Физические величины - Бабичев А.Н.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка):
Частица Квантовые числа /{jP)l2I.2J Импульс пучка, ГэВ/с Масса покоя М, МэВ Полная ширина Г, МэВ Продукты распада Относительная вероятность, % р, МэВ /с
S (2250) 1 (?) 2,04 2210—2280 60—150 (100) NK <10 851
Atz Xtz j Обнаружен 842 803
I(Jp)L2I, гг
Каскадные резонансы S , S = — 2, / = 1/2
S (1530) 1/2 (3/2+) Різ (0) 1531,8(0,3) 9,1 (0,5) Etz 100 148
— (-) 1535,0(0,6) 10,1 (1,9)
E (1820) 1/2 (3/2) 1823 (6) 20 ±U AK XK U (1530) Jt —45 —10 Мала -45 396 306 413 231
E (2030) 1/2 (?) — 2024 (6) 16 AK -20 587
XK Stz E (1530) ті -80 j Мала 524 573 418
ет, что в данном столбце таблицы приведены каналы распада частицы а~(а~=ъі-, х~ и т. п.), которые представляют собой также каналы распада частицы а+(а+ = р,+, т+ и т. п.) после замены всех продуктов распада зарядово-сопряженными.
В тех случаях, когда среднее время жизни указано через массу частицы, для получения времени жизни частицы в секундах необходимо подставить ее массу в мегаэлектрон-вольтах. Иногда вместо среднего времени жизни приводится средняя ширина состояния Г в энергетических единицах.
36.7. МЕЗОННЫЕ РЕЗОНАНСЫ
Зарядовая четность нейтральных мезонных резоиан-сов с нулевыми странностью, очарованием и другими характеристиками, входящих в состав изотопического мультиплета, обозначается символом Cn. Надежно установленные квантовые числа мезонных резоиансов в табл. 36.5 подчеркнуты; отсутствие черты означает, что указанные квантовые числа наиболее вероятны. Цифры п скобках после символа частицы, например К* (892), означают массу частицы в мегаэлектрон-вольтах и служат для идентификации данной частицы. Остальные обозначения те же, что в табл, 36.4.
36.8. БАРИОННЫЕ РЕЗОНАНСЫ
В табл. 36.6 в колонке «Импульс пучка» приведены значения импульса р первичных частиц (я- или К-мезонов), отвечающие образованию соответствующего бари-онного резонанса в л (K) р-соударения в лабораторной системе отсчета. Символ L2/, и являє гея спектроскопическим обозначением барионных резонансов со странностью S=O, —2; символ Li, 2/— спектроскопическим обозначением барионных резонансов со странностью S=—1; L — символ орбитального состояния мезоиа и бариона, образующих данный резонанс, причем символам S, Р,
D1 F ... отвечают значения орбитального квантового числа L=0, 1, 2, 3 ... соответственно. Штрихами при спектроскопическом символе различают состояния с одинаковыми квантовыми числами. В колонке «Полная ширина Г» в скобках приводится предпочтительное значение этого параметра, Остальные пояснения те же, что в § 36.6, 36.7.
36.9. МАГНИТНЫЕ МОМЕНТЫ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ
рв=еЬ/(2те С)=0,57883785- 10~1и МэВ/Тл — магнетон Бора для электрона;
(Xli = еЫ(2тцс)= 0,2799541 • 10~і2 МэВ/Тл — магнетон Бора для мюона;
р.дг=ей/(2/Ир?')—3,1524515- IO-14 МэВ/Тл — ядерный магнетон Бора,
Частица Магнитный момент [5]
е 1,001159652209 (31) p?
р 1,001165924 (9) (Xja
р 2,7928456 (11) pN
а -1,91304184 (88) (Xjv
А -0,613 (4)
2,379 (20) pN
X- -1,10 (5) Pn
В» —1,250 (14) pN
S- -1,85 (75) pN
992! Таблица 36.7. Параметры распада частиц
элементарных
36.10. ПАРАМЕТРЫ РАСПАДОВ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЧАСТИЦ
Схема распада « 9, град T А. град
А ->- рт~ 0,642+0,013 -6,5±3,5 0,76 7,7±4,1
А ->- птс° 0,646+0,044 - — —
S+ рт.о -0,979+0,016 36І34 0,17 187+6
S+ ->- ПтР 0,068+0,013 167±20 —0,97 -73+1Г
0,72+0,29 — — —
2- итс" —0,068+0,008 10±15 0,98 249±}?6
S0 An« —0,413+0,022 21±12 0,85 218+ІІ
E- -J- ATC- -0,434+0,015 2±6 0,90 184dt 12
Q- АК~ —0,10+0,38
Пусть SnP — амплитуды вероятностей распада на две частицы, находящиеся в S- и р-состояниях по относительному орбитальному моменту. Тогда
_ 2 |S| |Р| cos А . _ — 2|S| |Р| sin А _ + |Pi2 : iS^ + |P|2 ;
? = у 1 — a2 sin у; T = V\ — а2 COS 9.
Значения а, <p, v. А приведены в табл. 36,7
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Перкинс Д. Введение в физику высоких энергий: Пер. с англ. M.: Мир, 1975.
2. Клоуз Ф. Кварки и партоны. Введение в теорию: Пер. с англ. M.: Мир, 1982.
3 Окуиь JI. Б. Лептоны и кварки. M.: Наука, 1981,
4. Андреев И. В. Хромодинамика и жесткие процессы при высоких энергиях. M.: Наука, 1981.
5. Reviews of particle properties/Rev. Mod. Phys. 1984. Vol. 56, № 2. Pt. II. P. S2—S304.
Глава 37 ЯДЕРНЫЕ СВОЙСТВА НУКЛИДОВ
В. М. Кулаков
37.1. ТАБЛИЦА НУКЛИДОВ
В соответствии с общепринятой терминологией атомы с данным числом протонов и нейтронов в ядре принято называть нуклидами. Нуклиды с одинаковым числом протонов (т. е. принадлежащие одному химическому элементу) называют изотопами.
В табл. 37.1 приведены все достоверно известные радиоактивные и стабильные нуклиды в порядке возрастания массового числа для каждого элемента. Данные расположены в шести колонках. В первой колонке приведен общепринятый символ элемента и его зарядовое число Z. Во второй колонке указано массовое число А [символ /и, следующий за массовым числом, означает, что приведено метастабильное состояние нуклида; мета-стабильные состояния приведены лишь тогда, когда их периоды полураспада достаточно велики (Ja>l с), чтобы идентифицировать их независимо от основных состояний; символы гщ и Ui2 означают различные метастабиль-ные состояния одного нуклида]. В третьей колонке дан полный период полураспада нуклида на основании данных международного файла ENSDF — Evaluted Nucler Structure and Data File (в скобках указано стандартное отклонение A T112 в единицах младших разрядов приведенного числа).
