Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Зельдович Я.Б. -> "Теория тяготения и эволюция звезд" -> 188

Теория тяготения и эволюция звезд - Зельдович Я.Б.

Зельдович Я.Б., Новиков И.Д. Теория тяготения и эволюция звезд — М.: Наука , 1971. — 486 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyatyagoteniya1971.djvu
Предыдущая << 1 .. 182 183 184 185 186 187 < 188 > 189 190 191 192 193 194 .. 200 >> Следующая


Оценим, какую долю от массы видимых звезд Галактики могут составлять невидимые звезды, если бы их образованию не мешали катастрофы и если не учитывать возможность потери массы. Для оценки, очевидно, надо поделить суммарную массу звезд с Af> ikf®, возникших за всевремя существования Галактики, на массу звезд с M <. 1,2 Ж®. При этой оценке, поступая аналогично расчету (14.4.3), приходится предполагать, что темп звездообразования оставался неизменным за все время существования Галактики. Кроме того, следует учесть, что минимальная масса звезды, которая успевает за время существования Галактики образоваться из диффузной среды путем гравитационного сжатия, около 0,1 ilf®. Впрочем, результат изменится (уменьшится) всего в три раза, если взять минимальную массу 0,01 Л/®. Таким образом, искомое отношение с учетом (14.4.2) будет

OO

f AT1'2 «да

M J

JrJ невидим 1,2 П п

Ti-- SS-= °>6'

видим J M^dM

од

Итак, невидимая масса может составлять существенную долю видимой. К сожалению, точность определения масс звездных систем и их видимых компонент пока недостаточна для обнаружения невидимых звезд подобным способом. Вращение звезд и 458 коллапсировавшие звезды и белые дыры (отоны) [гл. 14

другие источники потери массы могут существенно уменьшить отношение Мневидим/Мвидим [см. Новиков, Озерной (1964)].

При рассмотрении числа коллапсировавших звезд формально минимальная масса исходной звезды равна 3,2 М©: это есть масса покоя критической нейтронной звезды (см. табл. XIV в главе о пульсарах). Именно эта величина, а не масса нейтронной звезды после потери энергии (около 2 М©) должна войти в теорию. Однако ввиду неточности вычисления Mkрит (см. стр. 319) мы приняли M0f Крит ~ 2 М©.

Фактически (см. § 4 гл. 11 и Приложение 2) потери массы при образовании нейтронных звезд весьма велики. До настоящего времени нет последовательных расчетов, охватывающих весь период спокойной эволюции до релятивистского коллапса. Можно, например, лишь очень грубо предположить, что кол-лапсары возникают лишь из звезд с M0 > ЗОМ©. Согласно замечанию Камерона (1971), приведенному в § 1 данной главы, не исключено, что этот процесс сопровождается выделением энергии меньшим, чем при рождении нейтронной звезды (пульсара).

Наконец, напомним, что опыты Вебера, если правильна его интерпретация, требуют присутствия большого числа отонов в ядре нашей Галактики. Только столкновения отонов между собой способны рождать мощные импульсы гравитационного излучения без сопровождения их выделением энергии в обычных формах и в виде нейтрино.

Астрономия в настоящее время стоит на пороге двух тесно связанных между собой событий грандиозной важности: приближается обнаружение и идентификация отдельных релятивистских объектов; назревает понимание роли таких объектов в эволюции звезд, галактик, ядер галактик и квазаров.

§ 5. Отоны космологического происхождения

До сих пор мы говорили главным образом о черных дырах, являющихся конечным этапом релятивистского коллапса звезд достаточно большой массы.

Образование отдельных звезд во Вселенной из разреженного первоначально вещества возможно лишь на сравнительно поздней стадии космологического расширения, в «наше время». В горячей модели Вселенной на ранней стадии давление излучения препятствует проявлению гравитационной неустойчивости расширяющегося вещества, и обособление отдельных тел, как резуль-. тат роста малых возмущений, невозможно.

Однако в принципе возможно, что с самого начала космологического расширения в отдельных местах были большие неоднородности и отклонения метрики от однородной и изотропной. В этом случае возможно обособление отдельных масс. В горячей модели Вселенной на ранней стадии плотность излучения (а так- § 53 отоны космологического происхождения 459

же пар — частиц и античастиц всех сортов) гигантски превосходит плотность барионов. Рано обособившиеся тела должны состоять в основном из квантов и пар. Но, как мы показали выше, устойчивое равновесие ультрарелятивистского газа в собственном поле тяготения невозможно и обособившаяся масса будет кол-лапсировать. Поэтому массы, обособившиеся на ранней стадии, представляли бы собой нечто вроде так называемых геонов Уилера (1960), состоящих в основном из квантов и пар, однако не статических, а кол лансирующих и образующих черные дыры.

Мыслим и другой тип сильной неоднородности на раннем этапе расширения [Новиков (1964b), Нееман (1965)]. Предположим, что в начальный момент космологического расширения начало расширяться не все вещество Вселенной. Некоторые области (ядра) задержались и по общему «мировому» времени некоторый период не расширяются. Эта задержка по времени внешнего наблюдателя может быть произвольной длительности и для разных ядер разная. Затем происходит расширение ядра и его вещество выходит из под гравитационного радиуса. Расширение ядра внешний наблюдатель видит как взрыв, выделение огромной энергии.

Математическая модель подобного задержавшегося в расширении, а затем взрывающегося ядра построена в § 14 гл. 2 как модель «белой дыры» *). Такая модель конкретизирует, в некотором смысле, идею сверхплотных D-тел, давно развиваемую В. А. Амбарцумяном (1961, 1964).
Предыдущая << 1 .. 182 183 184 185 186 187 < 188 > 189 190 191 192 193 194 .. 200 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed