Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Захарьевский А.Н. -> "Интерферометры" -> 93

Интерферометры - Захарьевский А.Н.

Захарьевский А.Н. Интерферометры — Оборонная промышленность, 1952. — 296 c.
Скачать (прямая ссылка): interferomenti1952.djvu
Предыдущая << 1 .. 87 88 89 90 91 92 < 93 > 94 95 96 97 98 99 .. 103 >> Следующая


ние связи может происходить не только за счет сдвига пятен в плоскости интерференционного поля, но и за счет несовпадения одного из пятен с этой плоскостью (фиг. 191,Л).

В интерферометрах применяются различные средства для усиления связи между пятнами. Если схема интерферометра допускает регулировку, то сближения пятен можно достигнуть без изменения их размеров за счет перемещений деталей интерферометра (фиг. 192,А). Если схема интерферометра не допускает регулировки,

263. то относительное перекрытие пятен может быть увеличено за счет сокращения входного зрачка. Если входная диафрагма щелевидная, то при постепенном уменьшении ее ширины (см. фиг. 183,Б и В) пятна видоизменяются по фиг. 192при уменьшении диаметра круглой диафрагмы — по фиг. 192,5. В двух последних случаях достигнуть полной связи, т. е. полного совпадения пятен, конечно, нельзя.

Сильная связь между пятнами si и s2 является тем необходимым условием для возникновения интерференционных явлений, которое должно быть выполнено во всех вообще интерферомет-

--О-—/л

V-O-S=1^

,!B--H--J......J

.....0-ti

ными пятнами.

pax. Ниже будет показано, что это же условие является одновременно и достаточным для интерферометров первого типа (с одним входным зрачком). Пользуясь понятиями геометрической оптики, можно разъяснить его следующим образом.

Спроектируем через одну из ветвей интерферометра сетку нитей так, чтобы ее изображение получилось в плоскости интерференционного поля. Для возникновения интерференции необходимо:

1) чтобы второе изображение (даваемое второй ветвью интерферометра) лежало в той же плоскости и

2) чтобы соответственные точки первого и второго изображений были совмещены друг с другом во всем интерференционном поле. Такая формулировка указывает и на метод контроля при юстировке интерферометра: два изображения сетки,- получающиеся в интерференционном поле: а) должны быть наблюдаемы без перефокусировки (без параллакса) и б) не должны быть раздвоены.

264. Для большего уточнения этих условий должны быть определены допустимые величины; а) несовпадения плоскостей (несфокусиро-ванность) двух изображений; б) раздвоения изображений. Из более подробного разбора выясняется, что контрастные полосы в широко оовещенном интерференционном поле могут быть получены при несфокусированности изображений не более (V3-M/2) отрезка d (см. фиг. 183), определяемого по формуле (132). Допуск на двоение должен быть не более 1A размера дифракционного пятна, т. е. площадь относительного перекрытия пятен должна быть не менее 8/4 площади каждого пятна. При этих допусках два изображения не могут быть «разрешены» системой интерферометра и практически сливаются в одно изображение. Исходя из указанных допусков, можно рассчитать размеры диафрагм для каждой данной схемы интерферометра по формулам геометрической оптики.

Рассмотрим несколько реальных схем. Схема микроинтерферометра

Г : в; Pz J-1. д.

Фиг. 193. Схема для наблюдения колец Ньютона.

Линника (см. § 23) такова, что при различных смещениях деталей раздвоение изображений в плоскости В (см. фиг. 152) принципиально невозможно. При продольных смещениях зеркал Si и S2 или объективов O1 и O2 происходит расфокусировка изображений. В схеме для наблюдения колец равного наклона (см. фиг. 190), напротив, мы имеем только сдвиг изображений. Так как любая пара когерентных точек сдвинута здесь одна относительно другой в одном и том же направлении, то в качестве входной диафрагмы L может; быть взята щель, ориентированная параллельно ребру клиновидной пластинки Р. При этом усиление связи между дифракционными пятнами будет происходить по схеме фиг. 192,?.

На фиг. 193 представлена схема для наблюдения колец Ньютона в воздушном слое между стеклами P1 и P2 (сравнить с фиг. 71). Диафрагма L установлена в фокусе объектива O1. Изображение сетки В через объектив Oi проектируется на плоскость Bri. Для наблюдателя, рассматривающего интерференцию через линзу O2, одно из изображений, отраженное от стекла Pi, получается в плоскости Bri. Второе изображение, отраженное от стекла P2, получается на кривой по-

265. верхности, отмеченной пунктиром Br2. Свойством этой схемы является кривизна одного из изображений. Входная диафрагма L должна быть круглая и ее диаметр долж'ен быть рассчитан для крайних точек поля соответственно расстоянию между изображениями Br1 и Br2.

Интересны свойства интерферометра Цендера-Маха, теории которого посвящено большое число статей (см., например, W. Kin-

а

Фиг. 194. Условия интерференции в интерферометре Цендера-Маха.

Ч

der [7]; F. D. Bennett [16]; J. Winkler [17]). Назначение прибора описано выше в § 28. Схема освещения, при которой источник света сопряжен с интерференционным полем, представлена на фиг. 194,А. Линза О проектирует сетку В в плоскость интерференции Brr'. В исходном положении все четыре пластинки интерферометра S1, S2, Ss, Si параллельны и расстояния между ними подобраны так, что два изображения Brrr1 и Brrr2 сливаются в одно. Построение изображений в нижней ветви более подробно показано на фиг. 194Д Пер-
Предыдущая << 1 .. 87 88 89 90 91 92 < 93 > 94 95 96 97 98 99 .. 103 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed