Физика для всех. Электроны - Китайгородский А.И.
Скачать (прямая ссылка):
Итак, магниты действуют на другие магниты и токи, а токи — на другие токи и магниты.
85
Для описания этих взаимодействий, так же как и электрических, удобно ввести понятие поля. Скажем, что электрические токи, природные и искусственные магниты создают магнитные поля.
Стоит подчеркнуть, что реальность существования электрического и магнитного полей, иными словами, то обстоятельство, что поле является видом материи, доказывается лишь исследованиями переменных полей. Пока что поле для нас— удобное понятие, не более, того. Действительно, источники магнитного поля могут быть спрятаны за ширмой, а мы можем судить о его наличии в пространстве по действиям, которое оно производит.
На наличие магнитного поля реагируют те же сис^ темы, которые его создают, т. е. магнитное поле дейст-. вует на магнитные стрелки и электрические токи. Первой задачей, которая встает перед исследователем, изучающим магнетизм, является «прощупывание» пространства, в. котором существует магнитное поле. Характеризуя электрическое поле, мы определяли в каж^ дой точке поля величину силы, действующей на единичный заряд. А как надо поступить для того, чтобы описать магнитное поле?
Маленькая - магнитная стрелка в общем случае ведет себя достаточно сложно. Она повернется определенным образом, но иногда будет и двигаться поступательно. Для того чтобы охарактеризовать магнитное поле, не надо давать стрелке возможность перемещаться. Прежде всего следует выяснить, в каком направлении смотрит ее северный полюс (т. е. тот конец, который в отсутствие токов и магнитных предметов смотрит в сторону Севера).
Мы пояснили выше, что удобным графическим приемом описания силовых линий электрического ПОЛЯ является введение в обиход силовых линий. Направление электрических силовых линий указывало, куда отклоняется положительный заряд. Густота соответствовала величине силы. Аналогичным образом можно поступить и при описании магнитного поля. Конец свободно поворачивающейся магнитной стрелки укажет направление силовых линий.
Ну, а что же принять за Ілеру «интенсивности» магнитного поля? Можно, ^конечно, измерять с помощью
80 -
простого устройства момент силы, действующий на магнитную стрелку. Но, пожалуй, стоит поискать другой способ. Ведь магнитная стрелкасвоего рода «вещь в себе». Проводя опыты с магнитной стрелкой, мы должны одновременно искать меру «интенсивности» магнитного поля и меру, характеризующую стрелку. Такой ситуации физики предпочитают избегать. Лучше погнаться сначала за одним зайцем, а потом за другим.
Итак, сохраним пока что за магнитной стрелкой функцию определения рисунка силовых линий. А для введения количественной меры «интенсивности» магнитного поля обратимся к одному из опытов Ампера, который еще в 1820 г. обнаружил, что контур тока ведет себя очень похоже на магнитную стрелку. А именно, контур тока поворачивается в магнитном поле, причем" нормаль к его плоскости смотрит туда же, куда и магнитная стрелка, т. е. вдоль силовых линий. Роль северного полюса играет та сторона контура тока, смотря на которую "мы видим ток идущим против часовой стрелки.
В отличие от магнитной, стрелки, контур тока не является объектом, который непонятно как характеризовать. Свойства контура тока однозначно определяются силой тока, площадью и направлением нормал^ к площади. Надо думать, что такой контур явится неплохим прибором для прощупывания магнитного поля.
Итак, мы решаем принять за меру «интенсивности» магнитного поля вращательный момент, действующий на контур тока. Не следует думать, что такой прибор менее удобен, чем магнитная стрелка. Хороший экспериментатор может изготовить контур крошечной. площади, придумает простой метод уравновешивания поворота, который совершает поле, сжатием калиброванной пружины.
Прежде всего нам нужно выяснить поведение разных пробных контуров в какой-то определенной точке неизменного магнитного* поля.
Результат этого исследования таков: момент силы пропорционален произведению силы тока на площадь. Значит пробный контур характеризуется не силой тока и площадью самими по себе, а их произведением.
Кроме этого произведения нам надо знать, как- расположена^ нормаль контура діо отношению к направ-
ч 87
лению поля. Ведь контур ведет себя наподобие магнитной стрелки. Поэтому, если установить контур так, чтобы его положительная нормаль (т. е. вектор, выходящий с северной стороны) смотрела вдоль силовых линий,, то он в этом положении и останется (момент силы равен нулю) (рис. 3.1, внизу). Если расположить его так, чтобы нормаль была перпендикулярна к силовым линиям, то момент силы будет максимальным (рис. 3.1, вверху).
Из всего сказанного следует целесообразность введения нового понятия. Понятия, как мы поймем ниже, очень важного. Мы будем характеризовать контур тока вектором М, который назовем магнитным моментом (см. рис. 3.1). Величина магнитного момента принимается равной произведению силы тока I на площадь контура S=I •d:
M = IS.
Вектору S придается направление положительной нормали к плоскости контура.
