Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Захарьевский А.Н. -> "Интерферометры" -> 42

Интерферометры - Захарьевский А.Н.

Захарьевский А.Н. Интерферометры — Оборонная промышленность, 1952. — 296 c.
Скачать (прямая ссылка): interferomenti1952.djvu
Предыдущая << 1 .. 36 37 38 39 40 41 < 42 > 43 44 45 46 47 48 .. 103 >> Следующая


116 (L, Oi) телецентрическим пучком лучей, ось которого перпендикулярна к пластинке. Диафрагма L в данном случае может быть круглая. Плоскость локализации и интерференционное поле совпадают с пластинкой. Полосы рассматриваются через лупу O2 или микроскоп. На зрачке глаза А получается ряд выходных зрачков L1, L2, Ls... соответственно числу интерферирующих лучей.

^=O0

U5°

SO0

135°

/80 е

Фиг. 81. Векторное сложение нескольких колебаний. Фиг. 82. Схема для

получения полос равной толщины в посеребренной пластинке.

Полосы равного наклона можно получить с помощью схемы, представленной на фиг. 83, подобной схемам фиг. 62 и 64. Входная диафрагма L проектируется линзой О на поверхность пластинки. Вследствие многократных отражений получается ряд изображений диафрагмы L1, L2, Lz..., которые и являются выходными зрачками. Интерференцию можно наблюдать в проходящем свете через трубу T1, или в отраженном свете через трубу T2. Для получения колец равного наклона труба должна быть расположена по направлению нормали QQ.

Осветительная система может быть упрощена; диафрагма L и лампа могут быть установлены непосредственно у пластинки.

117 Системы выходных зрачков на фиг. 82 и 83 действуют подобно дифракционным решеткам и теория интерференции при многократных отражениях также почти не отличается от теории дифракционных решеток.

4. В качестве простого примера приводится схема установки для испытания плоских стекол высокого качества [59], [60].

клона в посеребренной пластинке.

Свет от ртутной лампы ограничивается диафрагмой L (фиг. 84) с небольшим отверстием, отражается от зеркала R и проходит через испытуемые стекла Si и S2. Плоские поверхности стекол посеребрены и сложены друг с другом с прокладкой трех лепестков тонкой фольги v, толщина которой около 0,01 мм. Интерференционные полосы наблюдаются визуально или фотографируются. Так как полосы получаются достаточно резкими как в плоскости слоя, так и на некотором расстоянии от него, то фотопластинка В может быть помещена непосредственно над стеклами. Диафрагма L расположена от стекол на расстоянии 2—3 м, благодаря чему дополнительной

118 линзы для получения телецентрического хода лучей также не требуется. Ввиду высокой точности метода очень важно, чтобы слой серебра на стеклах был всюду одинаковой толщины и не искажал первоначальную форму плоской поверхности. Такие слои получаются путем катодного распыления.

Б

Фиг. 84. Схема для испытания плоских стекол высокого качества.

На фиг. 84,? показан фотографический снимок полос — негатив. Данный метод позволяет оценить качество поверхности с точностью не ниже 0,01 длины волны.

§ 10. Интерференция в нескольких пластинках

1. Оптические схемы некоторых важных для техники приборов и установок состоят из нескольких пластинок и интерференция в них возникает в результате взаимодействия этих пластинок. При прохождении света через пластинки получается целый ряд отражений. Это осложняет теорию приборов, которая по существу не представляет чего-либо нового.

Для первоначального ознакомления рассматривается схема интерферометра Брюстера, известная из курсов физики (фиг. 85). Две стеклянные плоскопараллельные непосеребренные пластинки P% и P2 установлены под небольшим углом друг к другу. Ребро их пересечения перпендикулярно к плоскости чертежа. Пластинки имеют совершенно одинаковую толщину h и показатель преломления п. Источником света является небольшое светящееся тело L (входной зрачок).

Падающий луч, яркость которого примем равной 100%, проходя через пластинки, распадается на следующие лучи. Наибольшая часть энергии (84?) приходится на долю луча, проходящего без отражений (схема А), затем имеется четыре луча, полученных при однократных отражениях от каждой из четырех поверхностей. Один из таких лучей (/) показан на схеме Б. Они отражаются по направле-

119 нию к источнику света и не участвуют в интерференции. Их общая яркость составляет около 15й/о. Наконец, имеется шесть лучей, полученных после двукратных отражений. Яркость каждого из них равна около 0,21% и общая яркость около 1%. Эти лучи и создают интерференционную картину в схеме Брюстера. Имеются еще лучи, образованные в результате трехкратных и более отражений, но при непосеребренных пластинках их яркость так мала, что эти лучи можно не принимать во внимание.

Фиг. 85. Схемы для получения интерференции в двух пластинках.

На схеме А представлена первая пара когерентных изображений (выходных зрачков) L1 и L2. Зрачок L1 образован лучами, претерпевшими двукратное отражение в пластинке P1, а зрачок L2 — лучами после двукратного отражения в пластинке P2. Более подробный разбор показывает, что осевая линия зрачков L1L2 параллельна биссектрисе QQ угла ф и что по направлению S1 (схема А) разность хода интерферирующих лучей равна нулю для всех длин волн и полосы могут быть получены в белом свете. Так как выходящие лучи параллельны, то полосы локализованы в бесконечности и могут рассматриваться через зрительную трубу Т. Эти полосы прямолинейны и ориентированы перпендикулярно к плоскости чертежа. Угловая ширина полос согласно формуле (47) равна
Предыдущая << 1 .. 36 37 38 39 40 41 < 42 > 43 44 45 46 47 48 .. 103 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed