Теплофизические свойства технически важных газов при высоких температурах и давлениях - Зубарев В.Н.
ISBN 5-283-00108-3
Скачать (прямая ссылка):
0,1 575,0 М7 1,000 541,1 96,2 0,746
1,0 576,3 1,17 1,000 541,5 96,3 0,746
5,0 582,4 1,18 0,997 543,3 96,7 0,748
10,0 590,1 1,20 0,994 545,8 97,1 0,750
20,0 605,9 1,24 0,986 551,5 98,0 0,755
30,0 622,1 1,27 0,976 558,0 99,0 0,760
40,0 638,6 1,31 0,964 565,0 100,0 0,766
50,0 655,3 1,35 0,951 572,6 101,0 0,772
60,0 672,1 1,38 0,938 580,5 102,0 0,777
70,0 689,0 1,42 0,924 588,8 103,1 0,783
80,0 705,9 1,46 0,910 597,3 104.1 0,789
90,0 722,7 1,50 0,896 606,0 105,2 0,795
100,0 739,5 1,53 0,883 614,9 106,2 0,801
Г=1750 К
0,1 620,1 1,16 1,000 599,8 109,0 0,744
1,0 621,4 1,17 0,999 600,1 109,1 0,744
5,0 627,4 1,18 0,995 601,5 109,4 0,745
10,0 635,0 1,19 0,990 603,4 109,8 0,746
20,0 650,4 1,22 0,979 607,7 110,6 0,749
30,0 666,0 1,26 0,967 612,6 111,4 0,752
40,0 681,7 1,29 0,955 618,0 112,3 0,756
50,0 697,5 1,32 0,942 623,8 113,1 0,759
60,0 713,3 1,35 0,928 630,0 114,0 0,763
70,0 729,2 1,38 0,915 636,5 114,9 0,767
80,0 745,0 1,41 0,902 643,3 115,8 0,771
90,0 760.0 1,45 0,889 650,2 116,7 0,775
100,0 776,4 1,48 0,876 657,3 117,6 0,779
120,0 807,3 1,54 0,852 671,8 119,5 0,788
212 Диоксид углерода
P а к Фо 1 X Pr
662,1
663.4 669,3 676,8 691,7 706,7
721.7
736.8
751.8
766.9 781,8 796,7.
811.5 840,8 869,5
701,7
703.0
708.7 715,9
730.4
744.8 759,3
773.7
788.1
802.5
816.8
830.9 845,0 872,9 900,3
927.2
739,2 740,4 746,0 753,0 767,0 781,0 794,9 808,8 822,6 836,4 850,0 863,7 877,2 903,9
930.2 956,0
981.3
1,16 1,16 1,17 1,19 1,21 1,24 1,27 1,30 1,33 1,35 1,38 1,41 1,43 1,49 1,54
1,16 1,16
1.17
1.18 1,21 1,23 1,26 1,28 1,31
1.33 1,36 1,38 1,40
1.45 1,50 1,54
1,16 1,16
1.17
1.18 1,20 1,22 1,25 1,27 1,29 1,31
1.34 1,36 1,38 1,42
1.46 1,50 1,54
Г= 2000 К 1,000 0,999 0,994 0,988 0,976 0,963 0,951 0,938 0,925 0,912 0,900 0,887 0,875 0,852 0,830
T= 2250 К
1,000 0,999 0,994 0,988 0,975 0,962 0,949 0,937 0,924 0,912 0,900 0,888 0,877 0,855 0,834 0,815
T= 2500 К
1,000 0,999 0,994 0,987 0,975 0,962 0,950 0,938 0,926 0,914 0,902 0,891 0,880 0,859 0,839 0,821 0,803
655.2
655.4
656.5 657,9 661,2 665,0
669.3 673,9 678,8 684,0
689.4
695.0 700,8 712,7
725.1
707,9 708,1 708,9
710.0 712,5 715,5 718,8 722,5 726,5 730,7
735.1
739.7 744,4
754.4
764.8
775.5
758.5
758.6
759.2 760,0
762.0
764.3 766,9 769,9
773.1 776,5
780.1 783,9 787,9
796.2
805.0
814.1 823,5
120,9 121,0 121,3 121,6
122.3
123.1 123,8 124,6
125.4
126.2 127,0 127,8 128,6 130,2 131,8
132.2
132.3 132,6 132,9
133.5
134.2 134,9
135.6
136.3
137.0
137.7
138.4
139.1 140,6 142,0 143,4
143.0
143.1
143.3
143.6
144.2
144.8
145.4 146,0
146.7
147.3
147.9 148,6 149,2 150,6 151,9 153,2
154.5
213 5.2. Гексафторид серы
Экспериментальные данные о факторе сжимаемости гексафторида серы охватывают жидкую и газовую фазы в интервале температур 233—523 К при давлениях до 52 МПа (рис. 5.2).
Результаты измерения сжимаемости гексафторида серы в газообразном состоянии приведены в работах [154—157]. В табл. 5.4 даны краткие сведения об этих работах.
Таблица 5.4. Экспериментальные исследования сжимаемости гексафторида серы в газообразном состоянии
дтк Др, МПа Авторы Литература
307—404 313—501 298—363 233—473 2,3—11 2—13 1,1—7,9 0,4 -52 Клегг, Роулинсон, Ситтен (1955) Елема (1970) Мире, Розенталь, Синка (1969) Жердев, Улыбин (1973) [154] 155 156 157
Погрешность экспериментальных данных [154, 156, 157] составляет 0,25, [155]—0,5%. Невысокая точность данных [155] объясняется, очевидно, главным образом наличием примесей.
Уравнение состояния гексафторида серы получено в виде вириального уравнения (1.3). Для определения констант уравнения использована методика, изложенная в § 1.4. Обработано 60 экспериментальных точек по сжимаемости в интервалах р=0ч-300 кг/м3 и T= 300ч-523 К.
Применение потенциала Леннарда-Джонса (12-6) в качестве модельного для гексафторида серы не дало высокой точности аппроксимации экспериментальных данных уравнением состояния. Средняя квадратическая погрешность аппроксимации составила 1,08%. При этом получены следующие значения констант потенциала Леннарда-Джонса (12-6): b0= 1,2646-IO-3 м3/кг; е/к = = 229,44 К.
Низкая точность аппроксимации, очевидно, связана не только с невысокой точностью экспериментальных данных, но и с тем, что для гексафторида серы двухпараметрический потенциал Леннарда-Джонса (12-6) не является достаточно подходящим в качестве модельного потенциала, отображающего взаимодействие молекул. В связи с этим получено уравнение состояния гексафторида серы на основе трехпараметрического потенциала сферической оболочки.
При значении третьего параметра потенциала rj, = l,7 второй, третий и четвертый приведенные вириальные коэффициенты, рассчитанные в [6—8], аппроксимированы полиномами вида (2.1)—(2.3) в интервалах приведенных температур соответственно: Г*=0,25-МО; Г*=0,7МО и 7"* = 0,55ч-10. Константы аппроксимации приведенных вириальных коэффициентов имеют следующие значения:
