Физические величины - Бабичев А.Н.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка):
Метод 4T.Ms (295К), мТл Ms (295 К) Afe (295 К) Ald (295 К) Jad- см_1 Jdd, см-' Jaa, см-»
Ms (OK) Ma (0 К) Md (0 К)
Ядерного магнитного резонанса _ 0,725 0,89 0,835 _ _ _
[186]
То же [187] — 0,733 0,888 0,837 _ _ _
» [188] — 0,730 0,895 0,84 _ _ _
Дифракции нейтронов [189] — 0,76 0,94 0,88 _ _ _
Маятникового магнетометра 181,2 0,734 — — _ —
[190]
То же [191] 179 0,725 — — _ _ _
Магнитных весов [192] 177 0,717 — — 25,36 8,45 11,86
Вибромагнетометра, магнито- 180+1 0,729 — — — — —
статических мод, индукцион-
ный [193]
Теории молекулярного поля 176,7 0,729 0,896 0,84 25,64 7,8 11,0
[151]
Рассеяния нейтронов [191] 27,24 4,38 13,07
0,37 0,1
0,110' R3* нм
Рис. 29.21. Размеры элементарной ячейки ферритов-гранатов a3fe5-SGailo12; г^3+=6,42-io-2 нм; л^з+=6,17Х X IO-2Iim; /-J,W5,40-IO-2 нм; 1,192-10~2 нм[153]
Рис. 29.20. Координации ионов в различных подрешетках в структуре граната Ca3Al2Si3Oi2 [152]
724 & Th
-Л'Й
V уНо^ЧІ
\
Рис. 29.25. Температурные зависимости первой и второй констант магнитной кристаллографической анизотропии в Y3Fe5Oi2 [156]. Значения Кг при низкой температуре сильно зависят от концентрации примесей, в особенности двухвалентного железа Fe2+
Рис. 29.22. Температурная зависимость спонтанной намагниченности в магнетонах Бора на формульную единицу в ферритах-гранатах Gd, Tb, Dy, Но и Er [154]
500 Г, К
Рис. 29.26. Температурные зависимости магнитострик-ционных коэффициентов кию и Яш в иттриевом феррите-гранате Y3Fe5Oi2 [157]
Рис. 29.23. Температурная зависимость спонтанной намаг-ннченности в магнетонах Бора на формульную единицу в ферритах-гранатах Tm, Yb и Lu [154]
5ЮОО-ач>01
OOOOOOO—0-?
. Ea
Рис. 29.24. Температурная зависимость намагниченности насыщения в магнетонах Бора на формульную единицу для монокристаллических образцов в форме сфер, имеющих возможность свободно вращаться во внешнем поле. Данные для иттриевого феррита-граната получены на поликристаллическом образце [155]
20 30
Волновое число, IO3см"7
Рис. 29.27. Зависимость коэффициента поглощения (lg а) от волнового числа в Y3FesOi2. В диапазоне от 10 000 см"1 до 40 000 см-1 данные приведены при температуре 77 К. Полосы фононного поглощения показаны схематически [158]
725 50 100 150
Волновое число. 103 см'1
Рис. 29.28. Коэффициент поглощения Y3Fe5Oi2 при высоких энергиях [159J
7,6 3,г Энергия, фотона, эВ
Рис. 29.29. Эффект Фарадея в иттриевом феррите-грана*
те Y3Fe6O12 [160]
(например, Li+ и Fe3+). На линии диаграммы, соединяющей BaO и Fe2O3, отмечена точка, соответствующая антиферромагнитному бариевому ферриту BaFe2O4. Точка S на линии MeO-Fe2O3 соответствует соединению Me2Fe4O8 с кубической кристаллической структурой типа шпинели. Точка M отвечает оксиду, имеющему гексагональную структуру и химический* состав BaFe12Oi9= = BaO-6Fe2Os. Точка У на диаграмме соответствует соединению Ba2Me2Fei2O22=2 (BaO ¦ MeO • 3Fe2Os).
Известно также большое число соединений с составами, лежащими на линиях M—S и М— У, а элементарная ячейка этих соединений может быть легко построена из ячеек структуры S, M и У. В большинстве случаев пон Ва2+(г = 0,143 им) может быть частично или полностью замещен ионами Са2+(г=0,106 нм), Sr2+(r= =0,127 нм) или Pb2+ (г=0,132 нм) или трехвалентными нонами, например La3+(/=0,122 нм).
Энергия кристаллографической магнитной анизотропии гексагональных кристаллов описывается формулой
Ea = K1 s-in8 Є + Кг sin4 В + K3 sin6 Є + + Kg sin® в cos® (9 — ф),
(29.12)
где Ea — энергия анизотропии; Ki, К2, K3 и K3 — коэффициенты анизотропии; 6 и ф — полярные координаты. Для полей анизотропии
Ha-2Jk
н° ~ м.
і = 90°; H11 = —
JCl 2Кг
2 (Ку-}- 2K2) Ms
K1 + 2Ка
(29.13)
HojFesOlz
1 t
2
»WC—H--
Sm JFe5O7,
-1 t t t t
160 ZWoirZDCLd
WO 240 а.гШ
Рис. 29.30. Анизотропия магнитного линейного двупре-ломления на волне Я=1,15 мкм при Т=300 Кв ферритах-гранатах гольмия, европия и самария [161]
29.4. ГЕКСАГОНАЛЬНЫЕ ФЕРРИТЫ
Большая группа фсрримагнитных оксидов обладает гексагональной кристаллической структурой. На рис. 29.31 приведена диаграмма, на которой указаны химические составы таких веществ, В углах расположены соединения BaO, MeO и Fe2O3i Символ Me означает двухвалентный ион первой переходной группы или ионы Zn2+ и Mg2+, а также комбинацию этих ионов
Здесь H0- напряженность эффективного поля, необходимого для поворота вектора намагниченности в те направления, где меняется только 6, а — поле, вращающее вектор намагниченности на поверхности конуса. Значение Ha определяется формулой
36 I/С3|
sin4 B0 Mr
(29.14)
Свойства гексагональных ферритов отражены в табл. 29.32 — 29.44 и на рис. 29.31 — 29.44.
В численных значениях табулированных параметров возможны некоторые неточности, связанные с неопределенностью состава и физического состояния образцов, на которых производились измерения. Различная термическая обработка также может изменить такие параметры, как распределение катионов между узлами, пористость и т. д. Поэтому во всех случаях, когда необходима более подробная информация, следует обращаться к оригинальной литературе.
