdt. (4)
Чтобы исключить влияние на магн. стрелку тока связанных зарядов, диэлектрич. диск приводился во вращение между обкладками двух рядом расположенных конденсаторов, в к-рых электрич. поле было одинаковым но величине, но противоположным по направлению. В момент прохождения диэлектрика через щель между конденсаторами его поляризация изменялась от -\-Р до — Р, что приводило к появлению тоиа поляризация
(4). Точные количеств, измерения этого тока были также выполнены в опытах Эйхеивальда.
JZum..* T ами И. E., Основы теории электричества, 10 изд., М., 1989; Беккер Р., Электронная теория, Л.— М., 1941;
Франкфурт У. Hi, Специальная и общая теория относительности, М., 1968; Болотовский Б. М., Столяров С. H., Поля источников излучения в движущихся средах, в кн.: Эйнштейновский сб. 1978—1979 М., 1983; Meepo-вич Э. А., Меерович Б. Э., Методы релятивистской электродинамики в электротехнике и электрофизике, М., 1987.
С. Н. Столяров.
РЕНТГЕНОВСКАЯ АСТРОНОМИЯ — раздел экспериментальной (наблюдательной) астрономии, исследующий источники космич. рентг. излучения. Реитг. диапазон определяется интервалом длин волн от 100 А до 0,4 А (энергии фотонов, Ar — от 400 эВ до 100 кэВ). Наблюдения космич. рентг. источников возможны в этом диапазоне вследствие достаточно высокой прозрачности межзвёздной среды для фотонов с /т > IO2 эВ. В мягком реитг. диапазоне (/т = 0,1—30 кэВ) межзвёздная среда (с концентрацией атомов 0,1—1 см3) прозрачна вплоть до расстояний 10—100 пк, в жёстком (/т = 30—100 кэВ) — до 10 кик и более, что даёт возможность наблюдать рентг. излучение на относительно высоких галактич. широтах (Ь > 10°) во всём объёме Галактики, а также исследовать внегалактич. источники. Земная атмосфера полностью непрозрачна для космич. рентг. иалучеиия вследствие его поглощения на высотах от 120 до 40 км. Жёсткое реитг. излучение может исследоваться при помощи баллонов с высог
30—45 км, мягкое — лишь с ракет и ИСЗ с высот св. 100—150 км.
Рентг. излучение Солица исследуется с 1947 с помощью ракет, хотя его наличие предполагалось и ранее (на основе изучения ионосферы Земли во время солнечных затмений). Рентг. источники несолнечной природы были случайно обнаружены в 1962 группой амер. исследователей под руководством Б. Росси (В. Rossi) и Р„ Джаккони (Н. Giacconi) при поисках флуоресцентного рентг. излучения Луны, вызванного бомбардировкой её поверхности космич. лучами. Наблюдавшиеся реитг. светимости источников (1087— IO*8 эрг/с) существенно (на 3—5 порядков) превышали интегральные светимости нормальных звёзд.
Механизмы генерации космич. реятг. излучения. К оси. механизмам эфф. генерации космич. рентг. излучения относятся следующие:
— тормозной механизм, связанный с пролётом свободных электронов вблизи атомных ядер (см. Тормозное излучение). Этот механизм эффективен для УФ- и рентг. излучения вплоть до энергии фотонов ~ 100 кэВ. Он же является ответственным и за потери энергии электронами в горячей плазме. Для большой оптич. толщины (т > 1) в равновесной плазме спектр излучения — планковский, его максимум достигает рентг. диапазона при T ^ 10е К. Для т < 1 интенсивность не зависит от длины волны (плоский спектр);
