Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Захарьевский А.Н. -> "Интерферометры" -> 61

Интерферометры - Захарьевский А.Н.

Захарьевский А.Н. Интерферометры — Оборонная промышленность, 1952. — 296 c.
Скачать (прямая ссылка): interferomenti1952.djvu
Предыдущая << 1 .. 55 56 57 58 59 60 < 61 > 62 63 64 65 66 67 .. 103 >> Следующая


167 метра, рассматривают сквозь объектив O2 поверхности зеркал S1 и S2, руководствуясь при этом нанесенными на зеркалах штрихами или мелкими дефектами поверхностей (царапины, точки, пылинки). Зеркала устанавливаются на одинаковом видимом расстоянии, что проверяется одним из известных в оптике методов, например, по отсутствию параллакса. После такой установки будет достигнуто расположение, указанное на фиг. 125,Б. Для перехода к схеме А надо отодвинуть зеркало S1 на величину (ІІ + І2), пользуясь миллиметровой линейкой.

4. Испытание волновых аберраций зрительных труб принципиально ничем не отличается от испытания пластинок. Схема испытания представлена на фиг. 126. Если совместить выходные зрачки интерферометра путем микрометренных наклонов трубы Т, то оптическая ось трубы будет установлена перпендикулярно к зеркалу S2. Аберрации в наклонных пучках (вне центра поля) могут быть

наблюдаемы после соответственных поворотов трубы T и зеркала S2.

При схеме фиг. 126 могут быть о д н о в р е-St2 м е н н о выполнены как условие контрастности, л так и условие яркости полос. Обозначим рас-Фиг. 126. Схема для испытания телескопиче- стояние от входного ской системы. зрачка трубы А до вы-

ходного зрачка E через р и от выходного зрачка E до зеркала S2 через с. По условию контрастности требуется, чтобы оптическая длина обеих ветвей интерферометра была одинакова, т. е.

b = a+p + c+s,

где через S обозначена сумма (я— \)d, в которой я — показатели преломления стекол трубы и d — толщины стекол.

По условию яркости требуется, чтобы изображение зеркала S2, даваемое оптической системой трубы, находилось от пластинки M на таком же расстоянии, как и зеркало S1, т. е.:

Ь = а + сТ2,

где Г— увеличение трубы. Из двух уравнений получаются следующие значения с и Ь, удовлетворяющие обоим условиям:

,__P+s _

Г2-

? = a + (/> + s)-

1 '

Г2

168 §18. Интерферометры для испытания объективов

1. Первоначальное представление об аберрациях и способах их-выражения можно получить из фиг. 127. Плоская световая волна, пройдя через объектив, превращается в почти сферическую волну W с центром в фокусе объектива F0. Если падающий пучок параллелен оптической оси объектива, то волновая поверхность есть поверхность, вращения. Нормали к этой поверхности (световые лучи) пересекают оптическую ось в различных точках. Лучи, близкие к оси (ыя=Ю), пересекаются в «гауссовом фокусе» F0; лучи, идущие под. углом и, пересекают ось в точке Fu. С точки зрения лучевой оптики коррекция оптической системы характеризуется продольной аберра-

цией о или поперечной аберрацией z. Величины о и z суть функции от угла и, которые чаще всего изображаются в виде графиков-С точки зрения волновой оптики аберрациями являются отступления волновой поверхности от сферы. Описав вокруг центра F0 сферу S, касательную к вершине волны, мы найдем, например, что для края объектива волновая аберрация равна С =aF0 — bF0. Эта аберрация есть функция от угла и и обычно выражается также в виде графика.

Волновые поверхности, соответствующие наклонным пучкам лучей, не имеют симметричной формы. Поэтому для их характеристики необходимо знать аберрации в нескольких сечениях светового пучка.

Форма волновой поверхности тесным образом связана с распределением световой энергии в изображении или, иначе говоря, с качеством изображения [48]. Однако рассчитать распределение энергии, исходя из формы волны, очень трудно. Поэтому измерение аберраций всегда сопровождается изучением вида изображения простейшего объекта — светящейся точки.

Для выяснения связи между продольной, поперечной И ВОЛНОВОЙ-аберрациями обратимся к фйг. 128, которая вычерчена в утрированном виде. В действительности ориентировочные величины различных элементов этой фигуры таковы: OFo^lOO мм; а <4 мм; 0,1 мм; волновая аберрация С (например, отрезки ab, a'b') не превышает нескольких микрон; м<0,1 (6°). Эти численные соотношения позволяют пользоваться приводимыми ниже приближенными формулами.

S W

Фиг. 127. Продольная, поперечная и волновая аберрации объектива.

172 Центр сферы сравнения 5 находится в точке F0. Нормаль к волновой поверхности W при угле и проходит по направлению FuA и пересекает ось в точке Fu на расстоянии а (<0) от F0. Поперечная аберрация z (<С0) равна

2=0«. _ (110) Волновая аберрация при угле и равна С = ab, а при угле (и+ du) равна С + dl = a'b', так что dl = a'b' — ab. Проведя через

точку b окружность, параллельную S, найдем, что dl, = fdu а, где /= OF0. Так

как а = ¦—— то

/

dl = —z du, (111) С =-]zdu. (Ill')

Если в результате расчета или измерения получена одна из аберраций a , z или С, то две другие аберрации могут быть вычислены с помощью формул (110), (111).

Кроме сферы сравнения 5 с центром в точке F0 (фиг. 128), могут быть построены другие сферы сравнения с центрами в иных точках оптической оси. Характеристикой оптической системы являются остаточные волновые аберрации, отнесенные к

такой сфере сравнения, которая наиболее близко подходит к волновой поверхности. Если определена аберрация относительно одной из сфер сравнения, то аберрации относительно иных сфер сравнения могут быть получены без дополнительных измерений
Предыдущая << 1 .. 55 56 57 58 59 60 < 61 > 62 63 64 65 66 67 .. 103 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed