Теплофизические свойства технически важных газов при высоких температурах и давлениях - Зубарев В.Н.
ISBN 5-283-00108-3
Скачать (прямая ссылка):
760.6
643,1
0,999 647,6 652,3 661,6 670,9 680,1
689.3
698.4 707,4
1,67
1.67
1.68 1,69 1,72 1,75 1,78 1,80 1,83 1,86 1,88 1,91 1,93 1,98 2,03 2,08
1.67
1244,9
1.68 1,69 1,72 1,74 1,77 1,79 1,81 1,84
Г= 2250 К
1,000 0,999 0,994 0,988 0,975 0,963 0,951 0,939 0,927 0,916 0,905 0,893 0,882 0,861 0,841 0,821
Г= 2500 К
1,000
46,4 0,994 0,988 0,976 0,965 0,953 0,942 0,931 0,920
1162.5
1162.6
1163.1
1163,8
1165.7 1168,0
1170.8
1173.9 1177,4
1181.2 1185,3 1189,7 1194,3 1204,1
1214.7
1225.8
43,3
43.3 43,5
43.7
44.1
44.5 45,0
45.4 45,9
46.3
46.8
47.2 47,7
48.6
49.5
50.4
1244,8 46,3 0,667
0,666
1245,1 46,5 0,665
1245,6 46,7 0,663
1246,8 47,1 0,660
1248,5 47,5 0,657
1250,5 47,9 0,654
1252,9 48,3 0,651
1255,6 48,7 0,649
1258,5 49,1 0,646 Криптон
P а к а/ао Л X Pr
80,0 716,4 1,86 0,910 1261,8 49,5 0,643
90,0 725,3 1,88 0,899 1265,2 49,9 0,641
100,0 •734,2 1,91 0,889 1268,9 50,3 0,638
120,0 751,7 1,95 0,869 1276,9 51,2 0,634
140,0 769,0 1,99 0,850 1285,6 52,0 0,629
160,0 786,0 2,04 0,832 1294,9 52,8 0,625
180,0 802,8 2,08 0,815 1304,6 53,7 0,622
7-=2750 К
0,1 674,4 1,67 1,000 1324,1 49,3 0,667
1,0 675,2 1,67 0,999 1324,1 49,3 0,666
5,0 678,8 1,68 0,994 1324,2 49,4 0,665
10,0 683,3 1,69 0,989 1324,5 49,6 0,664
20,0 692,2 1,71 0,978 1325,3 50,0 0,660
30,0 701,0 1,73 0,967 1326,4 50,3 0,658
40,0 709,8 1,76 0,956 1327,8 50,7 0,655
50,0 718,6 1,78 0,945 1329,6 51,1 0,652
60,0 727,2 1,80 0,935 1331,6 51,4 0,649
70,0 735,9 1,82 0,925 1333,9 51,8 0,647
80,0 744,4 1,84 0,915 1336,5 52,2 0,644
90,0 753,0 1,86 0,905 1339,3 52,6 0,642
100,0 761,4 1,88 0,895 1342,2 52,9 0,639
120,0 778,2 1,92 0,877 1348,8 53,7 0,635
140,0 794,7 1,96 0,859 1355,9 54,5 0,630
160,0 811,0 2,00 0,842 1363,7 55,2 0,626
180,0 827,0 2,04 0,826 1371,9 56,0 0,623
200,0 842,8 2,08 0,810 1380,5 56,8 0,619
Г= 3000 К
0,1 704,4 1,67 1,000 1400,8 52,1 0,667
1,0 705,2 1,67 0,999 1400,8 52,1 0,666
5,0 708,6 1,68 0,995 1400,8 52,3 0,665
10,0 712,9 1,69 0,989 1400,8 52,4 0,664
14,0 716,3 1,70 0,985 1401,0 52,6 0,662
16,0 718,0 1,70 0,983 1401,0 52,6 0,662
20,0 721,4 1,71 0,979 1401,2 52,8 0,661
30,0 729,9 1,73 0,968 1402,0 53,1 0,658
40,0 738,3 1,75 0,958 1403,0 53,4 0,655
50,0 746,7 1,77 0,948 1404,3 53,8 0,652
60,0 755,0 1,79 0,938 1405,8 54,1 0,650
70,0 763,3 1,81 0,929 1407,6 54,5 0,647
80,0 771,5 1,83 0,919 1409,6 54,8 0,645
90,0 779,7 1,84 0,910 1411,8 55,2 0,642
100,0 787,8 1,86 0,901 1414,2 55,5 0,640
120,0 803,8 1,90 0,884 1419,5 56,2 0,636
140,0 819,7 1,94 0,867 1425,4 56,9 0,632
160,0 835,3 1,97 0,851 1431,9 57,6 0,628
180,0 850,7 2,01 0,835 1438,9 58,3 0,624
200,0 866,0 2,04 0,821 1446,2 59,0 0,620
220,0 881,0 2,07 0,806 1454,0 59,7 0,617
59 2.3. Ксенон
В табл. 2.7 представлены работы, в которых исследована сжимаемость ксенона в газообразном состоянии.
Таблица 2.7. Экспериментальные исследования сжимаемости ксенона н газообразном состоянии
AT, K Ар, МПа Автор Литературный источник
290- 573 2 40 Битти (1951) [43]
273- -423 20—280 Михельс, Вассенаар, [44]
Лауэрс (1954)
273- 973 1 5 Валлей. Люпьен, Шней- [45]
дер (1955)
308 - 723 3 45 Рабинович (1970) [33]
Среди опубликованных pvT-данных газообразного ксенона надежными являются данные Амстердамской лаборатории [44]. Плотность измерена в довольно широкой области параметров состояния на семи изотермах от 273 до 423 К.
Валлей с сотрудниками [451 исследовали термические свойства ксенона методом Барнетта в более широком интервале температур до давления 5 МПа. Авторы представили данные в виде вириального уравнения состояния в ряде по давлению. В процессе обработки использованы значения плотности, рассчитанные по этому уравнению.
Битти и соавторы [43] представили свои экспериментальные данные на тринадцати изотермах в довольно широкой области параметров состояния. Однако данные [43], по-видимому, не отличаются высокой точностью из-за недостаточной чистоты исследуемого вещества; они отклоняются от данных о сжимаемости других авторов на 0,25 —0,8%.
Значительно расширили область исследования термических свойств ксенона Рабинович и сотрудники [33]. Авторы оценивают среднюю погрешность экспериментальных данных в 0,15%.
Попытка описать с высокой точностью экспериментальные данные уравнением (1.3) с использованием потенциала Леннарда-Джонса (12-6) не дала удовлетворительных результатов. При этом для второго, четвертого и пятого вириальных коэффициентов использованы аппроксимирующие полиномы, приведенные в § 2.1. В третий вириальный коэффициент введена поправка на неаддитивность. В табл. 2.8 показаны некоторые варианты такой аппроксимации.
Из табл. 2.8 видно, что применение потенциала Леннарда-Джонса (12-6) не позволяет описать экспериментальные данные о сжимаемости ксенона с высокой точностью, причем последняя несколько возрастает с повышением нижнего температурного предела. Однако при низкой точности описания экспериментальных данных нельзя успешно решить задачу экстраполяции уравнения состояния за пределы экспериментальной области.
