Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
100
150
200
Распространённость некоторых нуклидов в Солнечной системе (по А. Камерону, 1982)
Нуклид Содержание в природной смеси ИЗОТОПОВ, % Распространённость по числу атомов (JVsl = IOe) Нуклид Содержание в природной смеси изотопов, % Распространенность по числу атомов (JVsiSlOt)
1H 99,085 2,66 IO10 "Sr 82,56 18,9
2H 0,015 4 , 40 ¦ 10‘ ••Nb 100 0,9
iHe 1,38*1 0~« 3,2 1011 шА& 51,35 0,236
'He -100 1,8•10' ‘в* Ag 48,65 0,224
«Li 7,42 4,45 “•Sn 24,03 0,880
’Li 92,58 55,55 ‘«Sn 32,85 1.22
•Be 100 1,2 100 1,27
11B 80,36 7,2 lttXe 27,5 1,61
**С 98,89 1,11-10’ ‘••Ba 71,66 3,44
ltN 99,634 2,31 10* lttSm 26,7 0,0641
14O 00.759 1,84-10» lttTb 100 0, 070
«Ne 88,89 2,31-10* lttDy 0,0524 1,98-10“«
“Na 100 6,0 • 10* ««Dy 28,18 0,104
«Mg 78,70 8,34-10» ‘«Ta 0,0128 2, 4в • 10-і
«Al 100 8,5-10* ltlTa 99,9877 0,020
‘•Si 92,21 95,0 9,22-10* 14tOa 1,29 0,0080
»*s 4,7 5-10* ‘••Ов 41,0 0,283
••Ar 84,2 8, 08 • 10« “•Pt 38,8 0,477
«Ca 66,97 6, 06-10« ltTAu IOO 0,21
«Cr 83,7 1,06-10« «м рЬ 58,55 1,522
“Fe 91,66 8,25-10» tttBl 4 00 0,14
«Ni 67,88 8,24 - IO1 tttTb 100 0,045
»»Ав 100 8,2 «••и 0,720 0,0064
«Kr 56,90 28,5 «««XI 99,2745 0,0208
263
РАСПРОСТРАНЕННОСТЬ
РАСПЫЛЕНИЕ
Массовое числа
Рис. 2. Стандартная кривая распространённости нуклидов.
ми с образованием тяжёлых нуклидов вплоть до изотопов висмута н урана. Особый интерес в теории нуклеосинтеза представляет происхождение т. и. обойдённых ядер. Это изотопы Se, Mo, Cd, La, Dy и др. элементов, к-рые оказываются в стороне от путей нейтронного захвата. Распространённость обойдённых нуклидов примерно на два порядка меньше распространённости ядер, образующихся в процессах нейтронного захвата. Синтез обойдённых ядер объясняют обычно ядериыми реакциями с участием протонов (р, у), (р, п) или слабыми взаимодействиями с участием нейтрино, возникающими при взрыве сверхновой. He исключён также вклад, н мехаиизы их синтеза тройного деления ядер с вылетом обогащённых нейтронами лёгких заряж. частиц.
Несмотря иа То, что состав большинства звёзд, галактик и межзвёздной среды в оси. следует стандартной Кривой PH, существуют отклонения от иеё, вызванные разл. физ. причинами. Старые звёзды, принадлежащие гало Галактики и шаровым звёздным скоплениям, содержат тяжёлых элементов в 10—IO8 раз меньше, чем Солнечная система. Это связано с хим. эволюцией галактик. Нек-рые группы звёзд содержат тяжёлые элементы в пропорциях, существенно отличающихся от стандартных распространённостей, таковы, иапр,, т. и. суперметалл ич. звёзды (бариевые, CNO и др.). Существуют также обогащённые и обеднённые гелием звёзды, звёзды с низким содержанием Ca. Звёзды с аномальным хим. составом составляют примерно 10% всех звёзд, находящихся вблизи гл. последовательности (см. Герцшпрунга — Ресселла диаграмма) и имеющих темп-ру поверхности от 8000 до 20 000 К (см. X ими-чески пекулярные аеёзды).
Появились свидетельства в пользу того, что изотопный состав Солнечной системы также не является столь однородным, как казалось раньше. Открыты аиоыалии (большинство из и их иа уровне долей процента) в распространённостях изотопов кислорода, неона, магиия. Всё это указывает на многообразие процессов, сформировавших вещество звёзд, галактик н Солнечной системы.
Лит..- Франк-Каменецкий Д. А., Надё-ж и н Д. К., Распространенность элементов, в кн.; Физика космоса, 2 изд.. М., 1986; Ядерная астрофизика, пер. с англ., М., 1986; Крамаровскии Я. М., Чечев В. П., Синтез элементов во Вселенной, М., 1987.
В. П. Чечев, Я. М. Крамаровский. РАСПЫЛЕНИЕ твёрдых тел — разрушение твёрдых тел под действием бомбардировки их поверхности заряженными и нейтральными частицами (атомами, ионами, нейтронами, электронами и др.) и фотонами. Впервые
- наблюдалось иак разрушение катода в газовом разряде 264 (отсюда термин «катодное Р.»). Подукты Р.— ато-
мы, положит, и отрицат. ионы, а также нейтральные f ионизованные атомные н молекулярные комплекси (кластеры). Скорость Р. характеризуют полным коэф. К, равным ср. числу всех частиц, испущенных мишенью* приходящихся на одну бомбардирующую частицу, илі парциальными коэффициентами. Кроме К (интегралу ная характеристика) процесс Р. определяется таки» дифференц. характеристиками: энергетич. распределением распылённых частиц, нх угловым и зарядовым распределениями, распределением по состояниям возбуж* дения, по массам и др.
Различают иеск. видов Р., отличающихся механизмом процесса Р.: столкиовительиое (физ., или иоииое, Р.), к-рое доминирует в той области энергий бомбардирующих частиц, где преобладают упругие процессы (ядериое торможение); Р. за счёт иеупругих процессов — в результате возбуждения и ионизации атомоя твёрдого тела; хим. Р., к-рое возникает, если падающие частицы вступают в реакцию с атомами твёрдого тела, в результате чего иа поверхности образуются летучие соединения. Возможны сочетания иеск. механизмов Р.
Столкновнтельное распыление имеет место при передаче кинетич. энергии, бомбардирующих частиц атомам мишеии. Вследствие этого нек-рые атомы приобретают энергию, превышающую энергию связи Us поверхностных атомов и покидают мишень. При энергиях бомбардирующих частиц ниже нек-рого порога /п Р. отсутствует (Я = 0). Величина Sn при нормальном падении нонов иа мишень (угол падения 0 = 0) изменяется от 4 Ut1 если массы иоиов (Ma) и атомов мишеии (Mit) близки (Мв Sb Мм), до 50 Ua, если Mn Мм.
