Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Захарьевский А.Н. -> "Интерферометры" -> 60

Интерферометры - Захарьевский А.Н.

Захарьевский А.Н. Интерферометры — Оборонная промышленность, 1952. — 296 c.
Скачать (прямая ссылка): interferomenti1952.djvu
Предыдущая << 1 .. 54 55 56 57 58 59 < 60 > 61 62 63 64 65 66 .. 103 >> Следующая


При истолковании результатов наблюдений надо иметь в виду, что свет проходит сквозь испытуемую деталь дважды и действие всех дефектов удваивается. Чтобы отделить влияние дефектов поверхностей от неоднородности стекла, необходимо дополнительное испытание поверхностей пластинки по пробному стеклу. Если при этом поверхности окажутся плоскими, то остаточная фокуеность и местные искривления полос должны быть целиком отнесены за счет неоднородности стекла. Труднее всего решить вопрос о причинах оптической клиновидности пластинки, которая может происходить

165 как от клиновидности в геометрическом смысле, так и от неоднородности стекла. Если произвести испытание пластинки двумя методами,— в отраженном свете по кольцам равного наклона (см. фиг. 76) и в проходящем свете — на интерферометре (см. фиг. 124), то из сравнения результатов этих испытаний можно выяснить как точную геометрическую форму пластинки, так и распределение показателя преломления по пластинке.

Дефекты волновой поверхности наиболее резко выступают при большой ширине полос, что достигается путем регулировки зеркала S2. Искривления полос, выраженные в долях расстояний между полосами, остаются постоянными независимо от ширины полос. Направление возрастания номеров полос определяется путем легкого надавливания на одну из ветвей интерферометра. Полосы при этом смещаются в ту или иную сторону в зависимости от направления возрастания.

При испытании различных пластинок и призм ход лучей в них должен быть именно такой, для которого эти детали рассчитаны. На фиг. 124 представлены различные случаи испытаний. Призма спектрометра (фиг. 124,.Б) испытывается при угле наименьшего отклонения. Призма бинокля (фиг. 124И) установлена при испытаниях так, как она стоит в бинокле и т. п. Во всех случаях в интерферометре переставляется только зеркало S2, и совмещение выходных зрачков достигается путем наклонов этого же зеркала. Зеркалу Si можно давать только продольные перемещения для уравнивания длин двух ветвей интерферометра.

С помощью этого же интерферометра можно производить испытания отдельных линз. Линза должна быть предварительно скомпенсирована до плоской пластинки с помощью специальных компенсационных линз, как показано на фиг. 124,Д. Компенсационные линзы изготовляются из того же сорта стекла и имеют такие же радиусы кривизны, как и испытуемая линза. Так как для каждого типа линз требуются особые компенсационные линзы, то данный метод испытания применим только в массовом производстве [23].

Чтобы испытать однородность стекла у призмы с матовыми и шлифованными поверхностями, к ней присоединяют плоские полированные пластинки, как показано на фиг. 124,5. Между пластинками и призмой вводится несколько капель жидкости, показатель преломления которой должен быть близок к показателю призмы. Для этой цели удобно пользоваться смесями монобромнафталина (я»*1,65) с керосином (я?» 1,45). Благодаря этому неровности матовых поверхностей сглаживаются и поверхности становятся прозрачными.

При описанных испытаниях толщины слоев стекла в двух ветвях интерферометра различны. В связи с этим необходимо остановиться на способах уравнивания длин обеих ветвей. Допустим, что до введения пластинки P зеркала интерферометра находились в положениях Si и S2 (фиг. 125,А), на равных расстояниях от разделяющей пластинки М. После введения пластинки длина пути в правой ветви

166 увеличится на величину (л— l)h. Для уравнивания оптических длин зеркало Si следует отодвинуть в положение S'i на расстояние

h=(n—\)h. (107)

Так как после этого разность хода будет равна нулю, то могут быть получены контрастные полосы при обычных источниках монохроматического света, например, при ртутной лампе. Однако, с другой стороны, известно (см. стр. 61—62), что для получения ярких полос требуется уравнять видимые расстояния зеркал от точки раздела, чтобы можно было широко открыть входную

-S1 "З1 ¦і. S1 —і.
я S," I
P г * /. P
і ф'( ft *t h й St M' * t * \ і • * h Б

Фиг. 125. Схемы для получения контрастных (Л) и ярких (Б) полос.

диафрагму L. Так как при включении пластинки P видимое расстояние от M до S2 сокращается на величину——- h,_ то зеркало S1 сле-

п

дует приблизить к M и установить в положение S"i, причем

It = ^J-A. (108)

п

Таким образом условие контрастности (формула 107) и условие яркости (формула 108) не совпадают друг с другом. Если пластинка P довольно толстая (10—15 мм), то после установки по фиг. 125,Б может оказаться, что монохроматичность ртутной лампы недостаточна для получения полос. При визуальных наблюдениях и при фотографировании с длительной выдержкой лучше придерживаться схемы фиг. 125,Л. При этом отверстие диафрагмы L не может быть велико. Апертурный угол освещающего пучка лучей вычисляется по формуле (69), где вместо с надо подставить

c = 2(/j + /2) = 2^—-А. (109)

Для облегчения установок полезно иметь в интерферометре миллиметровые шкалы, по которым отсчитываются расстояния зеркал Si и S2 от пластинки М. Кроме того, можно указать на следующий способ установки. Широко открыв диафрагму F интерферо-
Предыдущая << 1 .. 54 55 56 57 58 59 < 60 > 61 62 63 64 65 66 .. 103 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed