Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Бабичев А.Н. -> "Физические величины" -> 386

Физические величины - Бабичев А.Н.

Бабичев А.Н., Бабушкина Н.А. Физические величины — M.: Энергоатомиздат, 1991. — 1232 c.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка): fizicheskievelechini1991.djvu
Предыдущая << 1 .. 380 381 382 383 384 385 < 386 > 387 388 389 390 391 392 .. 561 >> Следующая


Таблица 29.42. Ширина линии ферромагнитного резонанса для монокристаллов Me2Y [174]

Монокристалл Параметре, нм АН, А/м IT = 300 К)
Ba2Zn2Fe12O22 4,36 638 (9000 МГц)
Ba2(Zn, Mn) Fe12O22 4,3564 303 (9000 МГц)
(3,5% Mn по массе) 390
(17 300 МГц)

Таблица 29.43. Свойства некоторых гексагональных ферритов, используемых в волноводах в миллиметровом диапазоне длин воли [175]

Состав гобш' к ?, io3 Степень ориентации tg 6 (f = 9,5 ГГц) е'/ен (/ = 9,5 ГГц) Ha. ТС. К fpes- ГГц
Ni2W (0.40А1) Ni2W (0,60А1) Ni2W (0.73А1) Ni2W (0,86А1) Ni2W (1,00А1) Сисг, 1573 1623 1623 1623 1623 пема BaO- 4,58 4,58 4,60 4,63 4,55 2NiO-XAI2O3- 0,'83 0,84 (8-х) Fe2O3, 0,001 0,003 0,004 0,002 обозначаемая 15.4 14,9 15,1 14.5 NiW(xAl) 214 195 181 166 1210 1360 1430 1510 1570 OOOOO 1Л СО СЧ — С» N N N СО 49,0 52,0 55,0 58,0 62,0

Система SrO-XAl2O3-(G-X)Fe2O3, обозначаемая SrM(xAl)

SrM (O1OOAl)

SrM (0.20А1)

SrM (0.53А1)

SrM (0.80А1)

SrM (0,95АI)

1623 4,91 0,79 ___ _
1573 4,48 0,87 O1001 18,6
1573 4,11 0,89 0,001 16,2
1573 4,00 0,91 — —
1573 3,95 0,88 —

Таблица 29.44. Поле анизотропии Ha и tg В некоторых гексаферритов типа М, используемых в миллиметровом диапазоне длин волн [176]

Гексаферрит Ha, кА/м tg 6 (9 ГГц) 'рев- ГГц
B^n0i3Ti0i3Felli4O19 1090 0,002 45
ВаА>0,3РеП,7°И 1390 0,002 55
SrNi03Ge0i3A 1, >86 Fe9i54O19 2170 0,006 82
SrNi0,lGe0,3Al2,5Fe9,l°19 2595 0,008 96

334 1510 750 60,0
263 1600 730 64,0
168 2010 690 74,0
— 2470 650 86,0
— 2780 630 93,0

W=BaMBzFe16O27 Y=Ba2Me2Fet2O22 Z=BajMe2FezvOlfl W

MeO

Рис. 29.31. Диаграмма составов ферримагнитных оксидов с гексагональной структурой. Символ Me обозначает двухвалентный ион (или комбинацию двухвалентных ионов) [166]

729 M = BaFe12O19



4 «*{

-0? -Q

0



O о'

©



G

0

©

З©

©

©

?h

©

©

©



о-©

^

Є





е

е$

1

©:г?>

©

©

Y=Ba7 MeJ+Fej7O7

Чъ* +2-



е

a

о

© Ba** Ге5;ме2+

©Лї

©

©

©г -©



© ©t

©





©г

п

о]

©

Gi

Ч ©

-Рис. 29.32. Сечеиие структуры магнетоплюмбита M с осью с, направленной вертикально [5]:

стрелки — направление спинов; вертикальные линни — осн симметрии третьего порядка; крестики — положення центров симметрии; через слои, содержащие ионы бария, проходят зеркальные плоскости, обозначенные буквой т; изображенная структура состоит из шпинельных блоков S, разделенных блоками. содержащими ионы бария; звездочки — поворот данного блока вокруг оси с на 180"


N Cc \Ме > N = Zn j Me
M В
Wi -0-"?
I 5I 'V V

О 100 200 300 WO 500 BDD rV

Рис. 29.34 Зависимость намагниченности насыщения crs соединений со структурой типа Y от температуры [5]. Измерения проводились на поликристаллических образцах в поле напряженностью 875 кА/м (И кЭ)

60

W
AO5
20
О


\ у -Mb=. Zn MB2 Z
ON
N L


300 т 500 БОО 7001, К

Рис. 29.35. Зависимость намагниченности насыщения crs соединений со структурой типа Z от температуры. Измерения проводились иа поликристаллических образцах в поле напряженностью 875 кА/м для Co2Z и Zn2Z и 1430 кА/м — для Cu2Z [5]

Рис. 29.33. Сечеиие структуры типа Y с осью с, направленной вертикально [5]:

стрелки — направления спинов, которые в данном случае ориентированы перпендикулярно осям с; вертикальные линии -осн симметрии третьего порядка; крестики — положения центров симметрии; изображенная структура вательно расположенных блоков ShT

730 W=BaMofFe16Uz7

Рис. 29.36. Сечение структуры типа W с осью с, направленной вертикально [5]:

стрелки — направления спинов; вертикальные линии - оси симметрии третьего порядка; звездочки — поворот данного блока вокруг оси с на 180°; структуру можно рассматривать как сумму структур типа MhS

Рис. 29.37. Сечение структуры типа Z с осью с, направленной вертикально [5]:

стрелки — направления спинов; вертикальные линин — оси симметрии третьего порядка; крестики — положення центра симметрии; звездочки — поворот данного блока вокруг оси с на 180°; структуру можно рассматривать как сумму структур типа MhY

200 О ZOO т H1 к А/м

Рис. 29.38. Гистерезисные петли для образца BaFei2Oi9 [5]:

Рис. 29.39. Зависимость намагниченности насыщения Ms, константы анизотропии Ki и поля анизотропии H^ для BaFe12Oi9 от температуры

K1JO5JbHft

X

\

\

Hg, к/1/м

t I

-7601

?

BaFe17Ol,



ч



Ifl

М5,кA/M 500

О 200 WO 600 T1K

731 Рис. 29.40 Зависимость намагниченности Ms, констант анизотропии (Яі+2/Сг) и поля анизотропии H ( для Co2Y от температуры [5]

М'.М" 10

Б

Z

M^ .j I
і__! S- _ , Co2Z
\ 1с\
N IlFe2O1, \ V
Л , \
I1M
У-^Ґ

10 2 5 100 Z S 1000 f.Mru

Рис. 29.41. Магнитные спектры поликристаллического образца Co2Z и шпинели NiFe2O4, которая имеет примерно такую же магнитную проницаемость на низких частотах [5]

<?< 29.5. НЕКОТОРЫЕ ФЕРРО- И ФЕРРИМАГНИТНЫЕ
Предыдущая << 1 .. 380 381 382 383 384 385 < 386 > 387 388 389 390 391 392 .. 561 >> Следующая
Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed