Электромагнитные поля в биосфере. Том 1 - Красногорская Н.
Скачать (прямая ссылка):
16.Deken R.H. de, Broekhrysex J., Bechet J., Mortier N. Etude speotro-photom^trique de la dissociation de la fonction sulfhydrile et struoture шо1ёси1а1ге de la cysteine.- Biochim. et Bicphys. acta,
17.Fischer W.H., Sturdy G.E., Ryan M.E., Lugh R.-A. Laboratories study of fluctuation fenomena. - Intern. J. Biometeorol., 1968, vol. 12.
a8.Кисловский Л.Д. 0 возможном молекулярном механизме влияния солнечной активности на процессы в биосфере. - В кн.: Влияние солнечной активности на атмосферу и биосферу Зелии. М.: Наука, 1971, с. 147.
19.Neuwirth R. Atmospharische Einflusse auf die Alterung eines anorga-nischen Sols. - Meteorol. Rundschau, 1955, Bd. 8, S. 108-113.
20.Moriysma H. Studies on Agent. Real cause of environmental pollution including Photoohemical oxidants. Tokyo: Igaku shoin Ltd.,1970.
21.Неэме Т.Г., Вихер Ю.И. Об изменении химических тестов вблизи воды. -В кн.: Динамика микробиологичеоких процессов в почве и обуславливающие ее факторы: Материалы симпозиума. Таллин, 1974, ч. 2, с.181-183.
22.Кисловский Д.Д. О стабилизации активных комплексов в додеказдричес -ких структурах вода. Физико-химический биологический аспект проблемы.
- В кн.: Структура и роль воды в живом организме'. Сб. № I, Л.:
Изд-во ЛГУ, 1966, С.171-Г78.
23.Кисловский Л.Д. К вопросу о возможной стабилизации радикалов при таянии льда и о чувствительности биологического метода их обнаружения. -В кн.: Свободно-радикальные процессы в биологических системах. М.
МОИП, 1964, с. 24.
24. Методология исследования развития сложных систем. Естественно-научный подход/Псд ред. Кратца К.О., Елисеева Э.Н. -Л.: Наука,1979, 316с.
ГЛАВА Ш. ПРОБЛЕМЫ ИЗБИЕНИЯ И ИСПОЛЬЗОВАНИЯ ЕСТЕСТВЕННЫХ
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ
I. МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ И МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ
I.I. Методы измерения электрических полей в атмосфере
Методы измерения электричеоких нолей в атмосфере целесообразно разделить на три класоа: в первом иэ них напряженность ЭП оценивается по равнссти потенциалов между электродами, находящимися в исследуемся поле, во втором - по величине заряда, индуцируемого измеряемым полем на поверхности проводника, в третьем - по влиянию поля на массовое движение электронов иди ионов естественной иди искусственной природа Д/. Третий класс весьма широк - он включает в себя, по утверждению автора работы [2], более 15 методов, используемых для измерения ЭП на разных высотах в атмосфере. Принятая классификация удобна для дальнейшего обсуждения, сднако довольно условна: в частности, в окрестности проводящих электродов, находящихся в ионосферной ели магнитосферной плазме, возникает сложная картина распределения SO а потоков заряженных частиц, определяющих измеряемые потенциалы электродов. Таким образом, при измерении разности потенциалов оценивается и аффект потоков заряженных частиц в исследуемом поле.
Физическую сущность измерений первого класса помогает уяснить потенциальная диаграмма на рис.64.
Предполагается, что в окружающей среде (околоземном космическом пространстве) имеется достаточно много заряженных частиц, электрическое поле которых существенно сказывается на распределении потенциала в окрестности электрода. Вблизи проводника, который приобретает отрицательный заряд (в силу большей подвижности Электронов, нежели ионов), создаётся ЭП (см.рис.64^), экранированное внутри сравнительно узкой дебаево-кой области (радиуса ? ) перераспределившимися и сосредоточившимися около проводника положительными ионами. Двойной зонд - устройство, наиболее часто применяемое для измерений первого класса,- представляет собой два проводника, находящихся в измеряемом поле и разнеоенных на расстояние d , существенно большее дебаевского радиуса 2) . Соботвеннве потенциалы электродов в атмосфере невелики или равны нулю. На ионосферных высотах, например, они порядка I В, а при измерениях в стратосфере на шарах-зондах и аэростатах ими обычно пренебрегают. Однако при измерениях в магнитосфере или, например, на Луне собственный потенциал такого измерительного устройства может достигать значительных величин.
л
-fcvvb
Рис. 64. Диаграмма энергии электрона вблизи металлического электрода (а) и двойного зонда (б)
- работа выхода электронов из металла, Ц. - собственные потенциалы электродов двойного заряда, R i - сопротивления покрытий электродов, i =1,2 относятся к первому и второму электродам зонда соответственно, I - ток электронов, D - дебаевский радиуо, d - расстояние между зондами, Б - измеряемая напряженность электрического поля
Суммируя падения напряжения по диаграмме, представленной на рис.6^6, в предположении, что через сопротивление R измерительного прибора протекает ток V , получим соотношение
ю- i * (Я,/я ) + (я2/л) ' m
где - сопротивление покрытия, - собственный потенциал электрода, - работа выхода иэ него электрона. Индексы i =1,2 относятся соответственно к первому и второму электродам зонда, Е - напряженность ЭП, измеряемая приборе».
