Альбом течений жидкости и газа - Ван-Дайк М.
Скачать (прямая ссылка):
II. По-нушее течение при обтекании квадратиоао
выступа иа пляс паже Число Рейнольда, рассчитанное по стороне квадрата, равно 0.02. В отличие от линий тоса безотрывного потенциального обтекания. показанных на фото S. изображенное здесь плоское течение имеет две области отрыва, которые расположены симметрично спереди выступа
и за ним и в которых образуются большие рециркуляционные вихри В углах должны существовать последовательности меньших и более слабых вихрей аналогично течению а клине, показанному ва фото 10. Визуализация осуществляется с помощью стеклянных шариков в глицерине [Taneda, 1979)
IS 12. OCitKiMae барьера однородным потокам при Re — 1,014. Виіу-ализкиня с помощью алюминиевого IiOfKHiKa а і лииершие покатывает в чистом ви-
де те области отрыва, которые возникают на предыдущем снимке перед выступом и 1* ним. [Тапе-
1.1. JImm тока при ойтекмм луї и полукруга. При числе Рейнольда, равном здесь 0.031. картина линий той не претерпевает ощутимых изменений. когда HanpaBLieHHe потока обращаете*. Центры пары вихрей міуірк каверны находится на расстоянии 0,52 диаметра, что хорошо согласуется с решением в приближении Сток-са. Алюминиевый порошок, диспергированный в глицерине. освещается световым ножом. [Tancda. 1Ї79)
I» ь/ь-з
Ь/Ь-2
И і'., >
v.V
b/h * 1
М» » 0.5
14. Полтушее течение при обтеклиhh ІфЯМО)і алмкиі
каверны. Линии тока визуализируются при помощи алюминиевого пороши в глицерине Число Рейнольдса. рассчитанное по высоте каверны, равно 0.01. По мере уменьшения ширины каверны пол первичным вихрем начинает расти вторичны*
При стремлении те нулю отношения шнрнны к высоте образуется бесконечная последовательность вихрей, как в клине на фото 10. причем каждый га вихрей слабее своего предшественника в 365 раз. ITaneda. 1979]
IUf 15. Полпике іечняие при обтекании туч кругов а іяяілгмс. Ia iop между кругами равен одному диаметру. а число Рейпо-іидса равно 0,01. Для визуализации линий тона применяется алюминиевый порошок в глицерине Взаимодействие прутов по-
рождает Oipua при любой скорости, тогда как при обіекании изолированного кругового цилиндра поток отрывается лишь при числе Рейиольлся. превышающем 5. ITaoeda. ISITQj
16. IliKllyiuve іїням при обтекяиаи двух расзикв»-
aniaux рядом кругов. Число Рейнольдса рвано 0,011, а за юр между кругами составляет 0.2 их диаметра Как показывает визуализация с помощью алюминиевого порошка в ілннсрине. заметного отрыва здесь не наблюдается. [ Tnncdi 19791
17. Крут в w таенном пинже с .явнеиимм сдан ем
вб.впи плясTHHKB. Цилиндр отодвину) на 0.1 диаметра ог пластинки, или иа 0,2 диаметра от своею і идродинамического отражения, которое видно здесь факі нчсскн как оптическое отражение. Чисто Рейнольлса. рассчн тайное по скорости сдвига, равно 0,011. Кольшие рециркуляционные вихри вторичного теченив образуются из-за гоео. что в отличие от потока на предыдущей фотографии, где происходит движение вдоль плоскости симметрии, глицерин должен прилипать к пластинке. [Гаонії. 19791 IK. II(MJ)Wlce течение ори ойіеканіаи IBVX IIiapiMI ¦ Iiuilew. При том же татпре к примерно при том же числе Рейнольлса, чіп и для кругов на предыдущей странице, поток, обтекающий шары, ие обнаруживает признаков отрыва Это согласуется с тем Зштом. что при обтекании изолированной сферы
оірмв возникает io.ii.Ko при числе Рейнольдса, превышающем 20, по сравнении! со значением 5 для круга. Визуализация осуществ лена путем освещения алюминиевого порошка в глицерине. ITane-da. 1979]
19. Пкпіївн ігчеиве и|м пбі екаини Гмхіее Алии,-»
расжсюженных шарив. При заюре, составляющем 0.7 диамеїра днів шаров, расположении* в тандеме. картина отрыва весьма похожа на то. что было на фото 15 для кругов, разделенных зазором в один диаметр Диаметр составляет 1.6 см. а число Рейнольдса равно О.ОІЗ. (Taneda. 197Ч|
2d IlixlIyuier іечеанг при пбіекшанаї глярнк-всаао-
іиихся шарпа. При том же числе Рейнольдса. равном 0.01 V две пары вихревых колеи, видных на предыдущем снимке, слились здесь в одну-един-стаєнную пар) . Как и в случае клина на фото 10. іеораїя предсказывает здесь появление бесконечной последовательности вихревых колеи, сгущающихся к точке контакта (Taoeda. 1979)
j* 2. Ламинарное течение
21. .Іакаатариьій с.кл ia тонким телом вращения.
Тонкое тело прошения с заостренным хвостом полегшенії на тонких вольфрамовых проволочках и тщательно выровнено по направлению вдоль ис-возм>шенного потока в гидродинамической трубе. Число Рейнольлса. рассчитанное по максимально-
му диаметру, равно 3600. Краска, введенная в пограничный слой, показывает ядро следа, остающегося в пределах данного снимка ламинарным Неустойчивость в форме расширений и сужений и переход к турбулентности возникает в более далеких областях вниз по потоку Фото Francis Hama
зо 22. (Н'есиияясі(игяюс обтекание аживалыяога тел» Рянп. Обте-пето тело прлшемия, которое создается точечным потенциальным источником. помешенным в однородный потоп,- осеснммстрнчкый аналог плоского полутела, покатанного на фого 2. Это тело имесі настолько ц-іавньте очертания, что при нулевом утле атаки и при числе Рейнольдса, рассчитанном по диаметру и равном 60С*>. поток остается безотрывным н ламинарным Визуализация линий тока осуществлена с помощью мс.1 жттл пузырьков воздуха в воде, освещенных световым ножом в срединной плоскости. Фото ONERA (Werle. 1962]
