Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Зубарев В.Н. -> "Теплофизические свойства технически важных газов при высоких температурах и давлениях" -> 21

Теплофизические свойства технически важных газов при высоких температурах и давлениях - Зубарев В.Н.

Зубарев В.Н., Козлов А.Д., Кузнецов В.Д. Теплофизические свойства технически важных газов при высоких температурах и давлениях — М.: Энергоатомиздат, 1989. — 232 c.
ISBN 5-283-00108-3
Скачать (прямая ссылка): teplofizsvoystvagazov1989.djvu
Предыдущая << 1 .. 15 16 17 18 19 20 < 21 > 22 23 24 25 26 27 .. 104 >> Следующая

P а к а/а0 Ч X Pr
120,0 . 1140,2 1,86 0,896 1147,8 94,2 0,638
140,0 11,59,2 1,89 0,881 1149,9 95,1 0,634
160,0 1178,0 1,92 0,867 1152,4 95,9 0,630
' 180,0 1196,6 1,95 0,853 1155,2 96,8 0,627
200,0 1214,9 1,97 0,840 1158,3 97,6 0,623
220,0 1233,0 2,00 0,828 1161,6 98,5 0,620
240,0 1250,8 2,03 0,816 1165,1 99,3 0,617
260,0 1268,5 2,06 0,804 1168,9 100,2 0,614
280,0 1285,9 2,08 0,793 1172,8 101,0 0,611
300,0 1303,1 2,11 0,782 1176,9 101,9 0,608

2.2. Крнптон

В табл. 2.4 приводятся основные работы, в которых исследована сжимаемость криптона.

Таблица 2.4. Экспериментальные исследования плотности криптона в газообразном состоянии

дг, К Ар, МПа Автор Литературный источник
273,15—573,15 20—40 Битти, Брайерли, Барриалт [38]
(1952)
273,15—873,15 1—8 Валлей, Шнейдер (1954) [39]
273,15—423,15 1,8—303,3 Траппеньерс, Вассенаар, [40]
Уолкерс (1966)
293,15—738,15 5—41 Рабинович, Токина, Бере- [33]
зин (1970)

Довольно обширную область по температуре охватывают данные о сжимаемости газообразного криптона, полученные в [39 ]. Сжимаемость измерена методом Барнетта. Работа проведена тщательно, большое внимание уделено чистоте исследуемого вещества.

Траппеньерс с сотрудниками [40] представили сжимаемость криптона в газообразном состоянии в широкой области давлений. Опытные данные, отличающиеся высокой точностью, представлены на семи изотермах с интервалом АГ= 25 К.

Данные работы [38 ], по-видимому, не являются высокоточными из-за недостаточной чистоты исследуемого вещества.

В работе {33] плотность криптона в газообразном состоянии измерена относительным методом. Погрешность экспериментальных данных авторы оценивают в 0,12%.

Предварительная обработка по уравнению (1.3) показала, что при использовании потенциала Леннарда-Джонса (12-6) достаточно точное описание экспериментальных данных получается в области температур выше 373,15 К.

На рис. 2.3 представлены области экспериментального исследования удельного объема криптона; заштрихована область параметров состояния экспериментальных данных, заложенная в программу получения уравнения состояния.

46 wo

Рис. 2.3

С*

0,8 0,7 0,6 0,5 № 0,3 42

I
I
\ \
V
N Ч W ч
— __


1 2

3 f 5 6

Рис. 2.4

7 8 9 T*

Рис. 2.3. Область обработки данных о сжимаемости газообразного криптона: I [38]; 2- [39]; 3- [40]; 4— [33]

Рис. 2.4. Неадцитивный третий вириальный коэффициент криптона С*

Для получения уравнения состояния криптона использовано 88 экспериментальных точек: 17 точек из работы [39]; 25 точек, полученных в работе [40]; 27 точек из работы [38] и 19 точек из работы [33].

В результате обработки отобранных экспериментальных данных найдены значения параметров потенциала Леннарда-Джонса (12-6) для криптона: Ь0=0,664196965-IO"3 м3/кг; є/к= 164,990642 К.

Уравнение состояния описывает экспериментальные данные о факторе сжимаемости криптона со средней квадратической погрешностью 0,11%, причем данные Битти описываются с погрешностью 0,11, данные Рабиновича—0,15, Валлея—0,13 и Траппеньерса—0,08%.

Коэффициенты аппроксимирующих полиномов для приведенных вириальных коэффициентов В*, D* и Е* использованы те же, что и при получении уравнения состояния аргона (см. § 2.1).

Введена поправка на неаддитивность в третий вириальный коэффициент. Неаддитивный третий вириальный коэффициент криптона представлен на рис. 2.4. Рассчитанные значения неаддитивного третьего вириального коэффициента аппроксимированы полиномом вида (2.2). Константы аппроксимации имеют следующие значения:

C0 = 1,67850533 • 10 "1 c1 = 1,95035473 10° c2= — 1,13655092-IO1 C3=4,23561349 -IO1 c4= —8,95529206-IO1

C5 = 1,22120361 IO2 c6=-1,04612408-IO2 с7 = 5,01737361 IO1 c8= —1,04183061 -IO1

Для получения единых констант модельного потенциала Леннарда-Джонса (12-6) применен метод переаппроксимации (§ 1.5). В обработку включены: представленное выше теоретически обоснованное уравнение состояния криптона, эмпирическое уравнение состояния из работы [41], уравнения вязкости и теплопроводности криптона при атмосферном давлении из работы [34] и уравнения вязкости и теплопроводности при повышенном давлении из [41].

При обработке указанных данных использованы константы аппроксимации для соотношения fJSl(2-2)* и вириальных коэффициентов В'п, С'п и Bx, С'х, приведенные в § 2.1.

Средняя квадратическая погрешность аппроксимации данных, %: 8z=0,316; Srj0=2,289; Srj =2,680; SX0 =2,289; SX= 1,898.

47 Для расчета таблиц термодинамических свойств криптона получены выражения, описывающие идеально-газовые функции.

Для криптона, так же как и для аргона, теплоемкость с®=Const в широкой области температур; тогда C0IR=2,5.

За начало отсчета энтальпии принимается состояние кристалла при О К. Теплота сублимации при О К принята по данным [37], AAo = 1,33556-Ю5 Дж/кг. В программе расчета термодинамических свойств используется комплекс

А0-А8+АА8=А0-А§ Mg AAg 1000 _ AAg

RT ~ RT + ЯГ ' 1000A T ~2'5 + Ю00ЛТ' ( }
Предыдущая << 1 .. 15 16 17 18 19 20 < 21 > 22 23 24 25 26 27 .. 104 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed