Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
С помощью П. г. решается ряд ранее недоступных задач. Преобразование состояния поляризации восстановленного изображения даёт информацию о векторных коэф. фотореакции, н в конечном итоге о фотоперестройках элементарных центров регистрирующей среды. Это особенно перспективно в совокупности с дина-мич. режимом записи, когда практически любая среда оказывается способной голографически записать и воспроизвести поле эл.-магн. волн (см. Динамическая голография). П. г. может быть использована в изучении напряжённого и напряжёиио-деформиров. состояния разл. объектов и конструкций. Методами П. г. возможно создание дифракц. элементов с перем, профилем анизотропии и гиротропии. Подобные структуры способны разлагать поступающее на них поле простраиственио-перемеккой поляризации иа ортогональный базис, выделяя компоненты базиса соответственно в положит, и отрицат. порядки дифракции (рис. 2). Обращение волнового фронта в П. г. может быть использовано для
Рис. 2. Картина дифракции сложнополяризованного объекта на решётке анизотропного профиля (неоднородный по сечению кристалл рубина). В центре — недифрагированный, нулевой порядок, ослабленный нейтральным фильтром. Слева и справа от него — дифракционные изображения соответственно + 1-го и — 1-го порядков. Взаимно дополнительный по интенсивности характер этих изображений иллюстрирует распределение право- и левоциркулярно поляризующих участков сеченнн кристалла.
коррекции генерируемого лазером излучения CO сложным распределением поляризации ио фронту. Представляется перспективным применение П. г. в гидро- и аэродинамич. экспериментах, в задачах переработки оптич. информации и создании оптич. памятн. Избыточность отображённой на поляризац. голограмме исходной информации (яитенснвиость, ориентация, эксцентриситет, направление вращения эллипса поляризации) свидетельствует о принципиально новых возможностях гибкой и оперативной её переработки во мн. приложениях {9—11].
Jlum.: l)Gabor D., A new microscopic principle, «Nature»,
1948, v. 161, p. 777; 2) Денисок Ю. H., Об отображении оптических свойств объекта в вел новом поле рассеянного им излучения, «ДАН СССР», 1962, т. 144, в, в, с. 1275; 3) К а к и ч а-ш в и л и Ш. Д., О поляризационной записи голограмм, «Оптика и спектроскопия», 1972, т. 33, Wi 2, с. 324; 4) е г о же,
Метод фазовой поляризационной записи голограмм, «Квантовая электроника», 1974, т. I, JSft 6, с. 1435; 5) W е і g е г t F.,
Uber einen neuen der Strahlung in Ilchtempitindiichen Schichten, «Verhand. Deutsch. Phys. Gee.», 1919, Bd 21, S. 479; 6) Buckin- гі gham A. Dt, Birefringence resulting from the application
ПОЛЯРИЗАЦИОННАЯ
ПОЛЯРИЗАЦИОННАЯ
of an intense beam of Ugbt to anisotropic medium, «Proc. Phys. Soc.», і956, v. B 69, p. 344; 7) Какичашвили Ш. Д., Поляризационная голография, *УФН», 1978, т. 126, в. 4, с. 681; 8) е г о ж е, О закономерности в явлениях фотоанивотропин и фотогиротротш, «Оптика и спектроскопия», 1967, т. 63, 4,
с. 911: 9) J о n a t b a n J. М., May M.t Interferograms generated by anieotropic photographic recording of two partially coherent vibrations perpenaicularly polarized, нАррі. Opt.», 1980, v. 19 4, p. 624; 10) Todorov T. e. a.. Polarization
holography for measuring photoinduced optical anisotropy, «Appl. Phye.o, 1963, v. B 32, 2, p. 93; 11) Attia M., Jonat-
han J- М. C., Anisotropic gratings recorded from two circularly polarized coherent waves, «Opt. Commun.», 1983, v. 47, JSi 2, p. 65. Ш. Д. Каки^юшвили.
ПОЛЯРИЗАЦИОННАЯ МИКРОСКОПИЯ — CM. в ст. Микроскопия.
ПОЛЯРИЗАЦИОННО-ОПТИЧЕСКИЙ МЁТОД и с-
следоваиия напряжений (метод фотоупругости) — экспериментальный метод исследования напряжённо-деформнров. состояния элементов машин и конструкций на прозрачных моделях из оптически чувствит. материалов. Метод основан иа искусств, врем, дву лучепреломлении — свойстве большинства прозрачных изотропных материалов (стекла, целлулоида, желатина, пластмасс) под действием нагрузки становиться оптически анизотропным. Оптич. анизотропию среды можно полкостью охарактеризовать эллипсоидом показателей преломления. Три гл. показателя преломления »1, пг, п3 образуют три полуоси эллипсоида, направления к-рых совпадают с направлениями гл. осей тензора напряжений O1, о2, о3:
nI—п0~^1Д1“(“^2(а2“Ь*СТз) 1
п2—^0-^102+^(0^ + 0!) » (1)
Пз—Щ—С 1а3-\-С2{о1~{-02)»
где п„ — иоэф. преломления напряжённого тела, C1 н Ci — оптич. коэф., характеризующие для данного материала зависимости между двойным лучепреломлением и напряжённым состоянием.
В пластинке, нагруженной в своей плоскости, напряжение о3, направленное нормально к ней, равно нулю. При этом одна из гл. плоскостей оптич. симметрии совпадает с её плоскостью. Для света, падающего перпендикуляри о к плоскости пластинки, ур-ния (1) принимают вид *
П1—^ Hg--Rq-CiO2-I-C2Oj .
Относит, оптич. , разность хода Д = d(nt — п2) или Л = Cd (O1 — а2) — ур-ние Вертгейма, к-рое является основным при решении плоских задач оптнч. методом (d — толщина пластиики, С — относит, оптнч. коэф. напряжений).
